大口径激波管中降低雷诺数的方法

提供了一种在大口径激波管中降低2区气流雷诺数的方法。采用该方法雷诺数可由通常的10~6～10~7量级降至工10~5量级。实验结果表明采用此方法后2区流场未受明显扰动。给出了驱动压比 P_41与主激波马赫数 M_S1间关系式并由实验加以验证

圆柱形突出物诱导的激波湍流边界层干扰区传热实验研究

本文描述圆柱凸出物干扰区热流率的实验结果。实验中发现:上游中心线上最大传热率不发生在圆柱根部,而是位于离根部0. 1至0. 15倍圆柱直径处。对于垂直柱,当M=9,最大热流率为无柱平板当地值的46倍;而M=6. 6时为31倍。 圆柱倾斜对于干扰影响区域及最大传热率均有重大影响,尤以高马赫数时为最显著。当后掠30°时,最大热流率降为1/6。前倾使干扰影响区及最大热流率均增加

验证灰尘气体中驻点热流率增大机理的方法

笔者介绍了一种验证灰尘气体中驻点热流率增大机理的方法。在灰尘负荷率相同，微粒速度相近条件下完成激波管2e区实验气流分别为亚声速与超声速的实验，实验结果表明，邻居为气流中驻点流率增大只与灰粒速度有关

热电模拟在表面热流测量中的应用

如果不同物理领域的问题可以用相同的方程来描述,则这些问题互为“模拟”.某一领域问题的求解可化为解另一领域的问题.由于电量最易于测量及处理,因此流体力学及热传导的许多问题常常化为电学问题来进行实验.

高超声速二维湍流分离流传热特性的实验研究

一、前言 高超声速流的分离再附问题,尤其是湍流边界层分离,引起了国内外气动研究工作者的广泛兴趣。为了解湍流分离再附区的基本流动机理和建立半经验的估算方法,国外在简单的平板-楔二维模型上进行了大量的实验研究,积累了很多实验资料,建立了一些经验关系式。但这些实验大都在楔角小于45度的模型上进行的。内斯特勒等人虽对平板-前向台阶模型测量了台阶前分离区的热流分布,但台阶面上只测得两三个位置的

为爆轰驱动激波管配置的巡检数据采集系统

用于爆轰驱动激波管的数据采集系统;采用了ＩＢＭＰＣ系列微机加多通道、高速、高精度ＡＤ板;ＡＤ板的工作方式及相应的包括采集、显示、处理和输出于一体的软件系统;与目前普遍采用的多通道瞬态记录仪采集方式进行比较后;表明本系统价格低廉;数据处理方式更加灵活方便。文末给出了实验曲线并指出使用中应注意的问题

含灰气体激波结构的实验观察

利用激波管实验对含灰气体激波结构作了研究。在灰粒负荷率低于0.4及激波马赫数低于1.5的范围内测量了压力、激波速度及灰粒浓度。激波后冻结及平衡压力可用R-H关系很好地加以计算,但松弛区长度则较基于球定常运动的计算值短得多。实验中观察到耗散激波结构并发现灰尘的存在减少气流中的压力脉动。激波传播速度与基于“等效气体”模型计算值相符

扩张激波管流动波图观察

等截面激波管的计算方法已发展得很完善。为了获得强激波,经常采用“收缩”激波管,它的驱动段截面大于被驱动段,夹膜处加上收缩喷管作过渡。在低密度气体研究或激波强度不高而又要求大的被驱动段的场合,为了节省驱动气体用量,则常选用“扩张”激波管。其驱动段截面小于被驱动段,两者通过扩张喷管相接。对于缝合分界面运行