27 research outputs found
Measurement of forward charged hadron flow harmonics in peripheral PbPb collisions at âsNN = 5.02 TeV with the LHCb detector
- Author
- Aaij R.
- Abdelmotteleb A.S.W.
- Abellan Beteta C.
- Abudinén F.
- Ackernley T.
- Adeva B.
- Adinolfi M.
- Adlarson P.
- Agapopoulou C.
- Aidala C.A.
- Ajaltouni Z.
- Akar S.
- Akiba K.
- Albero A. Alfonso
- Albicocco P.
- Albrecht J.
- Alessio F.
- Alexander M.
- Aliouche Z.
- Alvarez Cartelle P.
- Amalric R.
- Amato S.
- Amey J.L.
- Amhis Y.
- An L.
- Anderlini L.
- Andersson M.
- Andreianov A.
- Andreola P.
- Andreotti M.
- Andreou D.
- Anelli A.
- Ao D.
- Archilli F.
- Argenton M.
- Artamonov A.
- Artuso M.
- Aslanides E.
- Atzeni M.
- Audurier B.
- Bacher D.
- Bachiller Perea I.
- Bachmann S.
- Bachmayer M.
- Back J.J.
- Bailly-reyre A.
- Baladron Rodriguez P.
- Balagura V.
- Baldini W.
- Baptista de Souza Leite J.
- Barbetti M.
- Barbosa I.R.
- Barlow R.J.
- Barsuk S.
- Barter W.
- Bartolini M.
- Baryshnikov F.
- Basels J.M.
- Bassi G.
- Batsukh B.
- Battig A.
- Bay A.
- Beck A.
- Becker M.
- Bedeschi F.
- Bediaga I.B.
- Beiter A.
- Belin S.
- Bellee V.
- Belous K.
- Belov I.
- Belyaev I.
- Ben-Haim E.
- Benane G.
- Bencivenni G.
- Berezhnoy A.
- Bernet Andres S.
- Bernet R.
- Bernstein H.C.
- Bertella C.
- Bertolin A.
- Betancourt C.
- Betti F.
- Bex J.
- Bezshyiko Ia.
- Bezshyiko Iaroslava
- Bhom J.
- Bieker M.S.
- Biesuz N.V.
- Billoir P.
- Biolchini A.
- Birch M.
- Bishop F.C.R.
- Bitadze A.
- Bizzeti A.
- Blago M.P.
- Blake T.
- Blanc F.
- Blank J.E.
- Blusk S.
- Bobulska D.
- Bocharnikov V.
- Boelhauve J.A.
- Boettcher T.
- Bohare A.
- Boldyrev A.
- Bolognani C.S.
- Bolzonella R.
- Bondar N.
- Borgato F.
- Borghi S.
- Borsato M.
- Borsuk J.T.
- Bouchiba S.A.
- Bowcock T.J.V.
- Boyer A.
- Bozzi C.
- Bradley M.J.
- Braun S.
- Breer N.
- Brodzicka J.
- Brossa Gonzalo A.
- Brown J.
- Brundu D.
- Buonaura A.
- Buonincontri L.
- Burke A.T.
- Burr C.
- Bursche A.
- Butkevich A.
- Butter J.S.
- Buytaert J.
- Byczynski W.
- Cadeddu S.
- Cai H.
- Calabrese R.
- Calefice L.
- Cali S.
- Calvi M.
- Calvo Gomez M.
- Cambon Bouzas J.
- Campana P.
- Campora Perez D.H.
- Campoverde Quezada A.F.
- Capelli S.
- Capriotti L.
- Caravaca Mora R.C.
- Caravaca-Mora Ronald Gerardo
- Carbone A.
- Carcedo Salgado L.
- Cardinale R.
- Cardini A.
- Carniti P.
- Carus L.
- Caspary R.
- Casse G.
- Castro Godinez J.
- Cattaneo M.
- Cavallero G.
- Cavallini V.
- Celani S.
- Cerasoli J.
- Cervenkov D.
- Cesare S.
- Chadwick A.J.
- Chahrour I.
- Charles M.
- Charpentier Ph.
- Charpentier Philippe
- Chavez Barajas C.A.
- Chefdeville M.
- Chen C.
- Chen S.
- Chernov A.
- Chernyshenko S.
- Chobanova V.
- Cholak S.
- Chrzaszcz M.
- Chubykin A.
- Chulikov V.
- Ciambrone P.
- Cicala M.F.
- Cid Vidal X.
- Ciezarek G.
- Cifra P.
- Clarke P.E.L.
- Clemencic M.
- Cliff H.V.
- Closier J.
- Cobbledick J.L.
- Coco V.
- Cogan J.
- Cogneras E.
- Cojocariu L.
- Collins P.
- Colombo T.
- Comerma-Montells A.
- Congedo L.
- Contu A.
- Cooke N.
- Corredoira I.
- Correia A.
- Corti G.
- Couturier B.
- Craik D.C.
- Cruz Torres M.
- Cuendis S. Arguedas
- Currie R.
- D'Ambrosio C.
- d'Argent P.
