111 research outputs found

    ΠœΠ°Ρ‚Π΅ΠΌΠ°Ρ‚ΠΈΡ‡Π΅ΡΠΊΠ°Ρ модСль экспСримСнта Николсона

    Get PDF
    ConsideredΒ  is a mathematical model of insectsΒ  population dynamics,Β  andΒ  an attempt is madeΒ  to explainΒ  classical experimental resultsΒ  of Nicholson withΒ  its help.Β  In theΒ  first sectionΒ  of the paperΒ  Nicholson’s experiment is describedΒ  and dynamicΒ  equationsΒ  for its modeling are chosen.Β  A priori estimatesΒ  for model parameters can be made more precise by means of local analysisΒ  of theΒ  dynamical system,Β  that is carriedΒ  out in the second section.Β  For parameter values found thereΒ  the stability loss of theΒ  problemΒ  equilibriumΒ  of theΒ  leads to theΒ  bifurcation of a stableΒ  two-dimensional torus.Β Β  Numerical simulationsΒ  basedΒ  on theΒ  estimatesΒ  from theΒ  second sectionΒ  allows to explainΒ  theΒ  classical Nicholson’s experiment, whose detailedΒ  theoretical substantiation is given in the last section.Β  There for an atrractor of theΒ  systemΒ  theΒ  largestΒ  LyapunovΒ  exponent is computed. TheΒ  nature of thisΒ  exponent change allows to additionally narrowΒ  the area of model parameters search.Β  Justification of this experiment was made possible Β onlyΒ  dueΒ  toΒ  theΒ  combination of analytical andΒ  numericalΒ  methodsΒ  in studyingΒ  equationsΒ  of insectsΒ  population dynamics.Β Β  At theΒ  same time,Β  theΒ  analytical approach madeΒ  it possible to perform numericalΒ  analysisΒ  in a rather narrowΒ  region of theΒ  parameter space.Β  It is notΒ  possible to get into this area,Β  based only on general considerations.РассматриваСтся матСматичСская модСль  Π΄ΠΈΠ½Π°ΠΌΠΈΠΊΠΈΒ  числСнности  насСкомых  ΠΈ прСдпринимаСтся ΠΏΠΎΠΏΡ‹Ρ‚ΠΊΠ°Β  объяснСния  с Π΅Π΅ ΠΏΠΎΠΌΠΎΡ‰ΡŒΡŽ классичСских ΡΠΊΡΠΏΠ΅Ρ€ΠΈΠΌΠ΅Π½Ρ‚Π°Π»ΡŒΠ½Ρ‹Ρ… Ρ€Π΅Π·ΡƒΠ»ΡŒΡ‚Π°Ρ‚ΠΎΠ² Николсона. Π’ ΠΏΠ΅Ρ€Π²ΠΎΠΉ части Ρ€Π°Π±ΠΎΡ‚Ρ‹ описываСтся экспСримСнт Николсона ΠΈ Π²Ρ‹Π±ΠΈΡ€Π°ΡŽΡ‚ΡΡ динамичСскиС уравнСния  для Π΅Π³ΠΎ модСлирования. АприорныС ΠΎΡ†Π΅Π½ΠΊΠΈ ΠΏΠ°Ρ€Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΎΠ² ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΠΈ удаСтся  ΡƒΡ‚ΠΎΡ‡Π½ΠΈΡ‚ΡŒ с ΠΏΠΎΠΌΠΎΡ‰ΡŒΡŽ локального  Π°Π½Π°Π»ΠΈΠ·Π°Β  динамичСской  систСмы,Β  ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€Ρ‹ΠΉΒ  Π²Ρ‹ΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½Β  Π²ΠΎ Π²Ρ‚ΠΎΡ€ΠΎΠΌΒ  Ρ€Π°Π·Π΄Π΅Π»Π΅.