Time-series Spectroscopy of Pulsating sdB stars III: Line Indices of PG1605+072

We present the detection and analysis of line index variations in the pulsating sdB star PG 1605+072. We have found a strong dependence of line index amplitude on Balmer line order, with high-order Balmer line amplitudes up to 10 times larger than H-beta. Using a simple model, we have found that the line index may not only be dependent on temperature, as is usually assumed for oscillating stars, but also on surface gravity. This information will provide another set of observables that can be used for mode identification of sdBs.Comment: 8 pages, 9 figures, to appear in MNRAS. A high resolution version of Figure 3 can be found at http://www.sternwarte.uni-erlangen.de/~ai25/MC852-fig3.ep

Optimierte Bestimmung der unterirdischen Pflanzenbiomasse in Theorie und Praxis

Will man den C oder N Eintrag von Pflanzen ermitteln, muss die unterirdische Pflanzenbiomasse möglichst exakt bestimmt werden. Diese besteht aus der Rhizodeposition und dem Wurzelsystem einer Pflanze. Als Rhizodeposition wird die Abgabe von organischen und anorganischen Verbindungen bezeichnet. Sie setzt sich unter anderem aus Wurzelfragmenten, Wurzelrandzellen, Wurzelexudaten und Lysaten zusammen. Auf Grund einer fehlenden Wurzelraumbegrenzung, ist die Erfassung des vollständigen Wurzelsystems einer Pflanze im Freiland problematisch. Zur Quantifizierung von Wurzelsystemen sind jedoch Freilandversuche stets Gefäßversuchen vorzuziehen, da nur so ein ungestörtes Wurzelwachstum erreicht werden kann. Als Konsequenz lassen sich unterschiedliche Wurzel-Spross-Verhältnisse in Gefäß- und Freilandversuchen feststellen. Verlagerungsprozesse innerhalb der Pflanze können zusätzlich die Berechnung der Rhizodeposition beeinflussen und so zur Über- oder Unterschätzung der unterirdischen Pflanzenbiomasse führen. Ziel war daher ein Beprobungsschema zu entwickeln, welches es ermöglicht die Wurzelbiomasse im Freiland zu erfassen und unterschiedliche Berechnungsmethoden der Rhizodeposition zu vergleichen. Hierfür wurden sowohl im Gefäß als auch im Freiland Erbsen mittels Dochtmethode mit multiplen 13C und 15N-Pulsen markiert, wodurch eine annähernd kontinuierliche Markierung simuliert wurde. Die Wurzelbiomasse der Erbse wurde im Freiland bestimmt, indem Unterproben mit einem definierten Volumen in 3 festgelegten Positionen im Bestand genommen wurden (direkt auf einer Pflanze; zwischen 2 Pflanzen in der Reihe; in der Mitte von 4 Pflanzen zwischen 2 Reihen). Durch die unterschiedliche Gewichtung der Positionen, die sich aus dem Beprobungsdurchmesser und dem Pflanze-/Reihenabstand ergaben, konnte die vollständige Wurzelbiomasse bestimmt werden. Die Rhizodeposition wurde mit einer Massenbilanz (1) und mit der Janzen und Bruinsma Methode (2) ermittelt. Zum Zeitpunkt der Blüte waren die Wurzelbiomasse und das Wurzel-Spross-Verhältnis im Feld um ein vielfaches Größer verglichen mit dem Gefäß. Bei der Berechnung nach Janzen und Bruinsma können Verlagerungsprozesse während der Blüte zur Überschätzung der Rhizodeposition führen. Erfolgt eine kontinuierliche Markierung über den gesamten Vegetationsverlauf, so kann die Rhizodeposition am Kulturende sowohl nach Janzen und Bruinsma als auch mit der Massenbilanz berechnet werden

A New Model of Jupiter's Magnetic Field from Juno's First Nine Orbits

A spherical harmonic model of the magnetic field of Jupiter is obtained from vector magnetic field observations acquired by the Juno spacecraft during its first nine polar orbits about the planet. Observations acquired during eight of these orbits provide the first truly global coverage of Jupiter's magnetic field with a coarse longitudinal separation of ~45 deg between perijoves. The magnetic field is represented with a degree 20 spherical harmonic model for the planetary ("internal") field, combined with a simple model of the magnetodisc for the field ("external") due to distributed magnetospheric currents. Partial solution of the underdetermined inverse problem using generalized inverse techniques yields a model ("Juno Reference Model through Perijove 9") of the planetary magnetic field with spherical harmonic coefficients well determined through degree and order 10, providing the first detailed view of a planetary dynamo beyond Earth

