9 research outputs found
Helium identification with LHCb
- Author
- Aaij R.
- Abdelmotteleb A.S.W.
- Abellan Beteta C.
- Abudinén F.
- Ackernley T.
- Adeva B.
- Adinolfi M.
- Adlarson P.
- Agapopoulou C.
- Aidala C.A.
- Ajaltouni Z.
- Akar S.
- Akiba K.
- Albicocco P.
- Albrecht J.
- Alessio F.
- Alexander M.
- Alfonso Albero A.
- Aliouche Z.
- Alvarez Cartelle P.
- Amalric R.
- Amato S.
- Amey J.L.
- Amhis Y.
- An L.
- Anderlini L.
- Andersson M.
- Andreianov A.
- Andreola P.
- Andreotti M.
- Andreou D.
- Anelli A.A.
- Ao D.
- Archilli F.
- Argenton M.
- Arguedas Cuendis S.
- Artamonov A.
- Artuso M.
- Aslanides E.
- Atzeni M.
- Audurier B.
- Bacher D.
- Bachiller Perea I.
- Bachmann S.
- Bachmayer M.
- Back J.J.
- Bailly-reyre A.
- Baladron Rodriguez P.
- Balagura V.
- Baldini W.
- Baptista de Souza Leite J.
- Barbetti M.
- Barbosa I.R.
- Barlow R.J.
- Barsuk S.
- Barter W.
- Bartolini M.
- Baryshnikov F.
- Basels J.M.
- Bassi G.
- Batsukh B.
- Battig A.
- Bay A.
- Beck A.
- Becker M.
- Bedeschi F.
- Bediaga I.B.
- Beiter A.
- Belin S.
- Bellee V.
- Belous K.
- Belov I.
- Belyaev I.
- Ben-Haim E.
- Benane G.
- Bencivenni G.
- Berezhnoy A.
- Bernet Andres S.
- Bernet R.
- Bernstein H.C.
- Bertella C.
- Bertolin A.
- Betancourt C.
- Betti F.
- Bex J.
- Bezshyiko Ia.
- Bhom J.
- Bieker M.S.
- Biesuz N.V.
- Billoir P.
- Biolchini A.
- Birch M.
- Bishop F.C.R.
- Bitadze A.
- Bizzeti A.
- Blago M.P.
- Blake T.
- Blanc F.
- Blank J.E.
- Blusk S.
- Bobulska D.
- Bocharnikov V.
- Boelhauve J.A.
- Boente Garcia O.
- Boettcher T.
- Bohare A.
- Boldyrev A.
- Bolognani C.S.
- Bolzonella R.
- Bondar N.
- Borgato F.
- Borghi S.
- Borsato M.
- Borsuk J.T.
- Bouchiba S.A.
- Bowcock T.J.V.
- Boyer A.
- Bozzi C.
- Bradley M.J.
- Braun S.
- Brea Rodriguez A.
- Breer N.
- Brodzicka J.
- Brossa Gonzalo A.
- Brown J.
- Brundu D.
- Buonaura A.
- Buonincontri L.
- Burke A.T.
- Burr C.
- Bursche A.
- Butkevich A.
- Butter J.S.
- Buytaert J.
- Byczynski W.
- Cadeddu S.
- Cai H.
- Calabrese R.
- Calefice L.
- Cali S.
- Calvi M.
- Calvo Gomez M.
- Cambon Bouzas J.
- Campana P.
- Campora Perez D.H.
- Campoverde Quezada A.F.
- Capelli S.
- Capriotti L.
- Caravaca-Mora R.
- Carbone A.
- Carcedo Salgado L.
- Cardinale R.
- Cardini A.
- Carniti P.
- Carus L.
- Casais Vidal A.
- Caspary R.
- Casse G.
- Castro Godinez J.
- Cattaneo M.
- Cavallero G.
- Cavallini V.
- Celani S.
- Cerasoli J.
- Cervenkov D.
- Cesare S.
- Chadwick A.J.
- Chahrour I.
- Charles M.
- Charpentier Ph.
- Chavez Barajas C.A.
- Chefdeville M.
- Chen C.
- Chen S.
- Chernov A.
- Chernyshenko S.
- Chobanova V.
- Cholak S.
- Chrzaszcz M.
- Chubykin A.
- Chulikov V.
- Ciambrone P.
- Cicala M.F.
- Cid Vidal X.
- Ciezarek G.
- Cifra P.
- Clarke P.E.L.
- Clemencic M.
- Cliff H.V.
- Closier J.
- Cobbledick J.L.
- Cocha Toapaxi C.
- Coco V.
- Cogan J.
- Cogneras E.
- Cojocariu L.
- Collins P.
- Colombo T.
- Comerma-Montells A.
- Congedo L.
- Contu A.
- Cooke N.
- Corredoira I.
- Correia A.
- Corti G.
- Cottee Meldrum J.J.
- Couturier B.
- Craik D.C.
- Cruz Torres M.
- Currie R.
- D'Ambrosio C.
- d'Argent P.
- Da Silva C.L.
- Dadabaev S.
- Dai L.
- Dai X.
- Dall'Occo E.