Β  Π’ Π½Π΅ΠΌ Π½Π°ΠΉΠ΄Π΅Π½Ρ‹ значСния  ΠΏΠ°Ρ€Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΎΠ², ΠΏΡ€ΠΈ ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€Ρ‹Ρ… потСря устойчивости состояниСм равновСсия Π·Π°Π΄Π°Ρ‡ΠΈ ΠΏΡ€ΠΈΠ²ΠΎΠ΄ΠΈΡ‚ ΠΊ Π±ΠΈΡ„ΡƒΡ€ΠΊΠ°Ρ†ΠΈΠΈ устойчивого Π΄Π²ΡƒΠΌΠ΅Ρ€Π½ΠΎΠ³ΠΎ Ρ‚ΠΎΡ€Π°. ЧислСнный  счСт, Π²Ρ‹ΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½Π½Ρ‹ΠΉ Π½Π° основС ΠΎΡ†Π΅Π½ΠΎΠΊ ΠΈΠ· Π²Ρ‚ΠΎΡ€ΠΎΠ³ΠΎ Ρ€Π°Π·Π΄Π΅Π»Π°, позволяСт  ΠΎΠ±ΡŠΡΡΠ½ΠΈΡ‚ΡŒΒ  классичСский экспСримСнт  Николсона,Β  Ρ€Π°Π·Π²Π΅Ρ€Π½ΡƒΡ‚ΠΎΠ΅ тСорСтичСскоС  обоснованиС ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€ΠΎΠ³ΠΎ Π΄Π°Π½ΠΎ Π² послСднСм Ρ€Π°Π·Π΄Π΅Π»Π΅.Β  Π’ Π½Π΅ΠΌ для Π°Ρ‚Ρ‚Ρ€Π°ΠΊΡ‚ΠΎΡ€Π° систСмы вычислСн ΡΡ‚Π°Ρ€ΡˆΠΈΠΉΒ  ляпуновский  ΠΏΠΎΠΊΠ°Π·Π°Ρ‚Π΅Π»ΡŒ. Π₯Π°Ρ€Π°ΠΊΡ‚Π΅Ρ€ измСнСния  этого показатСля ΠΏΡ€ΠΈ ΠΈΠ·ΠΌΠ΅Π½Π΅Π½ΠΈΠΈ коэффициСнта Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½ΠΎΠ³ΠΎ роста Π·Π°Π΄Π°Ρ‡ΠΈΒ  позволяСт  Π΄ΠΎΠΏΠΎΠ»Π½ΠΈΡ‚Π΅Π»ΡŒΠ½ΠΎΒ  ΡΡƒΠ·ΠΈΡ‚ΡŒΒ  ΠΎΠ±Π»Π°ΡΡ‚ΡŒΒ  поиска ΠΏΠ°Ρ€Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΎΠ² ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΠΈ.Β  ОбоснованиС  Π΄Π°Π½Π½ΠΎΠ³ΠΎΒ  экспСримСнта стало  Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½Ρ‹ΠΌ лишь  Π² Ρ€Π΅Π·ΡƒΠ»ΡŒΡ‚Π°Ρ‚Π΅ сочСтания аналитичСских ΠΈ числСнных  ΠΌΠ΅Ρ‚ΠΎΠ΄ΠΎΠ²Β  исслСдования  ΡƒΡ€Π°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠΉΒ  Π΄ΠΈΠ½Π°ΠΌΠΈΠΊΠΈΒ  популяций  насСкомых. ΠŸΡ€ΠΈ этом аналитичСский ΠΏΠΎΠ΄Ρ…ΠΎΠ΄ Π΄Π°Π» Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½ΠΎΡΡ‚ΡŒ ΠΏΡ€ΠΎΠ²ΠΎΠ΄ΠΈΡ‚ΡŒΒ  числСнный  Π°Π½Π°Π»ΠΈΠ·Β  Π² достаточно  ΡƒΠ·ΠΊΠΎΠΉ области пространства ΠΏΠ°Ρ€Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΎΠ². ΠŸΠΎΠΏΠ°ΡΡ‚ΡŒ Π² эту ΠΎΠ±Π»Π°ΡΡ‚ΡŒ, исходя лишь ΠΈΠ· ΠΎΠ±Ρ‰ΠΈΡ… сообраТСний, Π½Π΅ прСдставляСтся Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½Ρ‹ΠΌ

