Efecto de la concentración de cloruro y amonio de la solución nutritiva sobre el comportamiento agronómico en cultivo de escarola

[ES] La acumulación de nitratos en plantas aprovechables por sus hojas, como es el caso de la escarola, Cichorium endivia L, puede tener efectos perjudiciales en la salud humana. Esta acumulación está influenciada, entre otros factores, por el aporte de nitrógeno que se realiza con el abonado, así como la forma en la que se aplica (fundamentalmente nítrico o amoniacal). En las células, los nitratos tienen una función osmótica, ayudando a mantener su turgencia, por lo que el aporte en la solución nutritiva de otros iones con una función similar, como es el caso de los cloruros, puede reducir su acumulación. Los nitratos, antes de integrarse al proceso de síntesis de aminoácidos, se acumulan en las vacuolas donde se reducen a amonio. Aplicando el nitrógeno en forma amoniacal, este pasa a ser empleado directamente en la síntesis aminoácidos, lo que puede reducir la acumulación de nitratos en hojas. Por estas razones, se estableció como objetivo de este experimento estudiar la influencia en la concentración de nitratos en hojas, así como en el rendimiento del cultivo, de seis soluciones nutritivas. Todas las soluciones presentarán el mismo contenido de nitrógeno. Las plantas se agruparon en tres bloques, inicialmente a cada uno de los bloques se le aplicará una solución nutritiva con distinto porcentaje de cloro respecto del nitrógeno total (5% aplicado en forma amónica), (0:0% Cl-; 20:20% Cl-; 40:40% Cl-); a partir del día 21 la mitad de las plantas de cada bloque, se regará con las tres soluciones restantes con los mismos porcentajes de Cl- anteriormente citados, pero incrementando la proporción de nitrógeno aplicado en forma amónica hasta un 20%. Durante todo su ciclo, 42 ddt (días después del trasplante), se determinará la evolución de distintos parámetros fisiológicos y de calidad. Además, se pretende esclarecer si a partir de las medidas realizadas con el SPAD y el colorímetro se podrá estimar de una forma indirecta la acumulación de nitratos en escarola. Para todo ello, se utilizará, el cultivar de hoja ancha Cuartana . Semanalmente, desde el día del trasplante hasta los 42 ddt se analizará la evolución del área foliar y la tasa de crecimiento; por otro lado, periódicamente (0, 14, 28, 42 ddt) se observará la evolución de distintos parámetros fisiológicos y de calidad (contenido de clorofilas (SPAD), nitratos (reflectometría), nitrógeno (Kjeldahl), fósforo (colorimetría) y color de las hojas (escala CIEL*a*b*)). Adicionalmente, al final del cultivo, se valorará el porcentaje de plantas comerciales, su peso medio y la incidencia de distintas fisiopatías ( tipburn y subida a flor prematura).[EN] Nitrate accumulation in plants which are grown for the consumption of their leaves, like the endive (Cichorium endivia L.), can have damaging effects on the human health. This accumulation is influenced, among other factors, by the nitrogen fertilization, and by the chemical form of nitrogen that is used (ammonium or nitric form). In cells, nitrates have an osmotic function, helping to maintain turgor, so the supply in the nutrient solution of other ions which function is similar, like chloride, can reduce its accumulation. Nitrates, before getting into the aminoacids synthesis process, are accumultaed in the vacuoles where are reduced to ammonium. Using nitrogen in ammonium form, wich is directly in the aminoacids synthesis, can reduce the nitrate accumulation on leaves. For these reasons, it was set as an objective of this experiment to study the influence of six nutrient solutions on the nitrate concentration on leaves, as well as the yield. All the nutrient solutions have the same level of nitrogen. The plants were put in three blocks. At first it was applied to each block a nutrition solution with different chloride percentage regarding the total nitrogen (5% applied in ammonium form) (Cl0:0% Cl- ; Cl20:20% Cl- ; Cl40:40% Cl- ). 21 days after the trasplant half of the plants of each block were irrigated with the three solutions with the same Cl- percentage already mentioned, but increasing the nitroten proportion applied in the ammonium form until the 20 %. Along all the cycle (42 days after the transplant), were determined the evolution of different physiological and quality parameters. Furthermore, there were determined the correlations between the nitrate content and the SPAD and colorimeter values. All the results were taken from a wide leaf variety’Cuartana’. Every week, since the transplant until the 42 days after it was analyzed the grown rate. Moreover, the evolution of different physiological and quality parameters were observed periodically (chlorophyll content, nitrates, nitrogen and leaf color). Besides, the commercial plants percentage, their weight and the incidence of “tipburn” were assessed.Irles Marco, A. (2016). Efecto de la concentración de cloruro y amonio de la solución nutritiva sobre el comportamiento agronómico en cultivo de escarola. http://hdl.handle.net/10251/69106.TFG