- Da Graca U. De Freitas Carneiro
- Da Silva C.L.
- Dadabaev S.
- Dai L.
- Dai X.
- Dall'Occo E.
- Dalseno J.
- Daniel J.
- Danilina A.
- Davidson A.
- Davies J.E.
- Davis A.
- De Aguiar Francisco O.
- De Almeida F.L. Souza
- De Angelis C.
- de Boer J.
- De Bruyn K.
- De Capua S.
- De Cian M.
- De Lucia E.
- De Miguel M. Rebollo
- De Miranda J.M.
- De Paula B. Souza
- De Paula L.
- De Serio M.
- De Simone D.
- De Simone P.
- De Vellis F.
- de Vries J.A.
- Debernardis F.
- Decamp D.
- Dedu V.
- Del Buono L.
- Delaney B.
- Dembinski H.-P.
- Deng J.
- Denysenko V.
- Deschamps O.
- Dettori F.
- Dey B.
- Di Nezza P.
- Diachkov I.
- Didenko S.
- Ding S.
- Dobishuk V.
- Docheva A.D.
- Dolmatov A.
- Dong C.
- Donohoe A.M.
- Dordei F.
- dos Reis A.C.
- Douglas L.
- Downes A.G.
- Duan W.
- Duda P.
- Dudek M.W.
- Dufour L.
- Duk V.
- Durante P.
- Duras M.M.
- Durham J.M.
- Dziurda A.
- Dzyuba A.
- Easo S.
- Eckstein E.
- Egede U.
- Egorychev A.
- Egorychev V.
- Eirea Orro C.
- Eisenhardt S.
- Ejopu E.
- Ek-In S.
- Eklund L.
- Elashri M.
- Ellbracht J.
- Ely S.
- Ene A.
- Epple E.
- Escher S.
- Eschle J.
- Esen S.
- Evans T.
- Fabiano F.
- Falcao L.N.
- Fan Y.
- Fang B.
- Fantini L.
- Faria M.
- Farmer K.
- Fazzini D.
- Felkowski L.
- Feng M.
- Feo M.
- Fernandez Gomez M.
- Fernez A.D.
- Ferrari F.
- Ferreira Rodrigues F.
- Ferreres Sole S.
- Ferrillo M.
- Ferro-Luzzi M.
- Filippov S.
- Fini R.A.
- Fiorini M.
- Firlej M.
- Fischer K.M.
- Fischer Kamil Leszek
- Fitzgerald D.S.
- Fitzpatrick C.
- Fiutowski T.
- Fleuret F.
- Fontana M.
- Fontanelli F.
- Foreman L.F.
- Foreman Lucas Arthur
- Forty R.
- Foulds-Holt D.
- Franco Sevilla M.
- Frank M.
- Franzoso E.
- Frau G.
- Frei C.
- Friday D.A.
- Frontini L.
- Fu J.
- Fuehring Q.
- Fujii Y.
- Fulghesu T.
- Gabriel E.
- Galati G.
- Galati M.D.
- Gallas Torreira A.
- Galli D.
- Gambetta S.
- Gandelman M.
- Gandini P.
- Gao H.
- Gao R.
- Gao Yang
- Gao Yuanning
- Gao Yuxi
- Garau M.
- Garcia Martin L.M.
- Garcia Moreno P.
- Garcia Plana B.
- Garcia O. Boente
- GarcĂa Pardiñas J.
- Garg K.G.
- Garrido L.
- Gaspar C.
- Geertsema R.E.
- Gerken L.L.
- Gersabeck E.
- Gersabeck M.
- Gershon T.
- Ghorbanimoghaddam Z.
- Giambastiani L.
- Giasemis F.I.
- Gibson V.
- Giemza H.K.
- Gilman A.L.
- Giovannetti M.
- GioventĂč A.
- Gironella Gironell P.
- Giugliano C.
- Giza M.A.
- Gkougkousis E.L.
- Glaser F.C.
- Gligorov V.V.
- Golobardes E.
- Golubkov D.
- Golutvin A.
- Gomes A.
- Gomez Fernandez S.
- Goncalves Abrantes F.
- Goncerz M.
- Gong G.
- Gooding J.A.
- Gorelov I.V.
- Gotti C.
- Grabowski J.P.
- Granado Cardoso L.A.
- Graugés E.
- Graverini E.
- Grazette L.
- Graziani G.
- Grecu A.T.
- Greeven L.M.
- Grieser N.A.
- Grillo L.
- Gromov S.
- Gu C.
- Guarise M.
- Guittiere M.
- Guliaeva V.
- Guseinov A.-K.
- Gushchin E.
- Guz Y.
- Gys T.
- Göbel C.
- GĂŒnther P.A.
- Hadavizadeh T.
- Hadjivasiliou C.
- Haefeli G.
- Haen C.
- Haimberger J.
- Hajheidari M.
- Halewood-leagas T.
- Halvorsen M.M.
- Hamilton P.M.
- Hammerich J.
- Han Q.
- Han X.
- Hansmann-Menzemer S.
- Hao L.
- Harnew N.
- Harrison T.
- Hartmann M.
- Hasse C.