Search for CP violation in D+→K−K+π+D^{+} \to K^{-}K^{+}\pi^{+} decays

A model-independent search for direct CP violation in the Cabibbo suppressed decay $D^+ \to K^- K^+\pi^+$ in a sample of approximately 370,000 decays is carried out. The data were collected by the LHCb experiment in 2010 and correspond to an integrated luminosity of 35 pb$^{-1}$. The normalized Dalitz plot distributions for $D^+$ and $D^-$ are compared using four different binning schemes that are sensitive to different manifestations of CP violation. No evidence for CP asymmetry is found.Comment: 13 pages, 8 figures, submitted to Phys. Rev.

Measurement of the ratio of branching fractions BR(B0 -> K*0 gamma)/BR(Bs0 -> phi gamma)

The ratio of branching fractions of the radiative B decays B0 -> K*0 gamma and Bs0 -> phi gamma has been measured using 0.37 fb-1 of pp collisions at a centre of mass energy of sqrt(s) = 7 TeV, collected by the LHCb experiment. The value obtained is BR(B0 -> K*0 gamma)/BR(Bs0 -> phi gamma) = 1.12 +/- 0.08 ^{+0.06}_{-0.04} ^{+0.09}_{-0.08}, where the first uncertainty is statistical, the second systematic and the third is associated to the ratio of fragmentation fractions fs/fd. Using the world average for BR(B0 -> K*0 gamma) = (4.33 +/- 0.15) x 10^{-5}, the branching fraction BR(Bs0 -> phi gamma) is measured to be (3.9 +/- 0.5) x 10^{-5}, which is the most precise measurement to date.Comment: 15 pages, 1 figure, 2 table

Measurement of charged particle multiplicities in pppp collisions at s=7{\sqrt{s} =7}TeV in the forward region

The charged particle production in proton-proton collisions is studied with the LHCb detector at a centre-of-mass energy of ${\sqrt{s} =7}$TeV in different intervals of pseudorapidity $\eta$. The charged particles are reconstructed close to the interaction region in the vertex detector, which provides high reconstruction efficiency in the $\eta$ ranges $-2.5<\eta<-2.0$ and $2.0<\eta<4.5$. The data were taken with a minimum bias trigger, only requiring one or more reconstructed tracks in the vertex detector. By selecting an event sample with at least one track with a transverse momentum greater than 1 GeV/c a hard QCD subsample is investigated. Several event generators are compared with the data; none are able to describe fully the multiplicity distributions or the charged particle density distribution as a function of $\eta$. In general, the models underestimate the charged particle production

Measurement of the CKM angle γ from a combination of B±→Dh± analyses

A combination of three LHCb measurements of the CKM angle γ is presented. The decays B±→D K± and B±→Dπ± are used, where D denotes an admixture of D0 and D0 mesons, decaying into K+K−, π+π−, K±π∓, K±π∓π±π∓, K0Sπ+π−, or K0S K+K− final states. All measurements use a dataset corresponding to 1.0 fb−1 of integrated luminosity. Combining results from B±→D K± decays alone a best-fit value of γ =72.0◦ is found, and confidence intervals are set γ ∈ [56.4,86.7]◦ at 68% CL, γ ∈ [42.6,99.6]◦ at 95% CL. The best-fit value of γ found from a combination of results from B±→Dπ± decays alone, is γ =18.9◦, and the confidence intervals γ ∈ [7.4,99.2]◦ ∪ [167.9,176.4]◦ at 68% CL are set, without constraint at 95% CL. The combination of results from B± → D K± and B± → Dπ± decays gives a best-fit value of γ =72.6◦ and the confidence intervals γ ∈ [55.4,82.3]◦ at 68% CL, γ ∈ [40.2,92.7]◦ at 95% CL are set. All values are expressed modulo 180◦, and are obtained taking into account the effect of D0–D0 mixing

Differential branching fraction and angular analysis of the decay B0→K∗0μ+μ−

The angular distribution and differential branching fraction of the decay B 0→ K ∗0 μ + μ − are studied using a data sample, collected by the LHCb experiment in pp collisions at s√=7 TeV, corresponding to an integrated luminosity of 1.0 fb−1. Several angular observables are measured in bins of the dimuon invariant mass squared, q 2. A first measurement of the zero-crossing point of the forward-backward asymmetry of the dimuon system is also presented. The zero-crossing point is measured to be q20=4.9±0.9GeV2/c4 , where the uncertainty is the sum of statistical and systematic uncertainties. The results are consistent with the Standard Model predictions