- Dalseno J.
- Daniel J.
- Danilina A.
- Davidson A.
- Davies J.E.
- Davis A.
- De Aguiar Francisco O.
- De Angelis C.
- de Boer J.
- De Bruyn K.
- De Capua S.
- De Cian M.
- De Freitas Carneiro Da Graca U.
- De Lucia E.
- De Miranda J.M.
- De Paula L.
- De Serio M.
- De Simone D.
- De Simone P.
- De Vellis F.
- de Vries J.A.
- Debernardis F.
- Decamp D.
- Dedu V.
- Del Buono L.
- Delaney B.
- Dembinski H.-P.
- Deng J.
- Denysenko V.
- Deschamps O.
- Dettori F.
- Dey B.
- Di Nezza P.
- Diachkov I.
- Didenko S.
- Ding S.
- Dobishuk V.
- Docheva A.D.
- Dolmatov A.
- Dong C.
- Donohoe A.M.
- Dordei F.
- dos Reis A.C.
- Douglas L.
- Downes A.G.
- Duan W.
- Duda P.
- Dudek M.W.
- Dufour L.
- Duk V.
- Durante P.
- Duras M.M.
- Durham J.M.
- Dziurda A.
- Dzyuba A.
- Easo S.
- Eckstein E.
- Egede U.
- Egorychev A.
- Egorychev V.
- Eirea Orro C.
- Eisenhardt S.
- Ejopu E.
- Ek-In S.
- Eklund L.
- Elashri M.
- Ellbracht J.
- Ely S.
- Ene A.
- Epple E.
- Escher S.
- Eschle J.
- Esen S.
- Evans T.
- Fabiano F.
- Falcao L.N.
- Fan Y.
- Fang B.
- Fantini L.
- Faria M.
- Farmer K.
- Fazzini D.
- Felkowski L.
- Feng M.
- Feo M.
- Fernandez Gomez M.
- Fernez A.D.
- Ferrari F.
- Ferreira Rodrigues F.
- Ferreres Sole S.
- Ferrillo M.
- Ferro-Luzzi M.
- Filippov S.
- Fini R.A.
- Fiorini M.
- Firlej M.
- Fischer K.M.
- Fitzgerald D.S.
- Fitzpatrick C.
- Fiutowski T.
- Fleuret F.
- Fontana M.
- Fontanelli F.
- Foreman L.F.
- Forty R.
- Foulds-Holt D.
- Franco Sevilla M.
- Frank M.
- Franzoso E.
- Frau G.
- Frei C.
- Friday D.A.
- Frontini L.
- Fu J.
- Fuehring Q.
- Fujii Y.
- Fulghesu T.
- Gabriel E.
- Galati G.
- Galati M.D.
- Gallas Torreira A.
- Galli D.
- Gambetta S.
- Gandelman M.
- Gandini P.
- Gao H.
- Gao R.
- Gao Y.
- Gao Y.
- Gao Y.
- Garau M.
- Garcia Martin L.M.
- Garcia Moreno P.
- Garcia Plana B.
- García Pardiñas J.
- Garg K.G.
- Garrido L.
- Gaspar C.
- Geertsema R.E.
- Gerken L.L.
- Gersabeck E.
- Gersabeck M.
- Gershon T.
- Ghorbanimoghaddam Z.
- Giambastiani L.
- Giasemis F.I.
- Gibson V.
- Giemza H.K.
- Gilman A.L.
- Giovannetti M.
- Gioventù A.
- Gironella Gironell P.
- Giugliano C.
- Giza M.A.
- Gkougkousis E.L.
- Glaser F.C.
- Gligorov V.V.
- Golobardes E.
- Golubkov D.
- Golutvin A.
- Gomes A.
- Gomez Fernandez S.
- Goncalves Abrantes F.
- Goncerz M.
- Gong G.
- Gooding J.A.
- Gorelov I.V.
- Gotti C.
- Grabowski J.P.
- Granado Cardoso L.A.
- Graugés E.
- Graverini E.
- Grazette L.
- Graziani G.
- Grecu A.T.
- Greeven L.M.
- Grieser N.A.
- Grillo L.
- Gromov S.
- Gu C.
- Guarise M.
- Guittiere M.
- Guliaeva V.
- Guseinov A.-K.
- Gushchin E.
- Guz Y.
- Gys T.
- Göbel C.
- Günther P.A.
- Hadavizadeh T.
- Hadjivasiliou C.
- Haefeli G.
- Haen C.
- Haimberger J.
- Hajheidari M.
- Halewood-leagas T.
- Halvorsen M.M.
- Hamilton P.M.
- Hammerich J.
- Han Q.
- Han X.
- Hansmann-Menzemer S.
- Hao L.
- Harnew N.
- Harrison T.
- Hartmann M.
- Hasse C.
- He J.
- Heijhoff K.
- Hemmer F.
- Henderson C.
- Henderson R.D.L.
- Hennequin A.M.
- Hennessy K.
- Henry L.
- Herd J.
- Herrero Gascon P.
- Heuel J.
- Hicheur A.
- Hill D.
- Hollitt S.E.
- Horswill J.