    РСлаксационныС колСбания элСктричСски связанных Π½Π΅ΠΉΡ€ΠΎΠΏΠΎΠ΄ΠΎΠ±Π½Ρ‹Ρ… осцилляторов с Π·Π°ΠΏΠ°Π·Π΄Ρ‹Π²Π°Π½ΠΈΠ΅ΠΌ

    Get PDF
    The system of diffusion couplexl nonlinear differential-difference equations with delay modelling the elexctrical interacction of pulse neurons is studiexl. Given the spexxl of electrical processes in the system is high, the limit system, responsible for relaxation ccydes, is construcctexL Along with a synchronous cycle the system permits stable asynchronous ccydes, which asymptotics are presentexLРассматриваСтся систСма Π΄ΠΈΡ„Ρ„ΡƒΠ·ΠΈΠΎΠ½Π½ΠΎ связанных Π½Π΅Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½Ρ‹Ρ… Π΄ΠΈΡ„Ρ„Π΅Ρ€Π΅Π½Ρ†ΠΈΠ°Π»ΡŒΠ½ΠΎ-разностных ΡƒΡ€Π°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠΉ с Π·Π°ΠΏΠ°Π·Π΄Ρ‹Π²Π°Π½ΠΈΠ΅ΠΌ, ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΠΈΡ€ΡƒΡŽΡ‰ΠΈΡ… элСктричСскоС взаимодСйствиС ΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠ½Ρ‹Ρ… Π½Π΅ΠΉΡ€ΠΎΠ½ΠΎΠ². ΠŸΡ€ΠΈ условии, Ρ‡Ρ‚ΠΎ ΡΠΊΠΎΡ€ΠΎΡΡ‚ΡŒ протС¬кания элСктричСских процСссов Π² систСмС Π²Π΅Π»ΠΈΠΊΠ°, построСна ΠΏΡ€Π΅Π΄Π΅Π»ΡŒΠ½Π°Ρ систС¬ма, ΠΎΡ‚Π²Π΅Ρ‡Π°ΡŽΡ‰Π°Ρ Π·Π° рСлаксационныС Ρ†ΠΈΠΊΠ»Ρ‹ систСмы. Показано, Ρ‡Ρ‚ΠΎ, наряду с синхронным, систСма ΠΌΠΎΠΆΠ΅Ρ‚ ΠΈΠΌΠ΅Ρ‚ΡŒ устойчивыС нСсинхронныС Ρ†ΠΈΠΊΠ»Ρ‹, Π½Π°ΠΉΠ΄Π΅Π½Ρ‹ асимптотики этих Ρ†ΠΈΠΊΠ»ΠΎΠ²