- He J.
- Heijhoff K.
- Hemmer F.
- Henderson C.
- Henderson R.D.L.
- Hennequin A.M.
- Hennessy K.
- Henry L.
- Herd J.
- Herrero Gascon P.
- Heuel J.
- Hicheur A.
- Hill D.
- Hollitt S.E.
- Horswill J.
- Hou R.
- Hou Y.
- Howarth N.
- Hu Jiangqiao
- Hu Jifeng
- Hu W.
- Hu X.
- Huang W.
- Hulsbergen W.
- Hunter R.J.
- Hushchyn M.
- Hutchcroft D.
- Idzik M.
- Ilin D.
- Ilten P.
- Inglessi A.
- Iniukhin A.
- Ishteev A.
- Ivshin K.
- Jacobsson R.
- Jage H.
- Jaimes Elles S.J.
- Jakobsen S.
- Jans E.
- Jashal B.K.
- Jawahery A.
- Jevtic V.
- Jiang E.
- Jiang X.
- Jiang Yi
- Jiang Yuyang
- John M.
- Johnson D.
- Jones C.R.
- Jones T.P.
- Joshi S.
- Jost B.
- Jurik N.
- Juszczak I.
- Kaminaris D.
- Kandybei S.
- Kang Y.
- Karacson M.
- Karpenkov D.
- Karpov M.
- Kauniskangas A.M.
- Kautz J.W.
- Keizer F.
- Keller D.M.
- Kenzie M.
- Ketel T.
- Khanji B.
- Kharisova A.
- Kholodenko S.
- Khreich G.
- Kirn T.
- Kirsebom V.S.
- Kitouni O.
- Klaver S.
- Kleijne N.
- Klimaszewski K.
- Kmiec M.R.
- Koliiev S.
- Kolk L.
- Konoplyannikov A.
- Kopciewicz P.
- Koppenburg P.
- Korolev M.
- Kostiuk I.
- Kot O.
- Kotriakhova S.
- Kozachuk A.
- Kravchenko P.
- Kravchuk L.
- Kreps M.
- Kretzschmar S.
- Krokovny P.
- Krupa W.
- Krzemien W.
- Kubat J.
- Kubis S.
- Kucewicz W.
- Kucharczyk M.
- Kudryavtsev V.
- Kulikova E.
- Kupsc A.
- Kutsenko B.K.
- Lacarrere D.
- Lai A.
- Lampis A.
- Lancierini D.
- Landesa Gomez C.
- Lane J.J.
- Lane R.
- Langenbruch C.
- Langer J.
- Lantwin O.
- Latham T.
- Lazzari F.
- Lazzeroni C.
- Le Gac R.
- Lee S.H.
- Leflat A.
- LefĂšvre R.
- Legotin S.
- Lehuraux M.
- Leroy O.
- Lesiak T.
- Leverington B.
- Li A.
- Li H.
- Li K.
- Li L.
- Li Pei-Rong
- Li Peilian
- Li S.
- Li Tiange
- Li Tianqi
- Li Yanru
- Li Yiming
- Li Z.
- Lian Z.
- Liang X.
- Lin C.
- Lin T.
- Lindner R.
- Lisovskyi V.
- Litvinov R.
- Liu G.
- Liu H.
- Liu K.
- Liu Q.
- Liu S.
- Liu Yiming
- Liu Ying
- Liu Yiwei
- Lobo Salvia A.
- Loi A.
- Lomba Castro J.
- Long T.
- Lopes J.H.
- Lopez Huertas A.
- Lovell G.H.
- Lucarelli C.
- Lucchesi D.
- Luchuk S.
- Lucio Martinez M.
- Lukashenko V.
- Luo Y.
- Lupato A.
- Luppi E.
- Lynch K.
- Lyu X.-R.
- López Soliño S.
- Ma G.M.
- Ma R.
- Maccolini S.
- Machefert F.
- Maciuc F.
- Mackay I.
- Madhan Mohan L.R.
- Madurai M.M.
- Madurai Marcus Jonathan
- Maevskiy A.
- Magdalinski D.
- Maisuzenko D.
- Majewski M.W.
- Malczewski J.J.
- Malde S.
- Malecki B.
- Malentacca L.
- Malinin A.
- Maltsev T.
- Manca G.
- Mancinelli G.
- Mancuso C.
- Manera Escalero R.
- Manuzzi D.
- Marangotto D.
- Marchand J.F.
- Marchevski R.
- Marconi U.
- Mariani S.
- Marin Benito C.
- Marks J.
- Marshall A.M.
- Marshall P.J.
- Martelli G.
- Martellotti G.
- Martinazzoli L.
- Martinelli M.
- Martinez Santos D.
- Massafferri A.
- Materok M.
- Matev R.
- Mathad A.
- Matiunin V.
- Matteuzzi C.
- Mattioli K.R.
- Mauri A.
- Maurice E.
- Mauricio J.
- Mayencourt P.
- Mazurek M.
- McCann M.
- Mcconnell L.
- McGrath T.H.
- McHugh N.T.
- McNab A.
- McNulty R.
- Meadows B.