- Hou R.
- Hou Y.
- Howarth N.
- Hu J.
- Hu J.
- Hu W.
- Hu X.
- Huang W.
- Hulsbergen W.
- Hunter R.J.
- Hushchyn M.
- Hutchcroft D.
- Idzik M.
- Ilin D.
- Ilten P.
- Inglessi A.
- Iniukhin A.
- Ishteev A.
- Ivshin K.
- Jacobsson R.
- Jage H.
- Jaimes Elles S.J.
- Jakobsen S.
- Jans E.
- Jashal B.K.
- Jawahery A.
- Jevtic V.
- Jiang E.
- Jiang X.
- Jiang Y.
- Jiang Y.J.
- John M.
- Johnson D.
- Jones C.R.
- Jones T.P.
- Joshi S.
- Jost B.
- Jurik N.
- Juszczak I.
- Kaminaris D.
- Kandybei S.
- Kang Y.
- Karacson M.
- Karpenkov D.
- Karpov M.
- Kauniskangas A.M.
- Kautz J.W.
- Keizer F.
- Keller D.M.
- Kenzie M.
- Ketel T.
- Khanji B.
- Kharisova A.
- Kholodenko S.
- Khreich G.
- Kirn T.
- Kirsebom V.S.
- Kitouni O.
- Klaver S.
- Kleijne N.
- Klimaszewski K.
- Kmiec M.R.
- Koliiev S.
- Kolk L.
- Konoplyannikov A.
- Kopciewicz P.
- Koppenburg P.
- Korolev M.
- Kostiuk I.
- Kot O.
- Kotriakhova S.
- Kozachuk A.
- Kravchenko P.
- Kravchuk L.
- Kreps M.
- Kretzschmar S.
- Krokovny P.
- Krupa W.
- Krzemien W.
- Kubat J.
- Kubis S.
- Kucewicz W.
- Kucharczyk M.
- Kudryavtsev V.
- Kulikova E.
- Kupsc A.
- Kutsenko B.K.
- Lacarrere D.
- Lai A.
- Lampis A.
- Lancierini D.
- Landesa Gomez C.
- Lane J.J.
- Lane R.
- Langenbruch C.
- Langer J.
- Lantwin O.
- Latham T.
- Lazzari F.
- Lazzeroni C.
- Le Gac R.
- Lee S.H.
- Leflat A.
- Lefèvre R.
- Legotin S.
- Lehuraux M.
- Leroy O.
- Lesiak T.
- Leverington B.
- Li A.
- Li H.
- Li K.
- Li L.
- Li P.
- Li P.-R.
- Li S.
- Li T.
- Li T.
- Li Y.
- Li Y.
- Li Z.
- Lian Z.
- Liang X.
- Lin C.
- Lin T.
- Lindner R.
- Lisovskyi V.
- Litvinov R.
- Liu G.
- Liu H.
- Liu K.
- Liu Q.
- Liu S.
- Liu Y.
- Liu Y.
- Liu Y.L.
- Lobo Salvia A.
- Loi A.
- Lomba Castro J.
- Long T.
- Lopes J.H.
- Lopez Huertas A.
- Lovell G.H.
- Lucarelli C.
- Lucchesi D.
- Luchuk S.
- Lucio Martinez M.
- Lukashenko V.
- Luo Y.
- Lupato A.
- Luppi E.
- Lynch K.
- Lyu X.-R.
- López Soliño S.
- Ma G.M.
- Ma R.
- Maccolini S.
- Machefert F.
- Maciuc F.
- Mackay I.
- Madhan Mohan L.R.
- Madurai M.M.
- Maevskiy A.
- Magdalinski D.
- Maisuzenko D.
- Majewski M.W.
- Malczewski J.J.
- Malde S.
- Malecki B.
- Malentacca L.
- Malinin A.
- Maltsev T.
- Manca G.
- Mancinelli G.
- Mancuso C.
- Manera Escalero R.
- Manuzzi D.
- Marangotto D.
- Marchand J.F.
- Marchevski R.
- Marconi U.
- Mariani S.
- Marin Benito C.
- Marks J.
- Marshall A.M.
- Marshall P.J.
- Martelli G.
- Martellotti G.
- Martinazzoli L.
- Martinelli M.
- Martinez Santos D.
- Martinez Vidal F.
- Massafferri A.
- Materok M.
- Matev R.
- Mathad A.
- Matiunin V.
- Matteuzzi C.
- Mattioli K.R.
- Mauri A.
- Maurice E.
- Mauricio J.
- Mayencourt P.
- Mazurek M.
- McCann M.
- Mcconnell L.
- McGrath T.H.
- McHugh N.T.
- McNab A.
- McNulty R.
- Meadows B.
- Meier G.
- Melnychuk D.
- Merk M.
- Merli A.
- Meyer Garcia L.
- Miao D.
- Miao H.
- Mikhasenko M.
- Milanes D.A.
- Minotti A.
- Minucci E.
- Miralles T.
- Mitchell S.E.
- Mitreska B.
- Mitzel D.S.
- Modak A.
- Mohammed R.A.
- Moise R.D.
- Mokhnenko S.
