The Gordon-Haus effect for modified NLS solitons

Random jitter in the soliton arrival time (the Gordon-Haus effect) is analyzed for solitons being solutions of the integrable modified nonlinear Schroedinger equation. It is shown that the mean square fluctuation of the soliton position depends on the soliton parameters which can be properly adjusted to suppress the Gordon-Haus jitter.Comment: LaTeX, 7 pages, 3 figures, to be published in Europhys. Let

Spin Properties of Germanium-Vacancy Centers in Bulk and Near-Surface Regions of Diamond

Germanium-vacancy (GeV) centers are now studied extensively due to perspectives of their applications in quantum information processing, nanometrology and nanoscale magnetic resonance imaging. One of the important requirements for these applications is a detailed understanding of the hyperfine interactions in such systems. Quantum chemistry simulation of the negatively charged GeV− color center in diamond is the primary goal of this paper in which we present preliminary results of computer simulation of the bulk H-terminated cluster C6969[GeV−]H8484, as well as of the surface cluster C6464[GeV−]H6868_(100)_H1111 having one dangling bond at (1 0 0) surface using the DFT/PW91/RI/def2-SVP level of theory

Patterns of practice of regional nodal irradiation in breast cancer: results of the European Organization for Research and Treatment of Cancer (EORTC) NOdal Radiotherapy (NORA) survey†

Predicting breast cancer outcome based on SLN node status without ALND is currently an area of uncertainty in SLN+ patients. These uncertainties influence the decision-making of adjuvant nodal irradiation. The NORA Survey was designed to examine the patterns of RNI practice in Europe to provide a basis for designing future trials in areas of equipoise in clinical decision-making concerning RN

Resolution of Mild Ganciclovir-Resistant Cytomegalovirus Disease with Reduced-Dose Cidofovir and CMV-Hyperimmune Globulin

Ganciclovir-resistant cytomegalovirus (CMV) is associated with significant morbidity in solid organ transplant recipients. Management of ganciclovir-resistant CMV may be complicated by nephrotoxicity which is commonly observed with recommended therapies and/or rejection induced by “indirect” viral effects or reduction of immunosuppression. Herein, we report a series of four high serologic risk (donor CMV positive/recipient CMV negative) kidney transplant patients diagnosed with ganciclovir-resistant CMV disease. All patients initially developed “breakthrough” viremia while still receiving valganciclovir prophylaxis after transplant and were later confirmed to exhibit UL97 mutations after failing to eradicate virus on adequate dosages of valganciclovir. The patients were subsequently and successfully treated with reduced-dose (1-2 mg/kg) cidofovir and CMV-hyperimmune globulin, given in 2-week intervals. In addition, all patients exhibited stable renal function after completion of therapy, and none experienced acute rejection. The combination of reduced-dose cidofovir and CMV-hyperimmune globulin appeared to be a safe and effective regimen in patients with mild disease due to ganciclovir-resistant CMV

