The VOrtex Ring Transit EXperiment (VORTEX) GAS project

Get Away Special (GAS) payload G-093, also called VORTEX (VOrtex Ring Transit EXperiment), is an investigation of the propagation of a vortex ring through a liquid-gas interface in microgravity. This process results in the formation of one or more liquid droplets similar to earth based liquid atomization systems. In the absence of gravity, surface tension effects dominate the drop formation process. The Shuttle's microgravity environment allows the study of the same fluid atomization processes as using a larger drop size than is possible on Earth. This enables detailed experimental studies of the complex flow processes encountered in liquid atomization systems. With VORTEX, deformations in both the vortex ring and the fluid surface will be measured closely for the first time in a parameters range that accurately resembles liquid atomization. The experimental apparatus will record images of the interactions for analysis after the payload has been returned to earth. The current design of the VORTEX payload consists of a fluid test cell with a vortex ring generator, digital imaging system, laser illumination system, computer based controller, batteries for payload power, and an array of housekeeping and payload monitoring sensors. It is a self-contained experiment and will be flown on board the Space Shuttle in a 5 cubic feet GAS canister. The VORTEX Project is entirely run by students at the University of Michigan but is overseen by a faculty advisor acting as the payload customer and the contact person with NASA. This paper summarizes both the technical and programmatic aspects of the VORTEX Project

Anomaly in the dielectric response at the charge orbital ordering transition of crystalline Pr0.67Ca0.33MnO3

The complex impedance of a Pr0.67Ca0.33MnO3 crystal has been measured. The frequency dependence is studied for a wide range of temperatures (50K-403K) and is found to be characteristic of relaxation process with a single Debye time relaxation constant, which is interpreted as a dielectric constant of the material. A strong peak is observed in this dielectric constant (up to two millions) at the charge ordering transition suggesting an interpretation in terms of ordering of electric dipoles at TCO or in term of phase separation. Comparison with Pr0.63Ca0.37MnO3 - in which the phase separation is much smaller and the peak in the dielectric constant is absent - suggests an interpretation in term of phase separation between insulating and metallic states.Comment: pdf fil

Disruption of Yarrowia lipolytica TPS1 Gene Encoding Trehalose-6-P Synthase Does Not Affect Growth in Glucose but Impairs Growth at High Temperature

We have cloned the Yarrowia lipolytica TPS1 gene encoding trehalose-6-P synthase by complementation of the lack of growth in glucose of a Saccharomyces cerevisiae tps1 mutant. Disruption of YlTPS1 could only be achieved with a cassette placed in the 3′half of its coding region due to the overlap of its sequence with the promoter of the essential gene YlTFC1. The Yltps1 mutant grew in glucose although the Y. lipolytica hexokinase is extremely sensitive to inhibition by trehalose-6-P. The presence of a glucokinase, insensitive to trehalose-6-P, that constitutes about 80% of the glucose phosphorylating capacity during growth in glucose may account for the growth phenotype. Trehalose content was below 1 nmol/mg dry weight in Y. lipolytica, but it increased in strains expressing YlTPS1 under the control of the YlTEF1promoter or with a disruption of YALI0D15598 encoding a putative trehalase. mRNA levels of YlTPS1 were low and did not respond to thermal stresses, but that of YlTPS2 (YALI0D14476) and YlTPS3 (YALI0E31086) increased 4 and 6 times, repectively, by heat treatment. Disruption of YlTPS1 drastically slowed growth at 35°C. Homozygous Yltps1 diploids showed a decreased sporulation frequency that was ascribed to the low level of YALI0D20966 mRNA an homolog of the S. cerevisiae MCK1 which encodes a protein kinase that activates early meiotic gene expression

Ultra-rare sarcomas: a consensus paper from the Connective Tissue Oncology Society community of experts on the incidence threshold and the list of entities

Background Among sarcomas, which are rare cancers, many types are exceedingly rare; however, a definition of ultra-rare cancers has not been established. The problem of ultra-rare sarcomas is particularly relevant because they represent unique diseases, and their rarity poses major challenges for diagnosis, understanding disease biology, generating clinical evidence to support new drug development, and achieving formal authorization for novel therapies.Methods The Connective Tissue Oncology Society promoted a consensus effort in November 2019 to establish how to define ultra-rare sarcomas through expert consensus and epidemiologic data and to work out a comprehensive list of these diseases. The list of ultra-rare sarcomas was based on the 2020 World Health Organization classification, The incidence rates were estimated using the Information Network on Rare Cancers (RARECARENet) database and NETSARC (the French Sarcoma Network's clinical-pathologic registry). Incidence rates were further validated in collaboration with the Asian cancer registries of Japan, Korea, and Taiwan.Results It was agreed that the best criterion for a definition of ultra-rare sarcomas would be incidence. Ultra-rare sarcomas were defined as those with an incidence of approximately <= 1 per 1,000,000, to include those entities whose rarity renders them extremely difficult to conduct well powered, prospective clinical studies. On the basis of this threshold, a list of ultra-rare sarcomas was defined, which comprised 56 soft tissue sarcoma types and 21 bone sarcoma types.conclusions Altogether, the incidence of ultra-rare sarcomas accounts for roughly 20% of all soft tissue and bone sarcomas. This confirms that the challenges inherent in ultra-rare sarcomas affect large numbers of patients.Experimentele farmacotherapi