- Meier G.
- Meldrum J.J. Cottee
- Melnychuk D.
- Merk M.
- Merli A.
- Meyer Garcia L.
- Miao D.
- Miao H.
- Mikhasenko M.
- Milanes D.A.
- Minotti A.
- Minucci E.
- Miralles T.
- Mitchell S.E.
- Mitreska B.
- Mitzel D.S.
- Modak A.
- Mohammed R.A.
- Moise R.D.
- Mokhnenko S.
- MombÀcher T.
- Monk M.
- Monroy I.A.
- Monteil S.
- Morcillo Gomez A.
- Morello G.
- Morello M.J.
- Morgenthaler M.P.
- Moron J.
- Morris A.B.
- Morris A.G.
- Mountain R.
- Mu H.
- Mu Z.M.
- Muhammad E.
- Muheim F.
- Mulder M.
- Murta R.
- Mödden A.
- MĂŒller K.
- MĆ©noz-Rojas F.
- Naik P.
- Nakada T.
- Nandakumar R.
- Nanut T.
- Nasteva I.
- Needham M.
- Neri N.
- Neubert S.
- Neufeld N.
- Neustroev P.
- Newcombe R.
- Nicolini J.
- Nicotra D.
- Niel E.M.
- Nikitin N.
- Nogga P.
- Nolte N.S.
- Normand C.
- Novoa Fernandez J.
- Nowak G.
- Nunez C.
- Nur H.N.
- Nur Havva Hasret
- O'Neil R.H.
- Oblakowska-Mucha A.
- Obraztsov V.
- Oeser T.
- Okamura S.
- Oldeman R.
- Oliva F.
- Olocco M.
- Onderwater C.J.G.
- Otalora Goicochea J.M.
- Ovsiannikova T.
- Owen P.
- Oyanguren A.
- Ozcelik O.
- Padeken K.O.
- Pagare B.
- Pais P.R.
- Pajero T.
- Palano A.
- Palutan M.
- Panshin G.
- Paolucci L.
- Papanestis A.
- Pappagallo M.
- Pappalardo L.L.
- Pappenheimer C.
- Parkes C.
- Passalacqua B.
- Passaleva G.
- Passaro D.
- Pastore A.
- Patel M.
- Patoc J.
- Patrignani C.
- Pawley C.J.
- Pellegrino A.
- Pepe Altarelli M.
- Perazzini S.
- Pereima D.
- Pereiro Castro A.
- Perret P.
- Perro A.
- Petridis K.
- Petrolini A.
- Petrucci S.
- Pham H.
- Pica L.
- Piccini M.
- Pietrzyk B.
- Pietrzyk G.
- Pinci D.
- Pisani F.
- Pizzichemi M.
- Placinta V.
- Plo Casasus M.
- Polci F.
- Poli Lener M.
- Poluektov A.
- Polukhina N.
- Polyakov I.
- Polycarpo E.
- Ponce S.
- Popov D.
- Poslavskii S.
- Prasanth K.
- Prouve C.
- Pugatch V.
- Puill V.
- Punzi G.
- Qi H.R.
- Qian W.
- Qin N.
- Qu S.
- Quagliani R.
- Rabadan Trejo R.I.
- Rachwal B.
- Rademacker J.H.
- Rama M.
- Ramos Pernas M.
- RamĂrez GarcĂa M.
- Rangel M.S.
- Ratnikov F.
- Raven G.
- Redi F.
- Reich J.
- Reiss F.
- Ren Z.
- Resmi P.K.
- Ribatti R.
- Ricart G.R.
- Riccardi D.
- Ricciardi S.
- Richardson K.
- Richardson-Slipper M.
- Rinnert K.
- Robbe P.
- Robertson G.
- Rodrigues E.
- Rodriguez Fernandez E.
- Rodriguez Lopez J.A.
- Rodriguez Rodriguez E.
- Rodriguez A. Brea
- Rogovskiy A.
- Rolf D.L.
- Rollings A.
- Roloff P.
- Romanovskiy V.
- Romero Lamas M.
- Romero Vidal A.
- Romolini G.
- Ronchetti F.
- Rotondo M.
- Roy S.R.
- Rudolph M.S.
- Ruf T.
- Ruiz Diaz M.
- Ruiz Fernandez R.A.
- Ruiz Vidal J.
- Ryzhikov A.
- Ryzka J.
- Saborido Silva J.J.
- Sadek R.
- Sagidova N.
- Sahoo N.
- Saitta B.
- Salomoni M.
- Sanchez Gras C.
- Sanderswood I.
- Santacesaria R.
- Santamarina Rios C.
- Santimaria M.
- Santoro L.
- Santovetti E.
- Saputi A.
- Saranin D.
- Sarpis G.
- Sarpis M.
- Sarti A.
- Satriano C.
- Satta A.
- Saur M.
- Savrina D.
- Sazak H.
- Scantlebury Smead L.G.
- Scarabotto A.
- Schael S.
- Scherl S.
- Schertz A.M.
- Schiller M.
- Schindler H.
- Schmelling M.
- Schmidt B.
- Schmitt S.
