Liberation technology w PRL: opozycyjna działalność Ireneusza Haczewskiego jako przykład technologicznej walki o wolność informacji

Koncepcja Larry’ego Diamonda skupiająca się na pojęciu liberation technology to niezwykle kusząca perspektywa opisu działań aktywistycznych. Diamond definiuje liberation technology (technologię wyzwolenia) jako każdą technologię informacyjną i komunikacyjną, która zwiększa wolność polityczną, społeczną i ekonomiczną. Wskazuje, że obecnie są to przede wszystkim technologie cyfrowe, a więc komputery, telefony komórkowe oraz niezliczone aplikacje, także media społecznościowe, takie jak Facebook czy Twitter. Diamond podkreśla jednocześnie, że technologie cyfrowe mają kilka niezaprzeczalnych zalet w porównaniu z wcześniejszymi technologiami. Ich zdecentralizowany charakter oraz możliwość szybkiego dotarcia do znacznej liczby osób odpowiadają potrzebom oddolnego organizowania się, ponadto oferują dwustronną, a nawet wielostronną komunikację. Diamond nie ucieka w stronę jednoznacznie optymistycznego spojrzenia na technologię. Podkreśla jej niezaprzeczalne zalety, a więc umożliwienie obywatelom oddolnego dostarczania informacji, ujawniania przestępstw, wyrażania opinii, mobilizowania protestów, monitorowania wyborów, obserwowania rządów, pogłębiania partycypacji oraz poszerzania horyzontów wolności. Wskazuje jednak też na ciemniejszą stronę rozwoju technologicznego, a mianowicie umożliwienie autorytarnym państwom wykorzystania nowych technologii jako imponującego narzędzia filtrowania i kontroli oraz identyfikacji i karania dysydentów (Diamond 2012: 4)

Model Dependence of the Properties of S11 Baryon Resonances

The properties of baryon resonances are extracted from a complicated process of fitting sophisticated, empirical models to data. The reliability of this process comes from the quality of data and the robustness of the models employed. With the large of amount of data coming from recent experiments, this is an excellent time for a study of the model dependence of this extraction process. A test case is chosen where many theoretical details of the model are required, the S11 partial wave. The properties of the two lowest N* resonances in this partial wave are determined using various models of the resonant and non-resonant amplitudes.Comment: 24 pages, 10 figures; revised fits with error estimates, expanded comparison between CMB and K-matrix model

Longitudinal response function of 4He with a realistic force

The longitudinal response function of 4He is calculated with the Argonne V18 potential. The comparison with experiment suggests the need of a three-body force. When adding the Urbana IX three-body potential in the calculation of the lower longitudinal multipoles, the total strength is suppressed in the quasi-elastic peak, towards the trend of the experimental data.Comment: 3 pages, 3 figures, proceedings of the 20th European Conference on Few-Body Problems in Physics (EFB20

Quasifree Eta Photoproduction from Nuclei

Quasifree $\eta$ photoproduction from nuclei is studied in the Distorted Wave Impulse Approximation (DWIA). The elementary eta production operator contains Born terms, vector meson and nucleon resonance contributions and provides an excellent description of the recent low energy Mainz measurements on the nucleon. The resonance sector includes the $S_{11}(1535)$, $P_{11}(1440)$ and $D_{13}(1520)$ states whose couplings are fixed by independent electromagnetic and hadronic data. Different models for the $\eta N$ t-matrix are used to construct a simple $\eta A$ optical potential based on a $t \rho$-approximation. We find that the exclusive $A(\gamma,\eta N)B$ process can be used to study medium modifications of the $N^*$ resonances, particularly if the photon asymmetry can be measured. The inclusive $A(\gamma, \eta)X$ reaction is compared to new data obtained on $^{12}C$, $^{40}Ca$, and is found to provide a clear distinction between different models for the $\eta N$ t-matrix.Comment: 30 pages in RevTeX including 14 embedded PS figures; Replaced with revised version. Added more discussion about the imaginary part of the eta optical potentia