Enseignement : interaction entre orbitales. Cas de l'inversion σ - π dans les diagrammes d'orbitales moléculaires des molécules diatomiques homonucléaires

L'analyse du problème de l'interaction entre deux orbitales atomiques centrées sur deux atonies conduit à formuler des règles qui peuvent être appliquées à la construction des diagrammes d'orbitales moléculaires des molécules diatomiques homonucléaires. La méthode proposée permet de rendre compte de la permutation des orbitales moléculaires 3σg et 1πu quand la différence d'énergie entre les orbitales atomiques 2s et 2p diminue

Homo-association de l'hypéricine dans l'eau et conséquences sur ses propriétés photodynamiques

L'hypéricine dans l'eau présente un spectre d'absorption nettement modifié par rapport à celui observé dans des solvants organiques où elle existe sous forme de monomères. L'étude de l'influence de la composition du mélange de solvants eau-éthanol, de la concentration totale en hypéricine et de la température permet de mettre en évidence que dans le domaine de concentration compris entre 5.10-7-5.10-5 M l'hypéricine existe sous forme de dimères dans l'eau. L'agrégation semble être essentiellement due à des interactions de Van der Waals entre les coeurs hydrophobes des monomères et selon la théorie des excitons les moments dipolaires des deux molécules dans le dimère sont orientés obliquement (α = 95 °). La dimérisation de l'hypéricine en milieu aqueux conduit à une extinction de la luminescence et à une inhibition de ses propriétés photodynamiques: la formation d'oxygène singulet n'a été observée ni directement par spectrofluorimétrie I.R. ni indirectement par R.P.E. L'anion superoxyde n'a pas été détecté par la méthode de réduction du cytochrome C et de faibles quantités ont été observées par R.P.E. La désactivation non-radiative des états excités pourrait être dûe en partie à un transfert de charge, l'existence transitoire d'une séparation de charges au sein du dimère conduisant à la formation de O2. Les propriétés photodynamiques de l'hypéricine dans des dispersions aqueuses de liposomes ou de micelles ont donc pour origine la forme monomère localisée dans la phase lipidique

Phosphorescence de l’oxygène

L’émisssion caractéristique dans le proche infrarouge à 1270 nm, de l’oxygène 1Δg photosensibilisée par un spiropyrane (SP) et trois spironaphtoxazines (SO) qui présentent un intérêt industriel, a été mesurée en solution toluénique Les rendements quantiques de formation de l’oxygène singulet photosensibilisée par SO sont inférieurs à 0,005, ces composés photochromiques étant excités par irradiation directe à 308 nm Les SO photoexcitées par transfert d’énergie triplet-triplet à l’aide d’un photosensibilisateur, la camphorquinone, produisent de l’oxygène singulet en quantité notable. L’analyse de ces résultats montre que la réaction photochromique des SO excitées dans le domaine du proche UV se produit par l’intermédiaire de l’état singulet S1. Les durées de vie des états triplets formés au cours d’une photocoloration sensibilisée ont été estimées à quelques dizaines de nanoseconde

Propriétés photophysiques de l’hypéricine en solution et en dispersion micellaire

L’hypéricine (diméthyl-2,2’ hexahydroxy-4,4’,5,5’,7,7’ mésonaphtodianthrone) est un pigment naturel dont l’activité phototoxique est très importante et qui pourrait être utilisé en photochimiothérapie. Nous avons réalisé et analysé les spectres d’absorption singulet-singulet (S0 → Sn), triplet-triplet (T1 → Tn), de fluorescence, de phosphorescence et d’excitation de fluorescence polarisée de ce composé en solution éthanolique et en dispersion micellaire (BRIJ 35)• Nous avons déterminé dans ces deux milieux les paramètres photophysiques des premiers états excités singulet et triplet : rendements quantiques, vitesses de désactivation et énergies. L’influence de l’environnement sur les propriétés de l’hypéricine peut être interprétée en supposant que les déformations hors du plan moyen de la molécule sont moins importantes dans un milieu micellaire qu’en solution. Par ailleurs nous avons mis en évidence le rôle protecteur des micelles concernant la désactivation du premier état triplet