    РазмСрностныС характСристики Π΄ΠΈΡ„Ρ„ΡƒΠ·ΠΈΠΎΠ½Π½ΠΎΠ³ΠΎ хаоса

    Get PDF
    The phenomenon of multimode diffusion chaos is considered. For a number of examples it is shown that the Lyapunov dimension of the attractor of a distributed dynamical system increases as the diffusion coefficient tends to 0.РассматриваСтся Ρ„Π΅Π½ΠΎΠΌΠ΅Π½ ΠΌΠ½ΠΎΠ³ΠΎΠΌΠΎΠ΄ΠΎΠ²ΠΎΠ³ΠΎ Π΄ΠΈΡ„Ρ„ΡƒΠ·ΠΈΠΎΠ½Π½ΠΎΠ³ΠΎ хаоса, ΠΎΠ΄Π½ΠΈΠΌ ΠΈΠ· ΠΏΡ€ΠΈΠ·Π½Π°ΠΊΠΎΠ² ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€ΠΎΠ³ΠΎ являСтся ΡƒΠ²Π΅Π»ΠΈΡ‡Π΅Π½ΠΈΠ΅ ляпуновской размСрности Π°Ρ‚Ρ‚Ρ€Π°ΠΊΡ‚ΠΎΡ€Π° распрСдСлСнных ΡΠ²ΠΎΠ»ΡŽΡ†ΠΈΠΎΠ½Π½Ρ‹Ρ… динамичСских систСм ΠΏΡ€ΠΈ ΡƒΠΌΠ΅Π½ΡŒΡˆΠ΅Π½ΠΈΠΈ коэффициСнта Π΄ΠΈΡ„Ρ„ΡƒΠ·ΠΈΠΈ. Для ряда ΠΏΡ€ΠΈΠΌΠ΅Ρ€ΠΎΠ² Π²Ρ‹ΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½ ΠΎΠ±ΡˆΠΈΡ€Π½Ρ‹ΠΉ числСнный экспСримСнт, Π² ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€ΠΎΠΌ ΠΏΡ€ΠΎΠΈΠ»Π»ΡŽΡΡ‚Ρ€ΠΈΡ€ΠΎΠ²Π°Π½ этот эффСкт

    Π£Ρ‡Π΅Ρ‚ возрастных Π³Ρ€ΡƒΠΏΠΏ Π² ΡƒΡ€Π°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠΈ Π₯атчинсона

    Get PDF
    The dynamics of a generalized Hutchinson's equation with two delays is investigated. A local analysis of a loss of a stability for the nonzero equilibrium state for the problem has been made. Phase reorganizations have been analyzed with numerical methods with the help of the obtained asymptotic formulas. The bifurcation curves that correspond to the principal bifurcations, which take place in the system, have been built on the parameters' plane.Π˜Π·ΡƒΡ‡Π°Π΅Ρ‚ΡΡ Π΄ΠΈΠ½Π°ΠΌΠΈΠΊΠ° ΠΎΠ±ΠΎΠ±Ρ‰Π΅Π½Π½ΠΎΠ³ΠΎ уравнСния Π₯атчинсона с двумя запаздываниями. ΠŸΡ€ΠΎΠ²Π΅Π΄Π΅Π½ Π»ΠΎΠΊΠ°Π»ΡŒΠ½Ρ‹ΠΉ Π°Π½Π°Π»ΠΈΠ· ΠΏΠΎΡ‚Π΅Ρ€ΠΈ устойчивости Π½Π΅Π½ΡƒΠ»Π΅Π²ΠΎΠ³ΠΎ состояния равновСсия Π·Π°Π΄Π°Ρ‡ΠΈ. Π‘ ΡƒΡ‡Π΅Ρ‚ΠΎΠΌ ΠΏΠΎΠ»ΡƒΡ‡Π΅Π½Π½Ρ‹Ρ… асимптотичСских Ρ„ΠΎΡ€ΠΌΡƒΠ» числСнно ΠΏΡ€ΠΎΠ°Π½Π°Π»ΠΈΠ·ΠΈΡ€ΠΎΠ²Π°Π½Ρ‹ Ρ„Π°Π·ΠΎΠ²Ρ‹Π΅ пСрСстройки, происходящиС с ΠΈΠ·ΡƒΡ‡Π°Π΅ΠΌΡ‹ΠΌ ΡƒΡ€Π°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠ΅ΠΌ. На плоскости ΠΏΠ°Ρ€Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΎΠ² построСны Π±ΠΈΡ„ΡƒΡ€ΠΊΠ°Ρ†ΠΈΠΎΠ½Π½Ρ‹Π΅ ΠΊΡ€ΠΈΠ²Ρ‹Π΅, ΡΠΎΠΎΡ‚Π²Π΅Ρ‚ΡΡ‚Π²ΡƒΡŽΡ‰ΠΈΠ΅ основным бифуркациям, происходящим Π² систСмС