- Schmitz H.
- Schneider O.
- Schopper A.
- Schulte N.
- Schulte S.
- Schune M.H.
- Schwemmer R.
- Schwering G.
- Sciascia B.
- Sciuccati A.
- Sellam S.
- Semennikov A.
- Senghi Soares M.
- Sergi A.
- Serra N.
- Sestini L.
- Seuthe A.
- Shang Y.
- Shangase D.M.
- Shapkin M.
- Shchemerov I.
- Shchutska L.
- Shears T.
- Shekhtman L.
- Shen Z.
- Sheng S.
- Shevchenko V.
- Shi B.
- Shields E.B.
- Shimizu Y.
- Shmanin E.
- Shorkin R.
- Shupperd J.D.
- Silva Coutinho R.
- Simi G.
- Simone S.
- Skidmore N.
- Skuza R.
- Skwarnicki T.
- Slater M.W.
- Smallwood J.C.
- Smith E.
- Smith K.
- Smith M.
- Snoch A.
- Soares Lavra L.
- Sokoloff M.D.
- Soler F.J.P.
- Solomin A.
- Solovev A.
- Solovyev I.
- Song R.
- Song Yintong
- Song Yunxuan
- Song Yuxiang
- Spadaro Norella E.
- Spedicato E.
- Speer J.G.
- Spiridenkov E.
- Spradlin P.
- Sriskaran V.
- Stagni F.
- Stahl M.
- Stahl S.
- Stanislaus S.
- Stein E.N.
- Steinkamp O.
- Stenyakin O.
- Stevens H.
- Strekalina D.
- Su Y.
- Suljik F.
- Sun J.
- Sun L.
- Sun Y.
- Swallow P.N.
- Swientek K.
- Swystun F.
- Szabelski A.
- Szumlak T.
- Szymanski M.
- T'Jampens S.
- Tan Y.
- Taneja S.
- Tat M.D.
- Terentev A.
- Terzuoli F.
- Teubert F.
- Thomas E.
- Thompson D.J.D.
- Tilquin H.
- Tisserand V.
- Toapaxi C. Cocha
- Tobin M.
- Tomassetti L.
- Tonani G.
- Tong X.
- Torres Machado D.
- Toscano L.
- Tou D.Y.
- Trippl C.
- Tuci G.
- Tuning N.
- Uecker L.H.
- Ukleja A.
- Unverzagt D.J.
- Ursov E.
- Usachov A.
- Ustyuzhanin A.
- Uwer U.
- Vagnoni V.
- Valassi A.
- Valenti G.
- Valls Canudas N.
- Van Hecke H.
- van Herwijnen E.
- Van Hulse C.B.
- Van Laak R.
- van Veghel M.
- Vazquez Gomez R.
- Vazquez Regueiro P.
- Vecchi S.
- Velthuis J.J.
- Veltri M.
- Venkateswaran A.
- Vesterinen M.
- Vidal A. Casais
- Vidal F. Martinez
- Vieira D.
- Vieites Diaz M.
- Vilasis-Cardona X.
- Vilella Figueras E.
- Villa A.
- Vincent P.
- Volle F.C.
- vom Bruch D.
- Vorobyev V.
- Voropaev N.
- Vos K.
- Vouters G.
- Vrahas C.
- VĂĄzquez Sierra C.
- Walsh J.
- Walton E.J.
- Wan G.
- Wang C.
- Wang G.
- Wang Jialu
- Wang Jianchun
- Wang Jianqiao
- Wang Jike
- Wang M.
- Wang N.W.
- Wang R.
- Wang Xiaohan
- Wang Xiaolin
- Wang Y.
- Wang Zhenzi
- Wang Zirui
- Wang Ziyi
- Ward J.A.
- Watson N.K.
- Websdale D.
- Wei Y.
- Westhenry B.D.C.
- White D.J.
- Whitehead M.
- Wiederhold A.R.
- Wiedner D.
- Wilkinson G.
- Wilkinson M.K.
- Williams Mark Richard James
- Williams Mike
- Williams R.
- Wilson F.F.
- Wislicki W.
- Witek M.
- Witola L.
- Wong C.P.
- Wormser G.
- Wotton S.A.
- Wu H.
- Wu J.
- Wu Y.
- Wyllie K.
- Xian S.
- Xiang Z.
- Xie Y.
- Xu A.
- Xu J.
- Xu Li
- Xu Liangjun
- Xu M.
- Xu Zehua
- Xu Zhihao
- Xu Zijun
- Yang D.
- Yang S.
- Yang X.
- Yang Y.
- Yang Zhenwei
- Yang Zishuo
- Yeroshenko V.
- Yeung H.
- Yin H.
- Yu C.Y.
- Yu J.
- Yuan X.
- Zaffaroni E.
- Zavertyaev M.
- Zdybal M.
- Zeng M.
- Zhang C.
- Zhang D.
- Zhang J.
- Zhang L.
- Zhang Shulei
- Zhang Shunan
- Zhang Yanxi
- Zhang Yu
- Zhang Yuge
- Zhao Y.
- Zharkova A.
- Zhelezov A.