- Mombächer T.
- Monk M.
- Monroy I.A.
- Monteil S.
- Morcillo Gomez A.
- Morello G.
- Morello M.J.
- Morgenthaler M.P.
- Moron J.
- Morris A.B.
- Morris A.G.
- Mountain R.
- Mu H.
- Mu Z.M.
- Muhammad E.
- Muheim F.
- Mulder M.
- Murta R.
- Mödden A.
- Müller K.
- Mũnoz-Rojas F.
- Naik P.
- Nakada T.
- Nandakumar R.
- Nanut T.
- Nasteva I.
- Needham M.
- Neri N.
- Neubert S.
- Neufeld N.
- Neustroev P.
- Newcombe R.
- Nicolini J.
- Nicotra D.
- Niel E.M.
- Nikitin N.
- Nogga P.
- Nolte N.S.
- Normand C.
- Novoa Fernandez J.
- Nowak G.
- Nunez C.
- Nur H.N.
- O'Neil R.H.
- Oblakowska-Mucha A.
- Obraztsov V.
- Oeser T.
- Okamura S.
- Oldeman R.
- Oliva F.
- Olocco M.
- Onderwater C.J.G.
- Otalora Goicochea J.M.
- Ovsiannikova T.
- Owen P.
- Oyanguren A.
- Ozcelik O.
- Padeken K.O.
- Pagare B.
- Pais P.R.
- Pajero T.
- Palano A.
- Palutan M.
- Panshin G.
- Paolucci L.
- Papanestis A.
- Pappagallo M.
- Pappalardo L.L.
- Pappenheimer C.
- Parkes C.
- Passalacqua B.
- Passaleva G.
- Passaro D.
- Pastore A.
- Patel M.
- Patoc J.
- Patrignani C.
- Pawley C.J.
- Pellegrino A.
- Pepe Altarelli M.
- Perazzini S.
- Pereima D.
- Pereiro Castro A.
- Perret P.
- Perro A.
- Petridis K.
- Petrolini A.
- Petrucci S.
- Pham H.
- Pica L.
- Piccini M.
- Pietrzyk B.
- Pietrzyk G.
- Pinci D.
- Pisani F.
- Pizzichemi M.
- Placinta V.
- Plo Casasus M.
- Polci F.
- Poli Lener M.
- Poluektov A.
- Polukhina N.
- Polyakov I.
- Polycarpo E.
- Ponce S.
- Popov D.
- Poslavskii S.
- Prasanth K.
- Prouve C.
- Pugatch V.
- Puill V.
- Punzi G.
- Qi H.R.
- Qian W.
- Qin N.
- Qu S.
- Quagliani R.
- Rabadan Trejo R.I.
- Rachwal B.
- Rademacker J.H.
- Rama M.
- Ramos Pernas M.
- Ramírez García M.
- Rangel M.S.
- Ratnikov F.
- Raven G.
- Rebollo De Miguel M.
- Redi F.
- Reich J.
- Reiss F.
- Ren Z.
- Resmi P.K.
- Ribatti R.
- Ricart G.R.
- Riccardi D.
- Ricciardi S.
- Richardson K.
- Richardson-Slipper M.
- Rinnert K.
- Robbe P.
- Robertson G.
- Rodrigues E.
- Rodriguez Fernandez E.
- Rodriguez Lopez J.A.
- Rodriguez Rodriguez E.
- Rogovskiy A.
- Rolf D.L.
- Rollings A.
- Roloff P.
- Romanovskiy V.
- Romero Lamas M.
- Romero Vidal A.
- Romolini G.
- Ronchetti F.
- Rotondo M.
- Roy S.R.
- Rudolph M.S.
- Ruf T.
- Ruiz Diaz M.
- Ruiz Fernandez R.A.
- Ruiz Vidal J.
- Ryzhikov A.
- Ryzka J.
- Saborido Silva J.J.
- Sadek R.
- Sagidova N.
- Sahoo N.
- Saitta B.
- Salomoni M.
- Sanchez Gras C.
- Sanderswood I.
- Santacesaria R.
- Santamarina Rios C.
- Santimaria M.
- Santoro L.
- Santovetti E.
- Saputi A.
- Saranin D.
- Sarpis G.
- Sarpis M.
- Sarti A.
- Satriano C.
- Satta A.
- Saur M.
- Savrina D.
- Sazak H.
- Scantlebury Smead L.G.
- Scarabotto A.
- Schael S.
- Scherl S.
- Schertz A.M.
- Schiller M.
- Schindler H.
- Schmelling M.
- Schmidt B.
- Schmitt S.
- Schmitz H.
- Schneider O.
- Schopper A.
- Schulte N.
- Schulte S.
- Schune M.H.
- Schwemmer R.
- Schwering G.
- Sciascia B.
- Sciuccati A.
- Sellam S.
- Semennikov A.
- Senghi Soares M.
- Sergi A.
- Serra N.
- Sestini L.
- Seuthe A.
- Shang Y.
- Shangase D.M.
- Shapkin M.
- Shchemerov I.
- Shchutska L.
- Shears T.
- Shekhtman L.
- Shen Z.