    РазностныС аппроксимации уравнСния «рСакция - диффузия» Π½Π° ΠΎΡ‚Ρ€Π΅Π·ΠΊΠ΅

    Get PDF
    The system of phase differences for a chain of diffuse weakly coupled oscillators on a stable integral manifold is constructed and analysed. It is shown by means of numerical methods that as the number of oscillators in the chain increases, the Lyapunov dimention growth is close to linear. The extensive computations performed for difference model of Ginsburg-Landau equation illustrate this result and determine the applicability limits for asymptotic methods.Для Ρ†Π΅ΠΏΠΎΡ‡ΠΊΠΈ Π΄ΠΈΡ„Ρ„ΡƒΠ·ΠΈΠΎΠ½Π½ΠΎ слабо связанных ΠΊΠΎΠ»Π΅Π±Π°Ρ‚Π΅Π»ΡŒΠ½Ρ‹Ρ… систСм Π½Π° устойчивом ΠΈΠ½Ρ‚Π΅Π³Ρ€Π°Π»ΡŒΠ½ΠΎΠΌ ΠΌΠ½ΠΎΠ³ΠΎΠΎΠ±Ρ€Π°Π·ΠΈΠΈ построСна ΠΈ ΠΏΡ€ΠΎΠ°Π½Π°Π»ΠΈΠ·ΠΈΡ€ΠΎΠ²Π°Π½Π° систСма разностСй Ρ„Π°Π· осцилляторов. Π’ случаС, ΠΊΠΎΠ³Π΄Π° число осцилляторов Π² Ρ†Π΅ΠΏΠΎΡ‡ΠΊΠ΅ растСт, числСнными ΠΌΠ΅Ρ‚ΠΎΠ΄Π°ΠΌΠΈ ΠΏΠΎΠΊΠ°Π·Π°Π½ΠΎ, Ρ‡Ρ‚ΠΎ ляпуновская Ρ€Π°Π·ΠΌΠ΅Ρ€Π½ΠΎΡΡ‚ΡŒ Π°Ρ‚Ρ‚Ρ€Π°ΠΊΡ‚ΠΎΡ€Π° увСличиваСтся ΠΏΠΎ Π±Π»ΠΈΠ·ΠΊΠΎΠΌΡƒ ΠΊ Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½ΠΎΠΌΡƒ Π·Π°ΠΊΠΎΠ½Ρƒ. ΠŸΡ€ΠΎΠΈΠ·Π²Π΅Π΄Π΅Π½ ΠΎΠ±ΡˆΠΈΡ€Π½Ρ‹ΠΉ числСнный экспСримСнт для разностной ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΠΈ уравнСния Π“ΠΈΠ½Π·Π±ΡƒΡ€Π³Π° - Π›Π°Π½Π΄Π°Ρƒ, Π² ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€ΠΎΠΌ ΠΏΡ€ΠΎΠΈΠ»Π»ΡŽΡΡ‚Ρ€ΠΈΡ€ΠΎΠ²Π°Π½ этот Ρ€Π΅Π·ΡƒΠ»ΡŒΡ‚Π°Ρ‚ ΠΈ ΠΎΠΏΡ€Π΅Π΄Π΅Π»Π΅Π½Ρ‹ Π³Ρ€Π°Π½ΠΈΡ†Ρ‹ примСнимости асимптотичСских ΠΌΠ΅Ρ‚ΠΎΠ΄ΠΎΠ²

    Features of the Algorithmic Implementation of Difference Analogues of the Logistic Equation with Delay

    Get PDF
    The logistic equation with delay or Hutchinson’s equation is one of the fundamental equations of population dynamics and is widely used in problems of mathematical ecology. We consider a family of mappings built for this equation based on central separated differences. Such difference schemes are usually used in the numerical simulation of this problem. The presented mappings themselves can serve as models of population dynamics; therefore, their study is of considerable interest. We compare the properties of the trajectories of these mappings and the original equation with delay. It is shown that the behavior of the solutions of the mappings constructed on the basis of the central separated differences does not preserve, even with a sufficiently small value of the time step, the basic dynamic properties of the logistic equation with delay. In particular, this map does not have a stable invariant curve bifurcating under the oscillatory loss of stability of a nonzero equilibrium state. This curve corresponds in such mappings to the stable limit cycle of the original continuous equation. Thus, it is shown that such a difference scheme cannot be used for numerical modeling of the logistic equation with delay