АСПРЕДЕЛЕНИЕ НАЧАЛЬНОЙ ИОНИЗАЦИИ В РАБОЧЕМ ОБЪЕМЕ ИОНИЗАЦИОННОЙ КАМЕРЫ

The task of a spatial distribution of ion pairs in the active volume of the ionization fission chamber has been studied. The formula of a spatial distribution of ion pairs in cylindrical fission chambers, in which a fissile material layer is coated on the internal side of the external electrode, is derived. It is calculated in two ways: counting the number of ion pairs created in the infinitesimal volume inside the active volume of the chamber by all the trajectories, which emanate from a radiator. In the first case, the infinitesimal volume is a sphere. In the second case, it is arbitrary in shape. The formula has evaluated correctly the density of ion pairs at any point in the active volume of the fission chamber. The dependence of the initial density of ion pairs on a radial distance to a radiator created a typical fission fragment – ion Sr in the center of the chamber and the spatial distribution of the initial density of ion pairs along the chamber have been studied. Рассмотрен вопрос о пространственном распределении пар ионов в рабочем объеме цилиндрической ионизационной камеры деления. Предложена формула для пространственного распределения начальной ионизации в цилиндрической камере деления, в которой слой делящегося вещества нанесен на внутреннюю сторону внешнего электрода. Формула выведена двумя способами: путем подсчета числа пар ионов, генерированных в бесконечно малом объеме внутри рабочего объема камеры всеми треками, исходящими из радиатора. В первом случае бесконечно малый объем имеет форму сферы, во втором – произвольную форму. Формула, полученная без всяких ограничений на направление вылета осколков деления, дает правильное поведение пространственного распределения начальной ионизации как вблизи поверхности радиатора, так и вдали от него. Исследована зависимость начальной плотности ионизации от радиального расстояния до радиатора, создаваемой типичным фрагментом деления – ионом Sr в центре камеры. Исследовано также пространственное распределение начальной плотности ионизации вдоль камеры.

МОДЕЛИРОВАНИЕ ПЕРЕНОСА ЗАРЯДОВ В ТОКОВОМ РЕЖИМЕ В АКТИВНОМ ОБЪЕМЕ ИОНИЗАЦИОННОЙ КАМЕРЫ ДЕЛЕНИЯ1

Charge transport in the active volume of the cylindrical ionization fission chamber (FC) in the current mode has been studied. The model is based on the continuity equations for ions and electrons, as well as on Poisson’s equation for the electric field. The source for the continuity equations is calculated taking into account a correct distribution of the initial ionization density in the active volume of the chamber and the charge, mass, and energy dependent distributions of the fission fragments. The distributions of the ion and electron density and electric fields inside the active volume are found for two types of chambers – miniature chambers and “large” chambers with the consideration of the space charge. The correct algorithm for calculation of the beginning of the plateau of the current-voltage characteristic – the minimum voltage on the FC to provide the stationary operation of the chamber is given. It is shown that the often used condition of the electric field absence at the anode E (ra ) = 0 to determine this value is incorrect, since it leads to complex values of the electric field inside the chamber active volume. Neglecting the processes of ion diffusion and recombination, the sensitivity and output current of the chamber in the stationary mode are calculated. Calculations have been carried out for miniature and “large” chambers. It has been shown that the use of the approximation for the generation density of ion pairs by the fission fragment along its track to be constant, often used in practice for “large” chambers, leads to significant errors when estimating the densities of ions, electrons and electric fields inside the FC; at that, the sensitivity may differ by an order of magnitude. Исследован перенос зарядов в активном объеме цилиндрической ионизационной камеры деления (ИКД), работающей в токовом режиме. В основу модели положены уравнения непрерывности для ионов и электронов и уравнение Пуассона для электрического поля. Источник для уравнений непрерывности рассчитан с учетом корректного распределения начальной плотности ионизации в активном объеме камеры и разброса фрагментов деления по их заряду, массе и энергии. Найдены распределения плотности ионов, электронов и электрического поля внутри активного объема для двух типов камер – миниатюрных и «больших» с учетом пространственного заряда. Дан правильный алгоритм для расчета начала плато вольтамперной характеристики – минимального напряжения на ИКД для обеспечения стационарной работы камеры. Показано, что часто используемое условие отсутствия электрического поля на аноде E(ra ) = 0 для определения этой величины является некорректным, поскольку приводит к комплексным значениям электрического поля внутри активного объема камеры. Пренебрегая процессами диффузии и рекомбинации ионов, рассчитаны чувствительность и выходной ток камеры при ее работе в стационарном режиме. Расчеты проведены для миниатюрных и «больших» камер. Показано, что часто применяемое на практике использование приближения постоянства плотности генерации пар ионов осколком деления вдоль его трека для «больших» камер приводит к существенным ошибкам в оценке плотностей ионов, электронов и электрических полей внутри ИКД, при этом чувствительности могут отличаться на порядок