- Zheng X.Z.
- Zheng Y.
- Zhou T.
- Zhou X.
- Zhou Y.
- Zhovkovska V.
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- Zhu Xianglei
- Zhu Xiaoyu
- Zhu Z.
- Zhukov V.
- Zhuo J.
- Zou Q.
- Zuliani D.
- Zunica G.
- Publication venue
- American Physical Society
- Publication date
- 20/11/2023
- Field of study
Flow harmonic coefficients,
v
n
, which are the key to studying the hydrodynamics of the quark-gluon plasma (QGP) created in heavy-ion collisions, have been measured in various collision systems and kinematic regions and using various particle species. The study of flow harmonics in a wide pseudorapidity range is particularly valuable to understand the temperature dependence of the shear viscosity to entropy density ratio of the QGP. This paper presents the first LHCb results of the second- and the third-order flow harmonic coefficients of charged hadrons as a function of transverse momentum in the forward region, corresponding to pseudorapidities between 2.0 and 4.9, using the data collected from PbPb collisions in 2018 at a center-of-mass energy of 5.02
TeV
. The coefficients measured using the two-particle angular correlation analysis method are smaller than the central-pseudorapidity measurements at ALICE and ATLAS from the same collision system but share similar features
Helium identification with LHCb
- Author
- Aaij R.
- Abdelmotteleb A.S.W.
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- LefĂšvre R.
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- Li T.
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- Li Y.
- Li Z.
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- Stahl S.
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- Wang Z.
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- Zunica G.
- Publication venue
- IOP Publishing
- Publication date
- 01/02/2024
- Field of study
The identification of helium nuclei at LHCb is achieved using a method based on measurements of ionisation losses in the silicon sensors and timing measurements in the Outer Tracker drift tubes. The background from photon conversions is reduced using the RICH detectors and an isolation requirement. The method is developed using pp collision data at â(s) = 13 TeV recorded by the LHCb experiment in the years 2016 to 2018, corresponding to an integrated luminosity of 5.5 fb-1. A total of around 105 helium and antihelium candidates are identified with negligible background contamination. The helium identification efficiency is estimated to be approximately 50% with a corresponding background rejection rate of up to O(10^12). These results demonstrate the feasibility of a rich programme of measurements of QCD and astrophysics interest involving light nuclei
Curvature-bias corrections using a pseudomass method
- Author
- Aaij R.
- Abdelmotteleb A.S.W.
- Abellan Beteta C.
- Abudinén F.
- Ackernley T.
- Adeva B.
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- Gao Y.
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- Publication venue
- IOP Publishing
- Publication date
- 01/03/2024
- Field of study
Momentum measurements for very high momentum charged particles, such as muons from electroweak vector boson decays, are particularly susceptible to charge-dependent curvature biases that arise from misalignments of tracking detectors. Low momentum charged particles used in alignment procedures have limited sensitivity to coherent displacements of such detectors, and therefore are unable to fully constrain these misalignments to the precision necessary for studies of electroweak physics. Additional approaches are therefore required to understand and correct for these effects. In this paper the curvature biases present at the LHCb detector are studied using the pseudomass method in proton-proton collision data recorded at centre of mass energy â(s)=13 TeV during 2016, 2017 and 2018. The biases are determined using ZâÎŒ + ÎŒ - decays in intervals defined by the data-taking period, magnet polarity and muon direction. Correcting for these biases, which are typically at the 10-4 GeV-1 level, improves the ZâÎŒ + ÎŒ - mass resolution by roughly 18% and eliminates several pathological trends in the kinematic-dependence of the mean dimuon invariant mass
Measurement of the Dâ longitudinal polarization in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays â
- Author
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- Thomas E.
- Thompson D.J.D.
- Tilquin H.
- Tisserand V.
- Toapaxi C. Cocha
- Tobin M.
- Tomassetti L.
- Tonani G.
- Tong X.
- Torres Machado D.
- Toscano L.
- Tou D.Y.
- Trippl C.
- Tuci G.
- Tuning N.
- Uecker L.H.
- Ukleja A.
- Unverzagt D.J.
- Ursov E.
- Usachov A.
- Ustyuzhanin A.
- Uwer U.
- Vagnoni V.
- Valassi A.
- Valenti G.
- Valls Canudas N.
- Van Dijk M.
- Van Hecke H.
- van Herwijnen E.
- Van Hulse C.B.
- Van Laak R.
- van Veghel M.
- Vazquez Gomez R.
- Vazquez Regueiro P.
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- Velthuis J.J.
- Veltri M.
- Venkateswaran A.
- Vesterinen M.
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- Vieira D.
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- Vilasis-Cardona X.
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- Villa A.
- Vincent P.
- Volle F.C.
- vom Bruch D.
- Vorobyev V.
- Voropaev N.
- Vos K.
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- Walsh J.
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- Wang G.
- Wang J.
- Wang M.
- Wang N.W.
- Wang R.
- Wang X.
- Wang Y.
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- Williams M.R.J.
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- Xu Z.
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- Yang S.
- Yang X.
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- Zhang L.
- Zhang S.
