Fast All-Optical 10 Gb/s NRZ Wavelength Conversion and Power Limiting Function using Hybrid InP on SOI Nanocavity

International audienceA new optical switch is presented using InP/SOI hybrid photonic crystal nanocavity. Switching contrast of 11 dB with 20 mW peak power and recovery time of 14 ps are measured. NRZ wavelength conversion and power limiter are demonstrated at 10 Gb/s through system experiments with 6 and 1 mW peak power respectively

Studies of the effective lifetime determined on homo and heterojunction silicon solar cells from modulated luminescence techniques : photoluminescence and electroluminescence

LGEP 2011 ID = 776International audienc

Réduction du bruit d'intensité par effet de cascade dans un laser Brillouin multi-Stokes

National audienceLe signal résultant de la génération du premier ordre d'un laser Brillouin peut être plus cohérent que le signal pompe utilisé dans le processus non linéaire (réduction du bruit de fréquence pouvant aller au-delà de 20 dB [1]). Son bruit d'intensité est lui aussi moins important (réduction du bruit d'intensité pouvant être de 40-60 dB [2]) que celui du laser de pompe. Ce processus peut être répliqué lorsque le laser Brillouin possède plusieurs ordres Stokes. Nous montrons, pour la première fois, une réduction du bruit d'intensité de 20 dB, par rapport à celui de la pompe, pour le deuxième ordre Stokes Brillouin au voisinage de son seuil. Un laser Brillouin repose sur l'amplification du signal Brillouin diffusé et généré par un signal de pompe à l'intérieur d'une cavité résonante. Le laser à fibre Brillouin est potentiellement cohérent [3] [4] et très peu bruité [5]. Grâce à ces caractéristiques, il devient essentiel à plusieurs applications dans le domaine des télécommunications optiques cohérentes, des capteurs, de la métrologie, de la photonique micro-onde [6]. Des études théoriques et expérimentales ont montré ses performances. Quand la puissance de l'onde Stokes d'ordre 1 (S1), préalablement générée par la pompe dans la fibre, est suffisante, une nouvelle onde Stokes circulant dans le même sens que la pompe est générée, c'est le deuxième ordre Stokes (S2). L'architecture de la cavité convenablement choisie, on réalise un laser à multiples ordres Stokes, en augmentant la puissance du laser de pompe. Pour minimiser la puissance de pompe, on peut augmenter la longueur de la cavité. Cependant, on diminuerait l'intervalle spectral libre (ISL) de la cavité et plusieurs modes de cavité, susceptibles de laser, se formeraient sous la bande de gain Brillouin. Cette compétition a tendance à créer de l'instabilité et à dégrader les propriétés de bruit du laser Brillouin [7]. Pour assurer un fonctionnement mono-fréquence du laser Brillouin et réduire le bruit, son ISL doit être supérieur à la bande de gain Brillouin, qui atteint une dizaine de MHz pour le régime stimulé dans la fibre de silice [8]. Dans ce papier, nous étudions le laser Brillouin d'ordre 2 et montrons qu'il est lui-même moins bruité que sa pompe, le Stokes d'ordre 1. Comme pour l'ordre 1, une réduction de 20 dB de son bruit d'intensité par rapport à celui du laser de pompe est observée, même près du seuil. Fig. 1 : comparaison du RIN pour la pompe et les ordres S1 et S2 opérant à 1,25 fois leur seuil

Réduction du bruit d'intensité par effet de cascade dans un laser Brillouin multi-Stokes

National audienceLe signal résultant de la génération du premier ordre d'un laser Brillouin peut être plus cohérent que le signal pompe utilisé dans le processus non linéaire (réduction du bruit de fréquence pouvant aller au-delà de 20 dB [1]). Son bruit d'intensité est lui aussi moins important (réduction du bruit d'intensité pouvant être de 40-60 dB [2]) que celui du laser de pompe. Ce processus peut être répliqué lorsque le laser Brillouin possède plusieurs ordres Stokes. Nous montrons, pour la première fois, une réduction du bruit d'intensité de 20 dB, par rapport à celui de la pompe, pour le deuxième ordre Stokes Brillouin au voisinage de son seuil. Un laser Brillouin repose sur l'amplification du signal Brillouin diffusé et généré par un signal de pompe à l'intérieur d'une cavité résonante. Le laser à fibre Brillouin est potentiellement cohérent [3] [4] et très peu bruité [5]. Grâce à ces caractéristiques, il devient essentiel à plusieurs applications dans le domaine des télécommunications optiques cohérentes, des capteurs, de la métrologie, de la photonique micro-onde [6]. Des études théoriques et expérimentales ont montré ses performances. Quand la puissance de l'onde Stokes d'ordre 1 (S1), préalablement générée par la pompe dans la fibre, est suffisante, une nouvelle onde Stokes circulant dans le même sens que la pompe est générée, c'est le deuxième ordre Stokes (S2). L'architecture de la cavité convenablement choisie, on réalise un laser à multiples ordres Stokes, en augmentant la puissance du laser de pompe. Pour minimiser la puissance de pompe, on peut augmenter la longueur de la cavité. Cependant, on diminuerait l'intervalle spectral libre (ISL) de la cavité et plusieurs modes de cavité, susceptibles de laser, se formeraient sous la bande de gain Brillouin. Cette compétition a tendance à créer de l'instabilité et à dégrader les propriétés de bruit du laser Brillouin [7]. Pour assurer un fonctionnement mono-fréquence du laser Brillouin et réduire le bruit, son ISL doit être supérieur à la bande de gain Brillouin, qui atteint une dizaine de MHz pour le régime stimulé dans la fibre de silice [8]. Dans ce papier, nous étudions le laser Brillouin d'ordre 2 et montrons qu'il est lui-même moins bruité que sa pompe, le Stokes d'ordre 1. Comme pour l'ordre 1, une réduction de 20 dB de son bruit d'intensité par rapport à celui du laser de pompe est observée, même près du seuil. Fig. 1 : comparaison du RIN pour la pompe et les ordres S1 et S2 opérant à 1,25 fois leur seuil

Characterization of Acetylcholine Hydrolysis under Continuous and Pulsed Microwaves Radiation Using Broadband Dielectric Measurement

ID = 481International audienc

Broadband Free-space Characterization of Metamaterials

LGEP 2011 ID = 82