Determination of the top-quark pole mass using tt+1-jet events with the ATLAS detector at the LHC

Esta tesis está basada en el estudio del quark top y, especificamente, de su masa. ¿Por qué el quark top? ¿Por qué su masa? El quark top es la partícula más pesada del ME: su masa es alrededor de 35 veces la masa del segundo quark más pesado (el quark bottom). Ese valor tan grande de la masa, además, le confiere una característica que lo diferencia de los otros quarks: se desintegra antes de que el proceso de hadronización pueda tener lugar. Además, el quark top posee el mayor acoplamiento con el bosón de Higgs. Por esto mismo el quark top juega un papel especial en la teoría de las interacciones electrodébiles: debido al gran valor de su masa, el quark top introduce enromes correcciones en los cálculos teóricos. Es por eso que la medida de las propiedades del quark top y en concreto de su masa es fundamental. Actualmente, las mejores medidas de la masa del quark top alcanzan precisiones de \sim 0.5 \simeq 0.8~\GeV o incluso menores al combinar varias. Los métodos con menor incertidumbre experimental se basan en la medida de la masa del quark top a través de las propiedades cinemáticas de sus productos de desintegración (las llamadas medidas directas de la masa del quark top o medidas de la masa cinemática del quark top). El problema de este método es que tiene una incertidumbre aun desconocida (y que se ha estimado que podría ser del orden de 1~\GeV~\cite{Hoang:2008xm,Moch:2014tta}) cuando se interpreta esta masa como la masa polo del quark top (la masa equivalente a la masa definida por el cuadrimomento de una partícula libre). Es, por lo tanto, crucial buscar nuevos y alternativos métodos para medir la masa. Las caracterísiticas deseadas de cualquier metodo para medir la masa de un quark pueden ser resumidas en los siguientes puntos: \begin{enumerate} \item el método debe ser sensible a la masa; \item el cálculo del observable utilizado en el método debe estar bien definido (correcciones a ordenes mayores que el primero dónde se defina sin ambigüedades la masa que se vaya a medir); \item las correcciones de ordenes mayores en el cálculo deben ser pequeñas; \item el observable ha de ser fácilmente medible. \end{enumerate} Un ejemplo de método que cumple casi todas estas caracterísiticas es el de la extracción de la masa del quark top a traves de su dependencia en la sección eficaz. Midiendo la sección eficaz se satisfacen todos los puntos de la lista anterior pero con el inconveniente de que la sensibilidad con la masa (el primer punto) es limitada. El primer resultado presentado en esta tesis consiste en la definición y desarrollo de un nuevo método para medir la masa del quark top. Este método está inspirado por métodos similiares utilizados en el colisionador leptónico LEP para medir la masa del quark {\it bottom}. Específicamente, lo que se hacía era inferir la masa del quark a través de la medida de producción de eventos de tres {\it jets}: $e^{+}e^{-}\rightarrow Z\rightarrow b\bar{b}g$. En esta medida se aprovechaba la dependencia en la masa del quark que radia gluones ya que la emisión de gluones está suprimida para quarks más pesados. Los primeros intentos para definir observables similares pero adaptados a las condiciones del LHC y a la medida del quark top se llevaron a cabo con métodos Monte Carlo que utilizan cálculos a primer orden (i.e. \pythia). Con estas herramientas se comprobó el primer punto de la lista para observables basados en la producción de jets asociados a un par de quark y antiquark top. A partir de estos prometedores estudios, se comenzó una estrecha colaboración con físicos teóricos expertos en el campo: los doctores Peter Uwer, Sven-Olaf- Moch y Simone Alioli. Gracias a la estrecha colaboración entre