    РСлаксационныС Ρ†ΠΈΠΊΠ»Ρ‹ Π² ΠΎΠ±ΠΎΠ±Ρ‰Π΅Π½Π½ΠΎΠΉ Π½Π΅ΠΉΡ€ΠΎΠ½Π½ΠΎΠΉ ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΠΈ с двумя запаздываниями

    Get PDF
    A method of modeling the phenomenon of bursting behavior in neural systems based on delay equations is proposed. A singularly perturbed scalar nonlinear differentialdifference equation of Volterra type is a mathematical model of a neuron and a separate pulse containing one function without delay and two functions with different lags. It is established that this equation, for a suitable choice of parameters, has a stable periodic motion with any preassigned number of bursts in the time interval of the period length. To prove this assertion we first go to a relay-type equation and then determine the asymptotic solutions of a singularly perturbed equation. On the basis of this asymptotics the Poincare operator is constructed. The resulting operator carries a closed bounded convex set of initial conditions into itself, which suggests that it has at least one fixed point. The Frechet derivative evaluation of the succession operator, made in the paper, allows us to prove the uniqueness and stability of the resulting relax of the periodic solution.ΠŸΡ€Π΅Π΄Π»ΠΎΠΆΠ΅Π½ способ модСлирования Ρ„Π΅Π½ΠΎΠΌΠ΅Π½Π° ”bursting behavior” Π² Π½Π΅ΠΉΡ€ΠΎΠ½Π½Ρ‹Ρ… систСмах, основанный Π½Π° использовании ΡƒΡ€Π°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠΉ с Π·Π°ΠΏΠ°Π·Π΄Ρ‹Π²Π°Π½ΠΈΠ΅ΠΌ. РассматриваСтся сингулярно Π²ΠΎΠ·ΠΌΡƒΡ‰Π΅Π½Π½ΠΎΠ΅ скалярноС Π½Π΅Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½ΠΎΠ΅ Π΄ΠΈΡ„Ρ„Π΅Ρ€Π΅Π½Ρ†ΠΈΠ°Π»ΡŒΠ½ΠΎ-разностноС ΡƒΡ€Π°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠ΅ Π²ΠΎΠ»ΡŒΡ‚Π΅Ρ€Ρ€ΠΎΠ²ΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ Ρ‚ΠΈΠΏΠ°, ΡΠ²Π»ΡΡŽΡ‰Π΅Π΅ΡΡ матСматичСской модСлью ΠΎΡ‚Π΄Π΅Π»ΡŒΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ Π½Π΅ΠΉΡ€ΠΎΠ½Π° ΠΈ содСрТащСС ΠΎΠ΄Π½Ρƒ Ρ„ΡƒΠ½ΠΊΡ†ΠΈΡŽ Π±Π΅Π· запаздывания ΠΈ Π΄Π²Π΅ Ρ„ΡƒΠ½ΠΊΡ†ΠΈΠΈ с Ρ€Π°Π·Π»ΠΈΡ‡Π½Ρ‹ΠΌΠΈ запаздываниями. УстановлСно, Ρ‡Ρ‚ΠΎ Ρƒ этого уравнСния ΠΏΡ€ΠΈ подходящСм Π²Ρ‹Π±ΠΎΡ€Π΅ ΠΏΠ°Ρ€Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΎΠ² сущСствуСт устойчивоС пСриодичСскоС Π΄Π²ΠΈΠΆΠ΅Π½ΠΈΠ΅ с Π»ΡŽΠ±Ρ‹ΠΌ Π½Π°ΠΏΠ΅Ρ€Π΅Π΄ Π·Π°Π΄Π°Π½Π½Ρ‹ΠΌ количСством всплСсков Π½Π° ΠΎΡ‚Ρ€Π΅Π·ΠΊΠ΅ Π²Ρ€Π΅ΠΌΠ΅Π½ΠΈ Π΄Π»ΠΈΠ½Ρ‹ ΠΏΠ΅Ρ€ΠΈΠΎΠ΄Π°. Для Π΄ΠΎΠΊΠ°Π·Π°Ρ‚Π΅Π»ΡŒΡΡ‚Π²Π° Π΄Π°Π½Π½ΠΎΠ³ΠΎ утвСрТдСния сначала выполняСтся ΠΏΠ΅Ρ€Π΅Ρ…ΠΎΠ΄ ΠΊ ΡƒΡ€Π°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΡŽ Ρ€Π΅Π»Π΅ΠΉΠ½ΠΎΠ³ΠΎ Ρ‚ΠΈΠΏΠ°, Π·Π°Ρ‚Π΅ΠΌ опрСдСляСтся асимптотика Ρ€Π΅ΡˆΠ΅Π½ΠΈΡ сингулярно Π²ΠΎΠ·ΠΌΡƒΡ‰Π΅Π½Π½ΠΎΠ³ΠΎ уравнСния ΠΈ Π½Π° основС этой асимптотики строится ΠΎΠΏΠ΅Ρ€Π°Ρ‚ΠΎΡ€ послСдования ΠŸΡƒΠ°Π½ΠΊΠ°Ρ€Π΅. ΠŸΠΎΠ»ΡƒΡ‡Π΅Π½Π½Ρ‹ΠΉ ΠΎΠΏΠ΅Ρ€Π°Ρ‚ΠΎΡ€ ΠΏΠ΅Ρ€Π΅Π²ΠΎΠ΄ΠΈΡ‚ Π·Π°ΠΌΠΊΠ½ΡƒΡ‚ΠΎΠ΅, ΠΎΠ³Ρ€Π°Π½ΠΈΡ‡Π΅Π½Π½ΠΎΠ΅ Π²Ρ‹ΠΏΡƒΠΊΠ»ΠΎΠ΅ мноТСство Π½Π°Ρ‡Π°Π»ΡŒΠ½Ρ‹Ρ… условий Π² сСбя, Ρ‡Ρ‚ΠΎ позволяСт ΡƒΡ‚Π²Π΅Ρ€ΠΆΠ΄Π°Ρ‚ΡŒ, Ρ‡Ρ‚ΠΎ ΠΎΠ½ ΠΈΠΌΠ΅Π΅Ρ‚ хотя Π±Ρ‹ ΠΎΠ΄Π½Ρƒ Π½Π΅ΠΏΠΎΠ΄Π²ΠΈΠΆΠ½ΡƒΡŽ Ρ‚ΠΎΡ‡ΠΊΡƒ. ВыполнСнная Π² Ρ€Π°Π±ΠΎΡ‚Π΅ ΠΎΡ†Π΅Π½ΠΊΠ° ΠΏΡ€ΠΎΠΈΠ·Π²ΠΎΠ΄Π½ΠΎΠΉ Π€Ρ€Π΅ΡˆΠ΅ ΠΎΠΏΠ΅Ρ€Π°Ρ‚ΠΎΡ€Π° послСдования позволяСт Π΄ΠΎΠΊΠ°Π·Π°Ρ‚ΡŒ Π΅Π΄ΠΈΠ½ΡΡ‚Π²Π΅Π½Π½ΠΎΡΡ‚ΡŒ ΠΈ ΡƒΡΡ‚ΠΎΠΉΡ‡ΠΈΠ²ΠΎΡΡ‚ΡŒ ΠΏΠΎΠ»ΡƒΡ‡Π΅Π½Π½ΠΎΠ³ΠΎ рСлаксационного пСриодичСского Ρ€Π΅ΡˆΠ΅Π½ΠΈΡ