- Sheng S.
- Shevchenko V.
- Shi B.
- Shields E.B.
- Shimizu Y.
- Shmanin E.
- Shorkin R.
- Shupperd J.D.
- Silva Coutinho R.
- Simi G.
- Simone S.
- Skidmore N.
- Skuza R.
- Skwarnicki T.
- Slater M.W.
- Smallwood J.C.
- Smith E.
- Smith K.
- Smith M.
- Snoch A.
- Soares Lavra L.
- Sokoloff M.D.
- Soler F.J.P.
- Solomin A.
- Solovev A.
- Solovyev I.
- Song R.
- Song Y.
- Song Y.
- Song Y.S.
- Souza De Almeida F.L.
- Souza De Paula B.
- Spadaro Norella E.
- Spedicato E.
- Speer J.G.
- Spiridenkov E.
- Spradlin P.
- Sriskaran V.
- Stagni F.
- Stahl M.
- Stahl S.
- Stanislaus S.
- Stein E.N.
- Steinkamp O.
- Stenyakin O.
- Stevens H.
- Strekalina D.
- Su Y.
- Suljik F.
- Sun J.
- Sun L.
- Sun Y.
- Swallow P.N.
- Swientek K.
- Swystun F.
- Szabelski A.
- Szumlak T.
- Szymanski M.
- T'Jampens S.
- Tan Y.
- Taneja S.
- Tat M.D.
- Terentev A.
- Terzuoli F.
- Teubert F.
- Thomas E.
- Thompson D.J.D.
- Tilquin H.
- Tisserand V.
- Tobin M.
- Tomassetti L.
- Tonani G.
- Tong X.
- Torres Machado D.
- Toscano L.
- Tou D.Y.
- Trippl C.
- Tuci G.
- Tuning N.
- Uecker L.H.
- Ukleja A.
- Unverzagt D.J.
- Ursov E.
- Usachov A.
- Ustyuzhanin A.
- Uwer U.
- Vagnoni V.
- Valassi A.
- Valenti G.
- Valls Canudas N.
- Van Hecke H.
- van Herwijnen E.
- Van Hulse C.B.
- Van Laak R.
- van Veghel M.
- Vazquez Gomez R.
- Vazquez Regueiro P.
- Vecchi S.
- Velthuis J.J.
- Veltri M.
- Venkateswaran A.
- Vesterinen M.
- Vieira D.
- Vieites Diaz M.
- Vilasis-Cardona X.
- Vilella Figueras E.
- Villa A.
- Vincent P.
- Volle F.C.
- vom Bruch D.
- Vorobyev V.
- Voropaev N.
- Vos K.
- Vouters G.
- Vrahas C.
- Vázquez Sierra C.
- Walsh J.
- Walton E.J.
- Wan G.
- Wang C.
- Wang G.
- Wang J.
- Wang J.
- Wang J.
- Wang J.
- Wang M.
- Wang N.W.
- Wang R.
- Wang X.
- Wang X.W.
- Wang Y.
- Wang Z.
- Wang Z.
- Wang Z.
- Ward J.A.
- Watson N.K.
- Websdale D.
- Wei Y.
- Westhenry B.D.C.
- White D.J.
- Whitehead M.
- Wiederhold A.R.
- Wiedner D.
- Wilkinson G.
- Wilkinson M.K.
- Williams M.
- Williams M.R.J.
- Williams R.
- Wilson F.F.
- Wislicki W.
- Witek M.
- Witola L.
- Wong C.P.
- Wormser G.
- Wotton S.A.
- Wu H.
- Wu J.
- Wu Y.
- Wyllie K.
- Xian S.
- Xiang Z.
- Xie Y.
- Xu A.
- Xu J.
- Xu L.
- Xu L.
- Xu M.
- Xu Z.
- Xu Z.
- Xu Z.
- Yang D.
- Yang S.
- Yang X.
- Yang Y.
- Yang Z.
- Yang Z.
- Yeroshenko V.
- Yeung H.
- Yin H.
- Yu C.Y.
- Yu J.
- Yuan X.
- Zaffaroni E.
- Zavertyaev M.
- Zdybal M.
- Zeng M.
- Zhang C.
- Zhang D.
- Zhang J.
- Zhang L.
- Zhang S.
- Zhang S.
- Zhang Y.
- Zhang Y.
- Zhang Y.Z.
- Zhao Y.
- Zharkova A.
- Zhelezov A.
- Zheng X.Z.
- Zheng Y.
- Zhou T.
- Zhou X.
- Zhou Y.
- Zhovkovska V.
- Zhu L.Z.
- Zhu X.
- Zhu X.
- Zhu Z.
- Zhukov V.
- Zhuo J.
- Zou Q.
- Zuliani D.
- Zunica G.