físicos experimentales y teóricos se pudieron comprobar los restantes puntos de la lista y se definió el observable a utilizar: la distribución \n3. Los resultados se publicaron en \Ref{Alioli:2013mxa}. El método consiste en la medida de la distribución \n3 definida como la sección eficaz diferencial y normalizada de producción de eventos \ttbaronejet en función de la inversa de la masa invariante del sistema \ttbaronejet: \begin{equation} \label{eq:n3Definition_concl} \n3(\mtPole,\rhos)= \frac{1}{\sigmattj} \frac{d\sigmattj}{d\rhos}(\mtPole,\rhos), \end{equation} donde \rhos es definida como \begin{equation} \rhos=\frac{2 m_0} {\sqrt{\sttj}}. \end{equation} % \noindent siendo $m_0$ un valor constant, $m_0 =$ 170~\gev{}, para hacer adimensional la variable \rhos. Un \pt mayor de 50~\GeV se requiere para definir el jet extra (reconstruido utilizando el algoritmo anti-\kt con $R=0.4$). La distribucion \n3 calculada usando cálculos \ttbaronejet@NLO con diferentes masas se muestra en la Figura~\ref{fig:n3MassDependence} (que aparece en el Capítulo~\ref{chap:chap2}). Para un valor \mtPole=170~\GeV{} de la masa, las variaciones de escala también se muestran así como la predicción con dos PDFs diferentes. La dependencia con la masa del quark top se ve pronunciada en el intervalo de mayores \rhos donde se observa que la emision de jets por parte de quarks más pesados está suprimida con respecto a la de los quarks mas ligeros. Este método satisface los requerimientos listados más arriba, en concreto, con este método la masa está bien definida a través de un cálculo a NLO. Además, este método muestra mayor sensibilidad a la masa del quark top que, por ejemplo, la extracción de la misma de la medida experimental de la sección eficaz inclusiva de eventos \ttbar. En la Figura~\ref{fig:n3MassDependence_concl2}, se muestra además que los errores asociados a la escala y a la elección de PDF son pequeños. En este estudio, además, se compararon diferentes predicciones para el cálculo de \n3: \ttbaronejet LO, NLO y NLO+PS, \ttbar NLO+PS, dónde NLO+PS se refiere a cálcculos NLO implementados con \powheg{} y combinados con un algoritmo de {\it parton shower} i.e. \pythia. Comparando estas predicciones se demostró que el observable es muy robusto, incluso comparando cálculos de diferentes órdenes (LO vs NLO). En concreto, comparando cálculos \ttbaronejet @NLO con @NLO+PS se observan solo pequeñas diferencias, bien contenidas por las incertidumbres estimadas mediante las variaciones de escala. Utilizando los cálculos implementados en \powheg{}, la viabilidad experimental del método se estudió. Para ello, se estimó el efecto de los errores sistemáticos que se esperaban fueran dominantes (los asociados a la medida y calibración de la energía de los jets). Estos estudios se hicieron con herramientas públicas y no relacionadas con ningún detector en particular. Los estudios implementados en esta dirección resultaron en estimaciones muy cercanas a los valores finalmente medidos en la medida experimental final. Con todos estos estudios se probaron los 5 puntos de la lista de requerimientos. El resultado principal presentado en esta tesis consiste en la determinación experimental de la masa polo del quark top a través de la medida de la distribución \n3. Para ello se utilizaron los datos recogidos por ATLAS durante 2011 en colisiones $pp$ producidas en el LHC a 7~\TeV. La reconstrucción de los eventos \ttbaronejet se llevó a cabo seleccionando eventos en el canal semileptónico del sistema \ttbar: que uno de los bosones $W$ producido en la desintegración del top, se desintegre a su vez en un leptón (solo consideramos los casos en los que el leptón es un muón o un electrón) y un neutrino y el otro bosón $W$ en dos quarks. Por lo tanto, los eventos \ttbaronejet, se