- Zhang Y.
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- Zheng Y.
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- Zhou X.
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- Zhu X.
- Zhu Z.
- Zhukov V.
- Zhuo J.
- Zou Q.
- Zucchelli S.
- Zuliani D.
- Zunica G.
- Publication venue
- Publication date
- 20/11/2023
- Field of study
The longitudinal polarization fraction of the Dâ meson is measured in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays, where the Ï lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fbâ1. The Dâ polarization fraction FLDââ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the ÏÎœÏâ system. The FLDââ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is: FLDââ=0.43±0.06±0.03. These results are compatible with the Standard Model predictions.The longitudinal polarization fraction of the Dâ meson is measured in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays, where the Ï lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fbâ1. The Dâ polarization fraction FLDââ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the ÏÎœÏâ system. The FLDââ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is:
FLDââ=0.43±0.06±0.03.
These results are compatible with the Standard Model predictions
Measurement of the Dâ longitudinal polarization in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays
- Author
- Aaij R
- Abdelmotteleb A.S.W
- Abellan Beteta C
- Abudinén F
- Ackernley T
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- Vazquez Regueiro P
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- Vieira D
- Vieites Diaz M
- Vilasis-Cardona X
- Vilella Figueras E
- Villa A
- Vincent P
- Volle F.C
- Vom Bruch D
- Vorobyev V
- Voropaev N
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- Wei Y
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- Whitehead M
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- Wiedner D
- Wilkinson G
- Wilkinson M.K
- Williams M
- Williams M.R.J
- Williams R
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- Wislicki W
- Witek M
- Witola L
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- Wormser G
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- Zhu X
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- Zhuo J
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- Zucchelli S
- Zuliani D
- Zunica G
- Publication venue
- HAL CCSD
- Publication date
- 03/04/2024
- Field of study
International audienceThe longitudinal polarization fraction of the Dâ meson is measured in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays, where the Ï lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fbâ1. The Dâ polarization fraction FLDââ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the ÏÎœÏâ system. The FLDââ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is: FLDââ=0.43±0.06±0.03. These results are compatible with the Standard Model predictions
Measurement of the Dâ longitudinal polarization in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays
- Author
- Aaij R
- Abdelmotteleb A.S.W
- Abellan Beteta C
- Abudinén F
- Ackernley T
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International audienceThe longitudinal polarization fraction of the Dâ meson is measured in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays, where the Ï lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fbâ1. The Dâ polarization fraction FLDââ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the ÏÎœÏâ system. The FLDââ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is: FLDââ=0.43±0.06±0.03. These results are compatible with the Standard Model predictions
Measurement of the Dâ longitudinal polarization in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays
- Author
- Aaij R
- Abdelmotteleb A.S.W
- Abellan Beteta C
- Abudinén F
- Ackernley T
- Adeva B
- Adinolfi M
- Adlarson P
- Afsharnia H
- Agapopoulou C
- Aidala C.A
- Ajaltouni Z
- Akar S
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International audienceThe longitudinal polarization fraction of the Dâ meson is measured in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays, where the Ï lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fbâ1. The Dâ polarization fraction FLDââ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the ÏÎœÏâ system. The FLDââ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is: FLDââ=0.43±0.06±0.03. These results are compatible with the Standard Model predictions
Measurement of the Dâ longitudinal polarization in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays
- Author
- Aaij R
- Abdelmotteleb A.S.W
- Abellan Beteta C
- Abudinén F
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- Artamonov A
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- Aslanides E
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- Balagura V
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- Betti F
- Bex J
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- Bhom J
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- Blake T
- Blanc F
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- Borghi S
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- Campana P
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- Capriotti L
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- Cavallero G
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- Chapman M.G
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- Chen S
- Chernov A
- Chernyshenko S
- Chobanova V
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- Gao R
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- Gao Y
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- Zhou X
- Zhou Y
- Zhovkovska V
- Zhu L.Z
- Zhu X
- Zhu X
- Zhu Z
- Zhukov V
- Zhuo J
- Zou Q
- Zucchelli S
- Zuliani D
- Zunica G
- Publication venue
- HAL CCSD
- Publication date
- 03/04/2024
- Field of study
International audienceThe longitudinal polarization fraction of the Dâ meson is measured in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays, where the Ï lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fbâ1. The Dâ polarization fraction FLDââ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the ÏÎœÏâ system. The FLDââ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is: FLDââ=0.43±0.06±0.03. These results are compatible with the Standard Model predictions
