Comment on "Magnetic field effects on neutron diffraction in the antiferromagnetic phase of UPt3"

Moreno and Sauls [Phys. Rev. B 63, 024419 (2000)] have recently tried to reanalyze earlier neutron scattering studies of the antiferromagnetic order in UPt3 with a magnetic field applied in the basal plane. In their calculation of the magnetic Bragg peak intensities, they perform an average over different magnetic structures belonging to distinct symmetry representations. This is incorrect. In addition, they have mistaken the magnetic field direction in one of the experiments, hence invalidating their conclusions concerning the experimental results.Comment: Revised 5 June 2001: Added group theory analysis and modified discussion of S and K domain

Magnetic studies on the metallic perovskite-type compound Mn 3SnN

Mn3SnN is a metallic compound of perovskite-type structure which shows four different crystallographic and magnetically ordered phases. From neutron diffraction data, magnetic measurements and Mössbauer experiments performed at different temperatures it is concluded that the magnetic properties depend critically on the existence of singularities in the density of states.Le composé métallique Mn3SnN de structure-type pérovskite présente quatre phases cristallographiques et magnétiques ordonnées différentes. Les expériences de diffraction neutronique, les mesures magnétiques et la spectroseopie Mössbauer effectuées en fonction de la température font apparaître un comportement critique des propriétés magnétiques révélant l'existence de singularités dans la densité d'états

Weak antiferromagnetism due to Dzyaloshinskii-Moriya interaction in Ba3_3Cu2_2O4_4Cl2_2

The antiferromagnetic insulating cuprate Ba$_3$Cu$_2$O$_4$Cl$_2$ contains folded CuO$_2$ chains with four magnetic copper ions ($S=1/2$) per unit cell. An underlying multiorbital Hubbard model is formulated and the superexchange theory is developed to derive an effective spin Hamiltonian for this cuprate. The resulting spin Hamiltonian involves a Dzyaloshinskii-Moriya term and a more weak symmetric anisotropic exchange term besides the isotropic exchange interaction. The corresponding Dzyaloshinskii-Moriya vectors of each magnetic Cu-Cu bond in the chain reveal a well defined spatial order. Both, the superexchange theory and the complementary group theoretical consideration, lead to the same conclusion on the character of this order. The analysis of the ground-state magnetic properties of the derived model leads to the prediction of an additional noncollinear modulation of the antiferromagnetic structure. This weak antiferromagnetism is restricted to one of the Cu sublattices.Comment: 13 pages, 1 table, 4 figure

Ternary erbium chromium sulfides : structural relationships and magnetic properties

Single crystals of four erbium-chromium sulfides have been grown by chemical vapor transport using iodine as the transporting agent. Single-crystal X-ray diffraction reveals that in Er(3)CrS(6) octahedral sites are occupied exclusively by Cr(3+) cations, leading to one-dimensional CrS(4)(5-) chains of edge-sharing octahedra, while in Er(2)CrS(4), Er(3+), and Cr(2+) cations occupy the available octahedral sites in an ordered manner. By contrast, in Er(6)Cr(2)S(11) and Er(4)CrS(7), Er(3+) and Cr(2+) ions are disordered over the octahedral sites. In Er(2)CrS(4), Er(6)Cr(2)S(11), and Er(4)CrS(7), the network of octahedra generates an anionic framework constructed from M(2)S(5) slabs of varying thickness, linked by one-dimensional octahedral chains. This suggests that these three phases belong to a series in which the anionic framework may be described by the general formula [M(2n+1)S(4n+3)](x-), with charge balancing provided by Er(3+) cations located in sites of high-coordination number within one-dimensional channels defined by the framework. Er(4)CrS(7), Er(6)Cr(2)S(11), and Er(2)CrS(4) may thus be considered as the n = 1, 2, and infinity members of this series. While Er(4)CrS(7) is paramagnetic, successive magnetic transitions associated with ordering of the chromium and erbium sub-lattices are observed on cooling Er(3)CrS(6) (T(C)(Cr) = 30 K; T(C)(Er) = 11 K) and Er(2)CrS(4) (T(N)(Cr) = 42 K, T(N)(Er) = 10 K) whereas Er(6)Cr(2)S(11) exhibits ordering of the chromium sub-lattice only (T(N) = 11.4 K)

Configurations de spin et théorie des groupes

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L'effet de tunnel et la mécanique classique

Le quadrivecteur quantité de mouvement, attaché à un corpuscule, aurait deux composantes, l'une réelle (vecteur temps), l'autre imaginaire (vecteur espace) et perpendiculaire à la composante réelle et responsable des propriétés ondulatoires telles que l'effet de tunnel. Discussion du cas de l'hydrogène où l'on aboutit à une solution particulière et complexe de l'action S qui montre d'étroits rapports avec la solution des équations de Dirac

Colloque international de diffusion et diffraction neutroniques Grenoble, du 3 au 5 septembre 1963

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The equivalent charge concept and its application to the electrostatic energy of charges and multipoles

The concept of non overlapping charges developed by the author has proven very useful for the evaluation of the Coulomb energy represented by the difference of two positive quantities of which one is an expansion in reciprocal space, the other is a constant. We show here that dipoles and more generally multipoles can be replaced by equivalent non overlapping charge distributions. Thus even in the most general cases of charges and multipoles the electrostatic interaction energy can be represented by the difference of two positive quantities with good convergence properties and in the frame of a simple formalism. The method is applicable to any symmetry. As a test we calculate the known dipolar magnetostatic energy of MnO. For TiO2 and CdCl2 we evaluate the Coulomb energies, potentials and fields as well as the dipolar moments, energies and fields self consistently. What is remarkable in the method is still the great arbitrariness left in the choice of the non overlapping charge density functions.Le concept de charges sans empiètement, développé par l'auteur, s'est montré très utile dans l'évaluation de l'énergie Coulombienne, représentée par la différence de deux quantités positives dont l'une est un développement en série dans l'espace réciproque, l'autre une constante. Nous montrons ici que des dipôles et plus généralement des multipôles, peuvent être remplacés par des distributions équivalentes de charges sans empiètement de sorte que même dans le cas le plus général où charges et multipôles sont présents, l'énergie d'interaction électrostatique peut être représentée par la différence de deux quantités positives avec de bonnes propriétés de convergence et dans le cadre d'un formalisme simple. La méthode est applicable à toute symétrie. A titre de vérification nous avons calculé l'énergie magnétostatique dipolaire, connue de MnO. Pour TiO2 et CdCl2 nous évaluons les énergies, potentiels et champs coulombiens et dipolaires ainsi que les moments dipolaires des anions d'une manière self-consistante. Ce qui est remarquable dans la méthode est le très grand choix dont on dispose pour les fonctions de densité de charges sans empiètement.

Sur quelques progrès récents dans la cristallographie des spinelles, en particulier des ferrites

L'auteur fait un exposé critique de la méthode qui permet de déterminer la répartition des ions métalliques des ferrites sur les sites A et B, au moyen des rayons X. Il expose les résultats de ses expériences, qui sont en accord avec les conclusions de l'étude magnétique. Notamment, en ce qui concerne le ferrite de cuivre et le ferrite de magnésium, il retrouve les déplacements des ions, prédits par L. Néel, en fonction de la température de trempe