seleccionan requiriendo: al menos 5 jets de los cuáles 2 jets de los jets son identificados como producidos por $b-$quarks, un leptón de alto \pt y una gran cantidad de energía transversa no detectada asociada a la presencia de un neutrino. La detección e identificación de estos objetos involucra todas las capacidades y subdetectores del experimento ATLAS. A partir de estos objetos reconstruidos, el sistema \ttbaronejet y la variable \rhos se reconstruyen utilizando un algoritmo optimizado estudiando la cinemática de los eventos con datos simulados con Monte Carlo. La determinación de la masa del quark top utilizando la distribución \n3 se ha publicado en \Ref{ATLAS-CONF-2014-053}. La distribución al nivel partónico (dónde se compara con las predicciones teóricas) se obtiene tras, primero, substraer el background a la distribución reconstruida y, segundo, corregir esa distribución utilizando una matriz de respuesta que explica los cambios en \rhos entre un evento a nivel partónico y el mismo a nivel reconstruido. El método de correción elegido se basa en la inversión y regularización de la matriz de respuesta. Uno de los resultados más importantes de esta medida es la comprobación de que el método de corrección no depende de la masa utilizada en las muestras Monte Carlo. Una vez reconstruida la distribución y corregida a nivel partónica, un estudio completo de las incertidumbres sistemáticas se ha llevado a cabo. Las incertidumbres sistemáticas estudiadas se dividen en dos grupos: las experimentales y las teóricas. Las teóricas son las asociadas a los ordenes no incluidos en la expansión perturbativa utilizada en el cálculo teórico y la asociada a la elección de la PDF del protón. Las incertidumbres sistemáticas experimentales se dividen, a su vez, en tres grupos: modelado de la senñal, del detector y de la señal de fondo. Las dominantes son las inceridumbres del modelado de la radiación inicial y final y las incertidumbres debidas a la calibración de la energía de los {\it jets}. El valor obtenido para la masa polo del quark top y sus incertidumbres son: \begin{flalign*} \mtPole&=173.71 \pm 1.50 ~({\rm stat.}) \pm 1.43 ~({\rm syst.}) ^{+ 0.95}_{-0.49} ~({\rm theo.})~\GeV \end{flalign*} Con una incertidumbre total de \sigma(\mtPole)=^{+2.3}_{-2.1}, este resultado representa la mejor medida de la masa del quark top hasta el momento. Además, el valor medido está en buen acuerdo con los anteriormente obtenidos utilizando la sección eficaz \ttbar~\cite{Aad:2014kva} y con los valores de la masa cienemática~\cite{ATLAS-CONF-2014-008} considerando las incertidumbres estimadas. La Figura~\ref{topquarkpolemass2} muestra una comparativa de medidas hechas hasta el momento de la masa polo del quark top. La banda gris se corresponde con la combinación de las medidas de la masa cinemática del quark top. \begin{figure}[h] \begin{center} \includegraphics[width=\columnwidth]{mtop_pole.eps} \caption{Comparativa de diferentes determinaciones de la masa polo del quark top y de la combinación de valores de las medidas de la masa cinemática. \label{topquarkpolemass2}} \end{center} \end{figure} La medida está dominada por la incertidumbre estadística \sigma( \mtPole) ({\rm stat.}) =1.5\gev. Esta incertidumbre será reducida en gran medida cuándo los datos recogidos por ATLAS en 2012 se estudien (20~\ifb de colisiones $pp$ a 8~\tev). Además, se ha mostrad en esta tesis que con mayor estadística, se puede reducir la sensibilidad con la masa del quark top al reducir el tamaño de los bines de la distribución \rhos. Por supuesto esto requiere estudios detallados y concisos de la resolución en \rhos, pero los estudios preliminares realizados hasta el momento, muestran que una reducción $\sim 40\%$ en las incertidumbres sistemáticas puede ser alcanzable