- Publication venue
- IOP Publishing
- Publication date
- 01/02/2024
- Field of study
The identification of helium nuclei at LHCb is achieved using a method based on measurements of ionisation losses in the silicon sensors and timing measurements in the Outer Tracker drift tubes. The background from photon conversions is reduced using the RICH detectors and an isolation requirement. The method is developed using pp collision data at √(s) = 13 TeV recorded by the LHCb experiment in the years 2016 to 2018, corresponding to an integrated luminosity of 5.5 fb-1. A total of around 105 helium and antihelium candidates are identified with negligible background contamination. The helium identification efficiency is estimated to be approximately 50% with a corresponding background rejection rate of up to O(10^12). These results demonstrate the feasibility of a rich programme of measurements of QCD and astrophysics interest involving light nuclei
Measurement of forward charged hadron flow harmonics in peripheral PbPb collisions at √sNN = 5.02 TeV with the LHCb detector
- Author
- Aaij R.
- Abdelmotteleb A.S.W.
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- Zhu Z.
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- Zunica G.
- Publication venue
- American Physical Society
- Publication date
- 20/11/2023
- Field of study
Flow harmonic coefficients,
v
n
, which are the key to studying the hydrodynamics of the quark-gluon plasma (QGP) created in heavy-ion collisions, have been measured in various collision systems and kinematic regions and using various particle species. The study of flow harmonics in a wide pseudorapidity range is particularly valuable to understand the temperature dependence of the shear viscosity to entropy density ratio of the QGP. This paper presents the first LHCb results of the second- and the third-order flow harmonic coefficients of charged hadrons as a function of transverse momentum in the forward region, corresponding to pseudorapidities between 2.0 and 4.9, using the data collected from PbPb collisions in 2018 at a center-of-mass energy of 5.02
TeV
. The coefficients measured using the two-particle angular correlation analysis method are smaller than the central-pseudorapidity measurements at ALICE and ATLAS from the same collision system but share similar features
Curvature-bias corrections using a pseudomass method
- Author
- Aaij R.
- Abdelmotteleb A.S.W.
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- Abudinén F.
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- Publication venue
- IOP Publishing
- Publication date
- 01/03/2024
- Field of study
Momentum measurements for very high momentum charged particles, such as muons from electroweak vector boson decays, are particularly susceptible to charge-dependent curvature biases that arise from misalignments of tracking detectors. Low momentum charged particles used in alignment procedures have limited sensitivity to coherent displacements of such detectors, and therefore are unable to fully constrain these misalignments to the precision necessary for studies of electroweak physics. Additional approaches are therefore required to understand and correct for these effects. In this paper the curvature biases present at the LHCb detector are studied using the pseudomass method in proton-proton collision data recorded at centre of mass energy √(s)=13 TeV during 2016, 2017 and 2018. The biases are determined using Z→μ + μ - decays in intervals defined by the data-taking period, magnet polarity and muon direction. Correcting for these biases, which are typically at the 10-4 GeV-1 level, improves the Z→μ + μ - mass resolution by roughly 18% and eliminates several pathological trends in the kinematic-dependence of the mean dimuon invariant mass
Measurement of the D∗ longitudinal polarization in B0→D∗−τ+ντ decays
- Author
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- Unverzagt D.J.
- Ursov E.
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- Publication venue
- Publication date
- 20/11/2023
- Field of study
The longitudinal polarization fraction of the D∗ meson is measured in B0→D∗−τ+ντ decays, where the τ lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fb−1. The D∗ polarization fraction FLD∗ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the τντ system. The FLD∗ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is: FLD∗=0.43±0.06±0.03. These results are compatible with the Standard Model predictions.The longitudinal polarization fraction of the D∗ meson is measured in B0→D∗−τ+ντ decays, where the τ lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fb−1. The D∗ polarization fraction FLD∗ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the τντ system. The FLD∗ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is:
FLD∗=0.43±0.06±0.03.
These results are compatible with the Standard Model predictions
Measurement of the D∗ longitudinal polarization in B0→D∗−τ+ντ decays
- Author
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- Wilson F.F
- Wislicki W
- Witek M
- Witola L
- Wong C.P
- Wormser G
- Wotton S.A
- Wu H
- Wu J
- Wu Y
- Wyllie K
- Xian S
- Xiang Z
- Xie Y
- Xu A
- Xu J
- Xu L
- Xu L
- Xu M
- Xu Z
- Xu Z
- Yang D
- Yang S
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- Yang Y
- Yang Z
- Yang Z
- Yeroshenko V
- Yeung H
- Yin H
- Yu C.Y
- Yu J
- Yuan X
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- Zavertyaev M
- Zdybal M
- Zeng M
- Zhang C
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- Zhang S
- Zhang Y
- Zhang Y
- Zhang Y.Z
- Zhao Y
- Zharkova A
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- Zheng X.Z
- Zheng Y
- Zhou T
- Zhou X
- Zhou Y
- Zhovkovska V
- Zhu L.Z
- Zhu X
- Zhu X
- Zhu Z
- Zhukov V
- Zhuo J
- Zou Q
- Zucchelli S
- Zuliani D
- Zunica G
- Publication venue
- HAL CCSD
- Publication date
- 03/04/2024
- Field of study
