DISEÑO DE UN CONTROLADOR DIFUSO PARA EL ESTACIONAMIENTO DE UN AUTOMÓVIL EN REVERSA

El estacionamiento de un automóvil en reversa es una de las situaciones que más puede llevar la atención del cualquier conductor. La necesidad de tomar la decisión adecuada para realizar el estacionamiento de forma rápida o lenta, mover la cabrilla en el sentido indicado y con el ángulo correspondiente hace que los conductores tengan más cuidado y ejerzan una mayor destreza. En el presente trabajo se realiza el planteamiento, de un controlador difuso que permita realizar el manejo adecuado de un automóvil en reversa. Para esto, se utilizan como base archivos de Matlab® para implementar los conjuntos difusos, el sistema de inferencia difuso y la defusificación que permitan observar la forma como un operario experto podría hacer la respectiva tare

DISEÑO DE UN CONTROLADOR DIFUSO PARA EL ESTACIONAMIENTO DE UN AUTOMÓVIL EN REVERSA

El estacionamiento de un automóvil en reversa es una de las situaciones que más puede llevar la atención del cualquier conductor. La necesidad de tomar la decisión adecuada para realizar el estacionamiento de forma rápida o lenta, mover la cabrilla en el sentido indicado y con el ángulo correspondiente hace que los conductores tengan más cuidado y ejerzan una mayor destreza. En el presente trabajo se realiza el planteamiento, de un controlador difuso que permita realizar el manejo adecuado de un automóvil en reversa. Para esto, se utilizan como base archivos de Matlab® para implementar los conjuntos difusos, el sistema de inferencia difuso y la defusificación que permitan observar la forma como un operario experto podría hacer la respectiva tare

Compressed representation of a partially defined integer function over multiple arguments

In OLAP (OnLine Analitical Processing) data are analysed in an n-dimensional cube. The cube may be represented as a partially defined function over n arguments. Considering that often the function is not defined everywhere, we ask: is there a known way of representing the function or the points in which it is defined, in a more compact manner than the trivial one

Search for pair-produced resonances decaying to jet pairs in proton-proton collisions at √s=8 TeV

Results are reported of a general search for pair production of heavy resonances decaying to pairs of hadronic jets in events with at least four jets. The study is based on up to 19.4 fb(-1) of integrated luminosity from proton-proton collisions at a center-of-mass energy of 8 TeV, recorded with the CMS detector at the LHC. Limits are determined on the production of scalar top quarks (top squarks) in the framework of R-parity violating supersymmetry and on the production of color-octet vector bosons (colorons). First limits at the LHC are placed on top squark production for two scenarios. The first assumes decay to a bottom quark and a light-flavor quark and is excluded for masses between 200 and 385 GeV, and the second assumes decay to a pair of light-flavor quarks and is excluded for masses between 200 and 350 GeV at 95% confidence level. Previous limits on colorons decaying to light-flavor quarks are extended to exclude masses from 200 to 835 GeV

Search for heavy Majorana neutrinos in e+-e+-+ jets and e+-μ+-+ jets events in proton-proton collisions at s = 8 s√=8 TeV

A search is performed for heavy Majorana neutrinos (N) decaying into a W boson and a lepton using the CMS detector at the Large Hadron Collider. A signature of two jets and either two same sign electrons or a same sign electron-muon pair is searched for using 19.7 fb−1 of data collected during 2012 in proton-proton collisions at a centre-of-mass energy of 8 TeV. The data are found to be consistent with the expected standard model (SM) background and, in the context of a Type-1 seesaw mechanism, upper limits are set on the cross section times branching fraction for production of heavy Majorana neutrinos in the mass range between 40 and 500 GeV. The results are additionally interpreted as limits on the mixing between the heavy Majorana neutrinos and the SM neutrinos. In the mass range considered, the upper limits range between 0.00015–0.72 for |VeN|2 and 6.6 × 10−5−0.47 for |VeNVμN∗|2/(|VeN|2 + |VμN|2), where VℓN is the mixing element describing the mixing of the heavy neutrino with the SM neutrino of flavour ℓ. These limits are the most restrictive direct limits for heavy Majorana neutrino masses above 200 GeV