Measurement of the Dâ longitudinal polarization in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays
- Author
- Aaij R
- Abdelmotteleb A.S.W
- Abellan Beteta C
- Abudinén F
- Ackernley T
- Adeva B
- Adinolfi M
- Adlarson P
- Afsharnia H
- Agapopoulou C
- Aidala C.A
- Ajaltouni Z
- Akar S
- Akiba K
- Albero A. Alfonso
- Albicocco P
- Albrecht J
- Alessio F
- Alexander M
- Aliouche Z
- Alvarez Cartelle P
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- Amato S
- Amey J.L
- Amhis Y
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- Andreianov A
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- Andreotti M
- Andreou D
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- Artuso M
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- Bachmann S
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- Balagura V
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- Beck A
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- Bediaga I.B
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- Belous K
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- Belyaev I
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- Capriotti L
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- Casais Vidal A
- Caspary R
- Casse G
- Cattaneo M
- Cavallero G
- Cavallini V
- Celani S
- Cerasoli J
- Cervenkov D
- Cesare S
- Chadwick A.J
- Chahrour I
- Chapman M.G
- Charles M
- Charpentier Ph
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- Chen C
- Chen S
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- Ciambrone P
- Cicala M.F
- Cid Vidal X
- Ciezarek G
- Cifra P
- Clarke P.E.L
- Clemencic M
- Cliff H.V
- Closier J
- Cobbledick J.L
- Coco V
- Cogan J
- Cogneras E
- Cojocariu L
- Collins P
- Colombo T
- Comerma-Montells A
- Congedo L
- Contu A
- Cooke N
- Corredoira I
- Correia A
- Corti G
- Couturier B
- Craik D.C
- Cruz Torres M
- Cuendis S. Arguedas
- Currie R
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- da Silva C.L
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- Daniel J
- Danilina A
- Davidson A
- Davies J.E
- Davis A
- de Aguiar Francisco O
- de Almeida F.L. Souza
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- de Capua S
- de Cian M
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- de Serio M
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- Dedu V
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- Ding S
- Dobishuk V
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- Dong C
- Donohoe A.M
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- Douglas L
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- Song Y
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- Zheng Y
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- Zhou X
- Zhou Y
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- Zhu L.Z
- Zhu X
- Zhu X
- Zhu Z
- Zhukov V
- Zhuo J
- Zou Q
- Zucchelli S
- Zuliani D
- Zunica G
- Publication venue
- HAL CCSD
- Publication date
- 03/04/2024
- Field of study
International audienceThe longitudinal polarization fraction of the Dâ meson is measured in B0âDââÏ+ÎœÏâ decays, where the Ï lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fbâ1. The Dâ polarization fraction FLDââ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the ÏÎœÏâ system. The FLDââ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is: FLDââ=0.43±0.06±0.03. These results are compatible with the Standard Model predictions
A measurement of ÎÎsâ
- Author
- Aaij Roel
- Abdelmotteleb Ahmed Sameh Wagih
- Abellan Beteta Carlos
- Abudinén Fernando Jesus
- Ackernley Thomas
- Adeva Bernardo
- Adinolfi Marco
- Adlarson Patrik Harri
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- Bachmann Sebastian
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- Craik Daniel Charles
- Cruz Torres Melissa Maria
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- D'Ambrosio Carmelo
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- Dai Xinchen
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- Danilina Anna
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- de Boer Jan
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- De Capua Stefano
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- De Freitas Carneiro Da Graca Ulisses
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- De Miranda Jussara
- De Paula Leandro
- De Serio Marilisa
- De Simone Dario
- De Simone Patrizia
- De Vellis Fabio
- de Vries Jacco
- Debernardis Francesco
- Decamp Daniel
- Dedu Vlad-George
- Del Buono Luigi
- Delaney Blaise
- Dembinski Hans Peter
- Deng Jianqiao
- Denysenko Vadym
- Deschamps Olivier
- Dettori Francesco
- Dey Biplab
- Di Nezza Pasquale
- Diachkov Igor
- Didenko Sergey
- Ding Shuchong
- Dobishuk Vasyl
- Docheva Aleksandrina
- Dolmatov Aleksandr
- Dong Chenzhi
- Donohoe Amanda May
- Dordei Francesca
- dos Reis Alberto
- Douglas Lauren
- Downes Anthony Gavin
- Duan Weisong
- Duda Piotr Jakub
- Dudek Maciej Wojciech
- Dufour Laurent
- Duk Viacheslav
- Durante Paolo
- Duras Maciej
- Durham John Matthew
- Dutta Deepanwita
- Dziurda Agnieszka
- Dzyuba Alexey
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- Publication venue
- Publication date
- 19/10/2023
- Field of study
Using a dataset corresponding to 9 fbâ1 of integrated luminosity collected with the LHCb detector between 2011 and 2018 in proton-proton collisions, the decay-time distributions of the decay modes Bs0ââJ/ÏηâČ and Bs0ââJ/ÏÏ+Ïâ are studied. The decay-width difference between the light and heavy mass eigenstates of the Bs0â meson is measured to be âÎsâ = 0.087 ± 0.012 ± 0.009 psâ1, where the first uncertainty is statistical and the second systematic.[graphic not available: see fulltext]Using a dataset corresponding to 9 fbâ1 of integrated luminosity collected with the LHCb detector between 2011 and 2018 in proton-proton collisions, the decay-time distributions of the decay modes Bs0ââJ/ÏηâČ and Bs0ââJ/ÏÏ+Ïâ are studied. The decay-width difference between the light and heavy mass eigenstates of the Bs0â meson is measured to be ÎÎsâ=0.087±0.012±0.009psâ1, where the first uncertainty is statistical and the second systematic