International audienceThe longitudinal polarization fraction of the D∗ meson is measured in B0→D∗−τ+ντ decays, where the τ lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fb−1. The D∗ polarization fraction FLD∗ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the τντ system. The FLD∗ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is: FLD∗=0.43±0.06±0.03. These results are compatible with the Standard Model predictions
Measurement of the D∗ longitudinal polarization in B0→D∗−τ+ντ decays
- Author
- Aaij R
- Abdelmotteleb A.S.W
- Abellan Beteta C
- Abudinén F
- Ackernley T
- Adeva B
- Adinolfi M
- Adlarson P
- Afsharnia H
- Agapopoulou C
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- 03/04/2024
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International audienceThe longitudinal polarization fraction of the D∗ meson is measured in B0→D∗−τ+ντ decays, where the τ lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fb−1. The D∗ polarization fraction FLD∗ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the τντ system. The FLD∗ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is: FLD∗=0.43±0.06±0.03. These results are compatible with the Standard Model predictions
Measurement of the D∗ longitudinal polarization in B0→D∗−τ+ντ decays
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- Aaij R
- Abdelmotteleb A.S.W
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- Akar S
- Akiba K
- Albero A. Alfonso
- Albicocco P
- Albrecht J
- Alessio F
- Alexander M
- Aliouche Z
- Alvarez Cartelle P
- Amalric R
- Amato S
- Amey J.L
- Amhis Y
- An L
- Anderlini L
- Andersson M
- Andreianov A
- Andreola P
- Andreotti M
- Andreou D
- Andres S. Bernet
- Ao D
- Archilli F
- Artamonov A
- Artuso M
- Aslanides E
- Atzeni M
- Audurier B
- Bacher D
- Bachiller Perea I
- Bachmann S
- Bachmayer M
- Back J.J
- Bailly-Reyre A
- Baladron Rodriguez P
- Balagura V
- Baldini W
- Barbetti M
- Barbosa I.R
- Barlow R.J
- Barsuk S
- Barter W
- Bartolini M
- Baryshnikov F
- Basels J.M
- Bassi G
- Batsukh B
- Battig A
- Bay A
- Beck A
- Becker M
- Bedeschi F
- Bediaga I.B
- Beiter A
- Belin S
- Bellee V
- Belous K
- Belov I
- Belyaev I
- Ben-Haim E
- Benane G
- Bencivenni G
- Berezhnoy A
- Bernet R
- Berninghoff D
- Bernstein H.C
- Bertella C
- Bertolin A
- Betancourt C
- Betti F
- Bex J
- Bezshyiko Ia
- Bhom J
- Bian L
- Bieker M.S
- Biesuz N.V
- Billoir P
- Biolchini A
- Birch M
- Bishop F.C.R
- Bitadze A
- Blago M.P
- Blake T
- Blanc F
- Blank J.E
- Blusk S
- Bobulska D
- Bocharnikov V
- Boelhauve J.A
- Boente Garcia O
- Boettcher T
- Bohare A
- Boldyrev A
- Bolognani C.S
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- Borsato M
- Borsuk J.T
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- Bouzas J. Cambon
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- Boyer A
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- Bradley M.J
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- Breer N
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- Brown J
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- Cali S
- Calvi M
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- Dai L
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- de Freitas Carneiro da Graca U
- de Lucia E
- de Miguel M. Rebollo
- de Miranda J.M
- de Paula B. Souza
- de Paula L
- de Serio M
- de Simone D
- de Simone P
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- Ding S
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- Dudek M.W
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- Duk V
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- Eklund L
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- Ferro-Luzzi M
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- Frank M
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- Frau G
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- Fujii Y
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- Galati M.D
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- Gao H
- Gao R
- Gao Y
- Gao Y
- Garau M
- Garcia Martin L.M
- Garcia Moreno P
- Garcia Rosales F.A
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- García M. Ramírez
- Garrido L
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- Gersabeck M
- Gershon T
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- Giasemis F.I
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- Giugliano C
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- Golubkov D
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- Gomez A. Morcillo
- Gomez C. Landesa
- Gomez M. Fernandez
- Goncalves Abrantes F
- Goncerz M
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- Papanestis A
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- Zhelezov A
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- Zheng Y
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- Zhou X
- Zhou Y
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- Zhu L.Z
- Zhu X
- Zhu X
- Zhu Z
- Zhukov V
- Zhuo J
- Zou Q
- Zucchelli S
- Zuliani D
- Zunica G
- Publication venue
- HAL CCSD
- Publication date
- 03/04/2024
- Field of study
International audienceThe longitudinal polarization fraction of the D∗ meson is measured in B0→D∗−τ+ντ decays, where the τ lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fb−1. The D∗ polarization fraction FLD∗ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the τντ system. The FLD∗ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is: FLD∗=0.43±0.06±0.03. These results are compatible with the Standard Model predictions
Measurement of the D∗ longitudinal polarization in B0→D∗−τ+ντ decays
- Author
- Aaij R
- Abdelmotteleb A.S.W
- Abellan Beteta C
- Abudinén F
- Ackernley T
- Adeva B
- Adinolfi M
- Adlarson P
- Afsharnia H
- Agapopoulou C
- Aidala C.A
- Ajaltouni Z
- Akar S
- Akiba K
- Albero A. Alfonso
- Albicocco P
- Albrecht J
- Alessio F