Single-pixel imaging of the retina through scattering media

Imaging the retina of cataractous patients is useful to detect pathologies before the cataract surgery is performed. However, for conventional ophthalmoscopes, opacifications convert the lens into a scattering medium that may greatly deteriorate the retinal image. In this paper we show, as a proof of concept, that it is possible to surpass the limitations imposed by scattering applying to both, a model and a healthy eye, a newly developed ophthalmoscope based on single-pixel imaging. To this end, an instrument was built that incorporates two imaging modalities: conventional flood illumination and single-pixel based. Images of the retina were acquired firstly in an artificial eye and later in healthy living eyes with different elements which replicate the scattering produced by cataractous lenses. Comparison between both types of imaging modalities shows that, under high levels of scattering, the single-pixel ophthalmoscope outperforms standard imaging methods

The International Linear Collider: Report to Snow mass 2021

DESY-22-045,IFT–UAM/CSIC–22-028, KEKPreprint2021-61,PNNL-SA-160884, SLAC-PUB-17662.ILC International Development Team and ILC community: et al.The International Linear Collider (ILC) is on the table now as a new global energy-frontier accelerator laboratory taking data in the 2030s. The ILC addresses key questions for our current understanding of particle physics. It is based on a proven accelerator technology. Its experiments will challenge the Standard Model of particle physics and will provide a new window to look beyond it. This document brings the story of the ILC up to date, emphasizing its strong physics motivation, its readiness for construction, and the opportunity it presents to the US and the global particle physics community.The work of the DESY group is supported by the Deutsche Forschungsgemeinschaft under Germany's Excellence Strategy, EXC 2121 \Quantum Universe", grant 390833306. The work of IFIC is supported by Projects No. PGC2018-094856-B-100 (MCIN/AEI), PROMETEO-2018/060 and CIDEGENT/2020/21 (Generalitat Valenciana) and iLINK Grant No. LINKB20065 (CSIC). The work of the KEK group is supported in part by JSPS KAKENHI Grant Numbers 16H02173 and 21H01077. The work of the SLAC group is supported by the US Department of Energy, contract DE{AC02{76SF00515. The work of James Brau is supported by the US Department of Energy grant DE-SC0017996. The work of Francesco Giovanni Celiberto is supported by the INFN/NINPHA project. The work of Sven Heinemeyer is supported in part by the grant PID2019-110058GB-C21 funded by MCIN/AEI/10.13039/501100011033 and by "ERDF A way of making Europe", and in part by the grant CEX2020-001007-S funded by MCIN/AEI/10.13039/501100011033. The work of Sunghoon Jung is supported by the National Research Foundation of Korea under grant NRF-2017R1D1A1B03030820. The work of Zhen Liu is supported in part by the U.S. Department of Energy (DOE) under grant No. DE-SC0022345. The work of Nathaniel Craig is supported in part by the U.S. Department of Energy under the grant DE-SC0011702. The work of Alessandro Papa is supported by the INFN/QFTCOLLIDERS project.The work of Junping Tian is supported in part by the Japan Society for the Promotion of Science under the Grant-in-Aid for Science Research 15H02083. The work of Graham Wilson is supported by the US National Science Foundation under award NSF 2013007.N

Charged-particle multiplicities in pp interactions at root s=900 GeV measured with the ATLAS detector at the LHC

22 páginas, 4 figuras, 1 tabla.-- et al.(ATLAS Collaboration).-- arXiv:1003.3124v2The first measurements from proton-proton collisions recorded with the ATLAS detector at the LHC are presented. Data were collected in December 2009 using a minimum-bias trigger during collisions at a centre-of-mass energy of 900 GeV. The charged-particle multiplicity, its dependence on transverse momentum and pseudorapidity. and the relationship between mean transverse momentum and charged-particle multiplicity are measured for events with at least one charged particle in the kinematic range vertical bar eta vertical bar 500 MeV. The measurements are compared to Monte Carlo models of proton-proton collisions and to results from other experiments at the same centre-of-mass energy. The charged-particle multiplicity per event and unit of pseudorapidity eta = 0 is measured to be 1.333 +/- 0.003(stat.) +/- 0.040(syst.), which is 5-15% higher than the Monte Carlo models predict.We are greatly indebted to all CERN’s departments and to the LHC project for their immense efforts not only in building the LHC, but also for their direct contributions to the construction and installation of the ATLAS detector and its infrastructure. All our congratulations go to the LHC operation team for the superb performance during this initial data-taking period. We acknowledge equally warmly all our technical colleagues in the collaborating Institutions without whom the ATLAS detector could not have been built. Furthermore we are grateful to all the funding agencies which supported generously the construction and the commissioning of the ATLAS detector and also provided the computing infrastructure. The ATLAS detector design and construction has taken about fifteen years, and our thoughts are with all our colleagues who sadly could not see its final realisation. We acknowledge the support of ANPCyT, Argentina; Yerevan Physics Institute, Armenia; ARC and DEST, Australia; Bundesministerium für Wissenschaft und Forschung, Austria; National Academy of Sciences of Azerbaijan; State Committee on Science & Technologies of the Republic of Belarus; CNPq and FINEP, Brazil; NSERC, NRC, and CFI, Canada; CERN; CONICYT, Chile; NSFC, China; COLCIENCIAS, Colombia; Ministry of Education, Youth and Sports of the Czech Republic, Ministry of Industry and Trade of the Czech Republic, and Committee for Collaboration of the Czech Republic with CERN; Danish Natural Science Research Council and the Lundbeck Foundation; European Commission, through the ARTEMIS Research Training Network; IN2P3-CNRS and Dapnia-CEA, France; Georgian Academy of Sciences; BMBF, HGF, DFG and MPG, Germany; Ministry of Education and Religion, through the EPEAEK program PYTHAGORAS II and GSRT, Greece; ISF, MINERVA, GIF, DIP, and Benoziyo Center, Israel; INFN, Italy; MEXT, Japan; CNRST, Morocco; FOM and NWO, Netherlands; The Research Council of Norway; Ministry of Science and Higher Education, Poland; GRICES and FCT, Portugal; Ministry of Education and Research, Romania; Ministry of Education and Science of the Russian Federation and State Atomic Energy Corporation “Rosatom”; JINR; Ministry of Science, Serbia; Department of International Science and Technology Cooperation, Ministry of Education of the Slovak Republic; Slovenian Research Agency, Ministry of Higher Education, Science and Technology, Slovenia; Ministerio de Educación y Ciencia, Spain; The Swedish Research Council, The Knut and Alice Wallenberg Foundation, Sweden; State Secretariat for Education and Science, Swiss National Science Foundation, and Cantons of Bern and Geneva, Switzerland; National Science Council, Taiwan; TAEK, Turkey; The Science and Technology Facilities Council and The Leverhulme Trust, United Kingdom; DOE and NSF, United States of America.Peer reviewe

