GENERATION OF ELECTRON BEAMS IN MAGNETRON GUNS WITH SECONDARY EMISSION CATHODES OF A SMALL DIAMETER

This paper is concerned with investigations on electron beam generation in magnetron guns with cold secondary-emission metallic cathodes of a small diameter with a large aspect ratio. The parameters of electron beams are given as a function of electric and magnetic field values using different methods of voltage pulse formation for secondary-electron multiplication and beam generation

GENERATION OF ELECTRON BEAMS IN MAGNETRON GUNS WITH SECONDARY EMISSION CATHODES OF A SMALL DIAMETER

This paper is concerned with investigations on electron beam generation in magnetron guns with cold secondary-emission metallic cathodes of a small diameter with a large aspect ratio. The parameters of electron beams are given as a function of electric and magnetic field values using different methods of voltage pulse formation for secondary-electron multiplication and beam generation

Наработка изотопов 11C и 18F. Получение радиофармпрепарата «Глюкоза 11C»

Обобщены результаты наработки фотоядерным способом изотопов 11С и 18F в различных мишенях-матрицах. Исследования выполнены на линейных ускорителях электронов НИК "Ускоритель" ННЦ ХФТИ НАН Украины в диапазоне энергий 10 -40 МэВ для выяснения возможностей получения максимально достижимых уровней активности изотопов 11С, и 18F с целью планирования дальнейших разработок по созданию на основе этих изотопов радиофармпрепарата (РФП) для ядерной медицины. В рамках вышеизложенного подхода нами проведены измерения уровней активности изотопа 18F переходящего в окружающую водную среду при облучении мишеней–матриц из фторопласта (С2F4) потоком тормозного излучения. Выход изотопа 18F в водную среду в самых благоприятных условиях (по энергии и среднему току пучка) составил 3,6 % от величины активности матрицы 40 МБк/г, что является весьма низким показателем. Несмотря на обнадеживающее значение удельной активности изотопа 18F в мишенях–матрицах фторида лития (LiF) -77 МБк/г и плавиковой кислоты (НF) – близкой к 100 МБк/г вопрос извлечения изотопа 18F из матриц С2F4, LiF и НF для приготовления на его основе РФП остается открытым и ставит под сомнение целесообразность такой методологии наработки изотопа 18F для дальнейшего использования. Более результативной оказалась наработка изотопа 11С в облученной мишене-матрице стандартной лечебной формы «глюкозы моногидрат» (глюкоза). Показано, что в результате облучения глюкозы пучком гамма-квантов удается осуществить «мечение» глюкозы изотопом 11С, который образуется в результате фотоядерной реакции 12С(γ,n)11C на ядре 12С, входящем в состав молекулы глюкозы - С6Н12О6 · H2O. Облученный образец глюкозы, растворенный в заданном объеме растворителя (дистиллированной воды) будет готовым к использованию РФП «Глюкоза, 11C». Показано, что «фотоядерный метод» обеспечивает получение РФП «Глюкоза, 11C» с полной активностью, необходимой для проведения ПЭТ диагностики. РФП «Глюкоза, 11C» к моменту его использования обладает 100% радионуклидной чистотой. РФП «Глюкоза, 11C» таким способом получен впервые. Обсуждается выбор оптимальной конструкции водоохлаждаемого мишенного устройства, обеспечивающего щадящий (в смысле тепловых нагрузок) режим облучения капсулы, заполненной таблетками глюкозы. Используя программу “SolidWorks FlowSimulation 2011”, рассчитаны количественные характеристики скоростей потоков воды, обтекающих капсулу с глюкозой и конвертер

THERMAL AND EPITHERMAL NEUTRON GENERATION FOR NUCLEAR MEDICINE USING ELECTRON LINEAR ACCELERATOR

In this paper, to obtain streams of thermal and epithermal neutrons are used delayed neutrons emitted from the target with a fissile material. The target preliminarily activated with help of electron beam from linear accelerator with an energy of 20 MeV and a power of 9 Watts. At the same time to obtain a stream of thermal as well as epithermal neutron density 6 10^-5 n / (cm^2 s) The results of experiment are presented where half-decay curves have been measured of emitting delayed neutrons radioactive nuclei produced in the fission process. It has been shown that the activated target, which contains the fissile material, presents a compact small size source of delayed neutrons. It can be delivered to the formator where thermal and epithermal neutrons are formed during a certain time period with help of the moderator, absorber and collimator. Then this target is moved to the activator being replaced with another target. Thus, pulsed neutron flux is produced. The duration of neutron pulse corresponds to the presence time of the activated target in the formator, and time interval between pulses is determined by the delivery time of the target from the activator to the formator. Given that the yield of neutrons from the target is directly proportional to the power of the beam of accelerated electrons, shows that the beam power of 1.5 - 3 kW, the flux density of thermal and epithermal neutrons can reach the values of (2-3) 10^9 n / (cm^2 s). Such a neutron beam can be used in nuclear medicine, in particular, in neutron capture therapy of oncologic diseases

Experience of tracheobronchoplastic surgery for lung cancer

Introduction. Currently, surgical treatment of lung cancer is impossible without the use of tracheobronchoplastic operations, which in advanced specialized clinics take up to 5-10% of all radical operationsВведение. В настоящее время хирургическое лечение рака легкого невозможно без применения трахеобронхопластических операций, которые в передовых специализированных клиниках занимают до 5-10% от всех радикальных операций

Observation of two new Ξb−\Xi_b^- baryon resonances

Two structures are observed close to the kinematic threshold in the $\Xi_b^0 \pi^-$ mass spectrum in a sample of proton-proton collision data, corresponding to an integrated luminosity of 3.0 fb$^{-1}$ recorded by the LHCb experiment. In the quark model, two baryonic resonances with quark content $bds$ are expected in this mass region: the spin-parity $J^P = \frac{1}{2}^+$ and $J^P=\frac{3}{2}^+$ states, denoted $\Xi_b^{\prime -}$ and $\Xi_b^{*-}$. Interpreting the structures as these resonances, we measure the mass differences and the width of the heavier state to be $m(\Xi_b^{\prime -}) - m(\Xi_b^0) - m(\pi^{-}) = 3.653 \pm 0.018 \pm 0.006$ MeV$/c^2$, $m(\Xi_b^{*-}) - m(\Xi_b^0) - m(\pi^{-}) = 23.96 \pm 0.12 \pm 0.06$ MeV$/c^2$, $\Gamma(\Xi_b^{*-}) = 1.65 \pm 0.31 \pm 0.10$ MeV, where the first and second uncertainties are statistical and systematic, respectively. The width of the lighter state is consistent with zero, and we place an upper limit of $\Gamma(\Xi_b^{\prime -}) < 0.08$ MeV at 95% confidence level. Relative production rates of these states are also reported.Comment: 17 pages, 2 figure