    НСупорядочСнныС колСбания Π² нСйросСти ΠΈΠ· Ρ‚Ρ€Π΅Ρ… осцилляторов с Π·Π°ΠΏΠ°Π·Π΄Ρ‹Π²Π°ΡŽΡ‰Π΅ΠΉ Π²Π΅Ρ‰Π°Ρ‚Π΅Π»ΡŒΠ½ΠΎΠΉ связью

    Get PDF
    A model of neural association of three pulsed neurons with a delayed broadcast connection is considered. It is assumed that the parameters of the problem are chosen near the critical point of stability loss by the homogeneous equilibrium state of the system. Because of the broadcast connection the equation corresponding to one of the oscillators can be detached in the system. The two remaining impulse neurons interact with each other and, in addition, there is a periodic external action, determined by the broadcast neuron. Under these conditions, the normal form of this system is constructed for the values of parameters close to the critical ones on a stable invariant integral manifold. This normal form is reduced to a four-dimensional system with two variables responsible for the oscillation amplitudes, and the other two, defined as the difference between the phase variables of these oscillators with the phase variable of the broadcast oscillator. The obtained normal form has an invariant manifold on which the amplitude and phase variables of the oscillators coincide. The dynamics of the problem on this manifold is described. An important result was obtained on the basis of numerical analysis of the normal form. It turned out that periodic and chaotic oscillatory solutions can occur when the coupling between the oscillators is weakened. Moreover, a cascade of bifurcations associated with the same type of phase rearrangements was discovered, where a self-symmetric stable cycle alternately loses symmetry with the appearance of two symmetrical cycles. A cascade of bifurcations of doubling occurs with each of these cycles with the appearance of symmetric chaotic regimes. With further reduction of the coupling parameter, these symmetric chaotic regimes are combined into a self-symmetric one, which is then rebuilt into a self-symmetric cycle of a more complex form compared to the cycle obtained at the previous step. Then the whole process is repeated. Lyapunov exponents were calculated to study chaotic attractors of the system.РассматриваСтся модСль Π½Π΅ΠΉΡ€ΠΎΠ½Π½ΠΎΠΉ ассоциации ΠΈΠ· Ρ‚Ρ€Π΅Ρ… ΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠ½Ρ‹Ρ… Π½Π΅ΠΉΡ€ΠΎΠ½ΠΎΠ² с Π²Π΅Ρ‰Π°Ρ‚Π΅Π»ΡŒΠ½ΠΎΠΉ Π·Π°ΠΏΠ°Π·Π΄Ρ‹Π²Π°ΡŽΡ‰Π΅ΠΉ связью ΠΌΠ΅ΠΆΠ΄Ρƒ Π½ΠΈΠΌΠΈ. Учитывая, Ρ‡Ρ‚ΠΎ связь Π²Π΅Ρ‰Π°Ρ‚Π΅Π»ΡŒΠ½Π°Ρ, Π² систСмС отщСпляСтся ΡƒΡ€Π°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΠ΅, ΡΠΎΠΎΡ‚Π²Π΅Ρ‚ΡΡ‚Π²ΡƒΡŽΡ‰Π΅Π΅ ΠΎΠ΄Π½ΠΎΠΌΡƒ ΠΈΠ· осцилляторов. Π”Π²Π° ΠΎΡΡ‚Π°Π²ΡˆΠΈΡ…ΡΡ ΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠ½Ρ‹Ρ… Π½Π΅ΠΉΡ€ΠΎΠ½Π° Π²Π·Π°ΠΈΠΌΠΎΠ΄Π΅ΠΉΡΡ‚Π²ΡƒΡŽΡ‚ Π΄Ρ€ΡƒΠ³ с Π΄Ρ€ΡƒΠ³ΠΎΠΌ, ΠΈ, ΠΊΡ€ΠΎΠΌΠ΅ Ρ‚ΠΎΠ³ΠΎ, имССтся пСриодичСскоС внСшнСС воздСйствиС, опрСдСляСмоС Π²Π΅Ρ‰Π°Ρ‚Π΅Π»ΡŒΠ½Ρ‹ΠΌ Π½Π΅ΠΉΡ€ΠΎΠ½ΠΎΠΌ. Π’ этих условиях, ΠΏΡ€ΠΈ значСниях ΠΏΠ°Ρ€Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΎΠ², Π±Π»ΠΈΠ·ΠΊΠΈΡ… ΠΊ критичСским, Π½Π° устойчивом ΠΈΠ½Π²Π°Ρ€ΠΈΠ°Π½Ρ‚Π½ΠΎΠΌ ΠΈΠ½Ρ‚Π΅Π³Ρ€Π°Π»ΡŒΠ½ΠΎΠΌ ΠΌΠ½ΠΎΠ³ΠΎΠΎΠ±Ρ€Π°Π·ΠΈΠΈ построСна Π½ΠΎΡ€ΠΌΠ°Π»ΡŒΠ½Π°Ρ Ρ„ΠΎΡ€ΠΌΠ° Π΄Π°Π½Π½ΠΎΠΉ систСмы. Π­Ρ‚Π° Π½ΠΎΡ€ΠΌΠ°Π»ΡŒΠ½Π°Ρ Ρ„ΠΎΡ€ΠΌΠ° сводится ΠΊ Ρ‡Π΅Ρ‚Ρ‹Ρ€Π΅Ρ…ΠΌΠ΅Ρ€Π½ΠΎΠΉ систСмС, Π΄Π²Π΅ ΠΏΠ΅Ρ€Π΅ΠΌΠ΅Π½Π½Ρ‹Ρ… ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€ΠΎΠΉ ΠΎΡ‚Π²Π΅Ρ‡Π°ΡŽΡ‚ Π·Π° Π°ΠΌΠΏΠ»ΠΈΡ‚ΡƒΠ΄Ρ‹ ΠΊΠΎΠ»Π΅Π±Π°Π½ΠΈΠΉ осцилляторов, Π° Π΄Π²Π΅ Π΄Ρ€ΡƒΠ³ΠΈΠ΅ ΠΎΠΏΡ€Π΅Π΄Π΅Π»ΡΡŽΡ‚ΡΡ Ρ€Π°Π·Π½ΠΎΡΡ‚ΡŒΡŽ Ρ„Π°Π·ΠΎΠ²Ρ‹Ρ… ΠΏΠ΅Ρ€Π΅ΠΌΠ΅Π½Π½Ρ‹Ρ… этих осцилляторов с Ρ„Π°Π·ΠΎΠ²ΠΎΠΉ ΠΏΠ΅Ρ€Π΅ΠΌΠ΅Π½Π½ΠΎΠΉ Π²Π΅Ρ‰Π°Ρ‚Π΅Π»ΡŒΠ½ΠΎΠ³ΠΎ осциллятора. ΠŸΠΎΠ»ΡƒΡ‡Π΅Π½Π½Π°Ρ Π½ΠΎΡ€ΠΌΠ°Π»ΡŒΠ½Π°Ρ Ρ„ΠΎΡ€ΠΌΠ° ΠΈΠΌΠ΅Π΅Ρ‚ ΠΈΠ½Π²Π°Ρ€ΠΈΠ°Π½Ρ‚Π½ΠΎΠ΅ ΠΌΠ½ΠΎΠ³ΠΎΠΎΠ±Ρ€Π°Π·ΠΈΠ΅, Π½Π° ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€ΠΎΠΌ Π°ΠΌΠΏΠ»ΠΈΡ‚ΡƒΠ΄Π½Ρ‹Π΅ ΠΈ Ρ„Π°Π·ΠΎΠ²Ρ‹Π΅ ΠΏΠ΅Ρ€Π΅ΠΌΠ΅Π½Π½Ρ‹Π΅ осцилляторов ΡΠΎΠ²ΠΏΠ°Π΄Π°ΡŽΡ‚. Описана Π΄ΠΈΠ½Π°ΠΌΠΈΠΊΠ° Π·Π°Π΄Π°Ρ‡ΠΈ Π½Π° этом ΠΌΠ½ΠΎΠ³ΠΎΠΎΠ±Ρ€Π°Π·ΠΈΠΈ. Π’Π°ΠΆΠ½Ρ‹ΠΉ Ρ€Π΅Π·ΡƒΠ»ΡŒΡ‚Π°Ρ‚ ΡƒΠ΄Π°Π»ΠΎΡΡŒ ΠΏΠΎΠ»ΡƒΡ‡ΠΈΡ‚ΡŒ Π½Π° основС числСнного Π°Π½Π°Π»ΠΈΠ·Π° Π½ΠΎΡ€ΠΌΠ°Π»ΡŒΠ½ΠΎΠΉ Ρ„ΠΎΡ€ΠΌΡ‹. Оказалось, Ρ‡Ρ‚ΠΎ ΠΏΡ€ΠΈ ослаблСнии связи ΠΌΠ΅ΠΆΠ΄Ρƒ осцилляторами ΠΌΠΎΠ³ΡƒΡ‚ Π²ΠΎΠ·Π½ΠΈΠΊΠ°Ρ‚ΡŒ пСриодичСскиС ΠΈ хаотичСскиС ΠΊΠΎΠ»Π΅Π±Π°Ρ‚Π΅Π»ΡŒΠ½Ρ‹Π΅ Ρ€Π΅ΡˆΠ΅Π½ΠΈΡ. Π‘ΠΎΠ»Π΅Π΅ Ρ‚ΠΎΠ³ΠΎ, Π±Ρ‹Π» ΠΎΠ±Π½Π°Ρ€ΡƒΠΆΠ΅Π½ каскад Π±ΠΈΡ„ΡƒΡ€ΠΊΠ°Ρ†ΠΈΠΉ, связанный с ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡ‚ΠΈΠΏΠ½Ρ‹ΠΌΠΈ Ρ„Π°Π·ΠΎΠ²Ρ‹ΠΌΠΈ пСрСстройками, Π² ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€ΠΎΠΌ ΠΏΠΎΠΎΡ‡Π΅Ρ€Π΅Π΄Π½ΠΎ самосиммСтричный устойчивый Ρ†ΠΈΠΊΠ» тСряСт ΡΠΈΠΌΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΈΡŽ с Π²ΠΎΠ·Π½ΠΈΠΊΠ½ΠΎΠ²Π΅Π½ΠΈΠ΅ΠΌ Π΄Π²ΡƒΡ… симмСтричных Π΄Ρ€ΡƒΠ³ Π΄Ρ€ΡƒΠ³Ρƒ Ρ†ΠΈΠΊΠ»ΠΎΠ²; с ΠΊΠ°ΠΆΠ΄Ρ‹ΠΌ ΠΈΠ· этих Ρ†ΠΈΠΊΠ»ΠΎΠ² происходит каскад Π±ΠΈΡ„ΡƒΡ€ΠΊΠ°Ρ†ΠΈΠΉ удвоСния с появлСниСм симмСтричных хаотичСских Ρ€Π΅ΠΆΠΈΠΌΠΎΠ². Π­Ρ‚ΠΈ симмСтричныС хаотичСскиС Ρ€Π΅ΠΆΠΈΠΌΡ‹ ΠΏΡ€ΠΈ дальнСйшСм ΡƒΠΌΠ΅Π½ΡŒΡˆΠ΅Π½ΠΈΠΈ ΠΏΠ°Ρ€Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€Π° связи ΠΎΠ±ΡŠΠ΅Π΄ΠΈΠ½ΡΡŽΡ‚ΡΡ Π² самосиммСтричный, ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€Ρ‹ΠΉ Π·Π°Ρ‚Π΅ΠΌ пСрСстраиваСтся Π² самосиммСтричный Ρ†ΠΈΠΊΠ» Π±ΠΎΠ»Π΅Π΅ слоТного Π²ΠΈΠ΄Π° ΠΏΠΎ ΡΡ€Π°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΡŽ с ΠΏΠΎΠ»ΡƒΡ‡Π΅Π½Π½Ρ‹ΠΌ Π½Π° ΠΏΡ€Π΅Π΄Ρ‹Π΄ΡƒΡ‰Π΅ΠΌ шагС. Π”Π°Π»Π΅Π΅ вСсь процСсс повторяСтся. Для изучСния хаотичСских Π°Ρ‚Ρ‚Ρ€Π°ΠΊΡ‚ΠΎΡ€ΠΎΠ² систСмы Π²Ρ‹Ρ‡ΠΈΡΠ»ΡΠ»ΠΈΡΡŒ ляпуновскиС ΠΏΠΎΠΊΠ°Π·Π°Ρ‚Π΅Π»ΠΈ
    • …
    corecore