Search for WZ resonances in the fully leptonic channel using pp collisions at s=8 TeV with the ATLAS detector

A search for resonant WZ production in the ℓνℓ'ℓ' (ℓ,ℓ'=e,μ) decay channel using 20.3 fb-1 of s=8TeV pp collision data collected by the ATLAS experiment at LHC is presented. No significant deviation from the Standard Model prediction is observed and upper limits on the production cross sections of WZ resonances from an extended gauge model W' and from a simplified model of heavy vector triplets are derived. A corresponding observed (expected) lower mass limit of 1.52 (1.49) TeV is derived for the W' at the 95% confidence level.Peer Reviewe

Measurement of the production cross section of prompt J/ψ mesons in association with a W ± boson in pp collisions at √s = 7 TeV with the ATLAS detector

Aad, G. et al.The process pp → W ± J/ψ provides a powerful probe of the production mechanism of charmonium in hadronic collisions, and is also sensitive to multiple parton interactions in the colliding protons. Using the 2011 ATLAS dataset of 4.5 fb−1 of s√ = 7 TeV pp collisions at the LHC, the first observation is made of the production of W ± + prompt J/ψ events in hadronic collisions, using W ± → μν μ and J/ψ → μ + μ −. A yield of 27.4+7.5−6.5 W ± + prompt J/ψ events is observed, with a statistical significance of 5.1σ. The production rate as a ratio to the inclusive W ± boson production rate is measured, and the double parton scattering contribution to the cross section is estimated.We acknowledge the support of ANPCyT, Argentina; YerPhI, Armenia; ARC, Australia; BMWF and FWF, Austria; ANAS, Azerbaijan; SSTC, Belarus; CNPq and FAPESP, Brazil; NSERC, NRC and CFI, Canada; CERN; CONICYT, Chile; CAS, MOST and NSFC, China; COLCIENCIAS, Colombia; MSMT CR, MPO CR and VSC CR, Czech Republic; DNRF, DNSRC and Lundbeck Foundation, Denmark; EPLANET, ERC and NSRF, European Union; IN2P3-CNRS, CEA-DSM/IRFU, France; GNSF, Georgia; BMBF, DFG, HGF, MPG and AvH Foundation, Germany; GSRT and NSRF, Greece; ISF, MINERVA, GIF, DIP and Benoziyo Center, Israel; INFN, Italy; MEXT and JSPS, Japan; CNRST, Morocco; FOM and NWO, Netherlands; BRF and RCN, Norway; MNiSW and NCN, Poland; GRICES and FCT, Portugal; MNE/IFA, Romania; MES of Russia and ROSATOM, Russian Federation; JINR; MSTD, Serbia; MSSR, Slovakia; ARRS and MIZˇS, Slovenia; DST/NRF, South Africa; MINECO, Spain; SRC and Wallenberg Foundation, Sweden; SER, SNSF and Cantons of Bern and Geneva, Switzerland; NSC, Taiwan; TAEK, Turkey; STFC, the Royal Society and Leverhulme Trust, United Kingdom; DOE and NSF, United States of America.Peer reviewe

Search for direct production of charginos and neutralinos in events with three leptons and missing transverse momentum in √s = 8 TeV pp collisions with the ATLAS detector