- Alexander M
- Aliouche Z
- Alvarez Cartelle P
- Amalric R
- Amato S
- Amey J.L
- Amhis Y
- An L
- Anderlini L
- Andersson M
- Andreianov A
- Andreola P
- Andreotti M
- Andreou D
- Andres S. Bernet
- Ao D
- Archilli F
- Artamonov A
- Artuso M
- Aslanides E
- Atzeni M
- Audurier B
- Bacher D
- Bachiller Perea I
- Bachmann S
- Bachmayer M
- Back J.J
- Bailly-Reyre A
- Baladron Rodriguez P
- Balagura V
- Baldini W
- Barbetti M
- Barbosa I.R
- Barlow R.J
- Barsuk S
- Barter W
- Bartolini M
- Baryshnikov F
- Basels J.M
- Bassi G
- Batsukh B
- Battig A
- Bay A
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- Becker M
- Bedeschi F
- Bediaga I.B
- Beiter A
- Belin S
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- Belous K
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- Belyaev I
- Ben-Haim E
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- Berezhnoy A
- Bernet R
- Berninghoff D
- Bernstein H.C
- Bertella C
- Bertolin A
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- Betti F
- Bex J
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- Bhom J
- Bian L
- Bieker M.S
- Biesuz N.V
- Billoir P
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- Blake T
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- Boente Garcia O
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- Bohare A
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- Bondar N
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- Borghi S
- Borsato M
- Borsuk J.T
- Bouchiba S.A
- Bouzas J. Cambon
- Bowcock T.J.V
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- Bradley M.J
- Braun S
- Breer N
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- Burke A.T
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- Chen S
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- Chobanova V
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- Danilina A
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- Davis A
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- Zhu X
- Zhu X
- Zhu Z
- Zhukov V
- Zhuo J
- Zou Q
- Zucchelli S
- Zuliani D
- Zunica G
- Publication venue
- HAL CCSD
- Publication date
- 03/04/2024
- Field of study
International audienceThe longitudinal polarization fraction of the D∗ meson is measured in B0→D∗−τ+ντ decays, where the τ lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fb−1. The D∗ polarization fraction FLD∗ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the τντ system. The FLD∗ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is: FLD∗=0.43±0.06±0.03. These results are compatible with the Standard Model predictions
Measurement of the D∗ longitudinal polarization in B0→D∗−τ+ντ decays
- Author
- Aaij R
- Abdelmotteleb A.S.W
- Abellan Beteta C
- Abudinén F
- Ackernley T
- Adeva B
- Adinolfi M
- Adlarson P
- Afsharnia H
- Agapopoulou C
- Aidala C.A
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- Akiba K
- Albero A. Alfonso
- Albicocco P
- Albrecht J
- Alessio F
- Alexander M
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- Amato S
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- Beck A
- Becker M
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- Calvo Gomez M
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- Campoverde Quezada A.F
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- Capriotti L
- Carbone A
- Cardinale R
- Cardini A
- Carniti P
- Carus L
- Casais Vidal A
- Caspary R
- Casse G
- Cattaneo M
- Cavallero G
- Cavallini V
- Celani S
- Cerasoli J
- Cervenkov D
- Cesare S
- Chadwick A.J
- Chahrour I
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- Charles M
- Charpentier Ph
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- Chen S
- Chernov A
- Chernyshenko S
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- Cholak S
- Chrzaszcz M
- Chubykin A
- Chulikov V
- Ciambrone P
- Cicala M.F
- Cid Vidal X
- Ciezarek G
- Cifra P
- Clarke P.E.L
- Clemencic M
- Cliff H.V
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- Cobbledick J.L
- Coco V
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- Collins P
- Colombo T
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- Congedo L
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- Craik D.C
- Cruz Torres M
- Cuendis S. Arguedas
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- Dai L
- Dai X
- Dall'Occo E
- Dalseno J
- Daniel J
- Danilina A
- Davidson A
- Davies J.E
- Davis A
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- de Angelis C
- de Boer J
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- de Cian M
- de Freitas Carneiro da Graca U
- de Lucia E
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- de Paula B. Souza
- de Paula L
- de Serio M
- de Simone D
- de Simone P
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- de Vellis F
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- Zhu X
- Zhu Z
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- Zhuo J
- Zou Q
- Zucchelli S
- Zuliani D
- Zunica G
- Publication venue
- HAL CCSD
- Publication date
- 03/04/2024
- Field of study
International audienceThe longitudinal polarization fraction of the D∗ meson is measured in B0→D∗−τ+ντ decays, where the τ lepton decays to three charged pions and a neutrino, using proton-proton collision data collected by the LHCb experiment at center-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV and corresponding to an integrated luminosity of 5 fb−1. The D∗ polarization fraction FLD∗ is measured in two q2 regions, below and above 7 GeV2/c4, where q2 is defined as the squared invariant mass of the τντ system. The FLD∗ values are measured to be 0.51±0.07±0.03 and 0.35±0.08±0.02 for the lower and higher q2 regions, respectively. The first uncertainties are statistical and the second systematic. The average value over the whole q2 range is: FLD∗=0.43±0.06±0.03. These results are compatible with the Standard Model predictions