Aad, G. et al.A search for the direct production of charginos and neutralinos in final states with three leptons and missing transverse momentum is presented. The analysis is based on 20.3 fb−1 of s√ = 8 TeV proton-proton collision data delivered by the Large Hadron Collider and recorded with the ATLAS detector. Observations are consistent with the Standard Model expectations and limits are set in R-parity-conserving phenomenological Minimal Supersymmetric Standard Models and in simplified supersymmetric models, significantly extending previous results. For simplified supersymmetric models of direct chargino (χ˜±1) and next-to-lightest neutralino (χ˜02) production with decays to lightest neutralino (χ˜01) via either all three generations of sleptons, staus only, gauge bosons, or Higgs bosons, (χ˜±1) and (χ˜02) masses are excluded up to 700 GeV, 380 GeV, 345 GeV, or 148 GeV respectively, for a massless (χ˜01).We acknowledge the support of ANPCyT, Argentina; YerPhI, Armenia; ARC, Australia; BMWF and FWF, Austria; ANAS, Azerbaijan; SSTC, Belarus; CNPq and FAPESP, Brazil; NSERC, NRC and CFI, Canada; CERN; CONICYT, Chile; CAS, MOST and NSFC, China; COLCIENCIAS, Colombia; MSMT CR, MPO CR and VSC CR, Czech Republic; DNRF, DNSRC and Lundbeck Foundation, Denmark; EPLANET, ERC and NSRF, European Union; IN2P3-CNRS, CEA-DSM/IRFU, France; GNSF, Georgia; BMBF, DFG, HGF, MPG and AvH Foundation, Germany; GSRT and NSRF, Greece; ISF, MINERVA, GIF, I-CORE and Benoziyo Center, Israel; INFN, Italy; MEXT and JSPS, Japan; CNRST, Morocco; FOM and NWO, Netherlands; BRF and RCN, Norway; MNiSW and NCN, Poland; GRICES and FCT, Portugal; MNE/IFA, Romania; MES of Russia and ROSATOM, Russian Federation; JINR; MSTD, Serbia; MSSR, Slovakia; ARRS and MIZˇS, Slovenia; DST/NRF, South Africa; MINECO, Spain; SRC and Wallenberg Foundation, Sweden; SER, SNSF and Cantons of Bern and Geneva, Switzerland; NSC, Taiwan; TAEK, Turkey.Peer reviewe

Jet energy measurement with the ATLAS detector in proton-proton collisions at sqrt(s) = 7 TeV

The jet energy scale (JES) and its systematic uncertainty are determined for jets measured with the ATLAS detector at the LHC in proton-proton collision data at a centre-of-mass energy of sqrt(s) = 7 TeV corresponding to an integrated luminosity of 38 inverse pb. Jets are reconstructed with the anti-kt algorithm with distance parameters R=0.4 or R=0.6. Jet energy and angle corrections are determined from Monte Carlo simulations to calibrate jets with transverse momenta pt > 20 GeV and pseudorapidities eta 50 GeV after a dedicated correction for this effect. The JES is validated for jet transverse momenta up to 1 TeV to the level of a few percent using several in situ techniques by comparing a well-known reference such as the recoiling photon pt, the sum of the transverse momenta of tracks associated to the jet, or a system of low-pt jets recoiling against a high-pt jet. More sophisticated jet calibration schemes are presented based on calorimeter cell energy density weighting or hadronic properties of jets, providing an improved jet energy resolution and a reduced flavour dependence of the jet response. The JES systematic uncertainty determined from a combination of in situ techniques are consistent with the one derived from single hadron response measurements over a wide kinematic range. The nominal corrections and uncertainties are derived for isolated jets in an inclusive sample of high-pt jets

ATLAS search for a heavy gauge boson decaying to a charged lepton and a neutrino in pp collisions at root s=7 TeV

The ATLAS detector at the LHC is used to search for high-mass states, such as heavy charged gauge bosons (W'), decaying to a charged lepton (electron or muon) and a neutrino. Results are presented based on the analysis of pp collisions at a center-of-mass energy of 7 TeV corresponding to an integrated luminosity of 4.7 fb(-1). No excess beyond Standard Model expectations is observed. A W' with Sequential Standard Model couplings is excluded at the 95 % credibility level for masses up to 2.55 TeV. Excited chiral bosons (W*) with equivalent coupling strength are excluded for masses up to 2.42 TeV