8 research outputs found

    Anisotropic magnetoresistive properties of La_{1-x}Ca_{x}MnO_{3} (x \approx 1/3) film at temperatures far below the Curie temperature

    Full text link
    A sharp distinction between magnetoresistance (MR) behavior for the magnetic fields applied perpendicular (H_{perp}) and parallel (H_{par}) to the film plane is found in colossal-magnetoresistance film La_{1-x}Ca_{x}MnO_{3} (x \approx 3). At increasing of H_{perp} the MR is first negative (at H_{perp} < 4 kOe), then positive (4 kOe < H_{perp} < 12 kOe), and then negative again (H_{perp} > 12 kOe). At increasing of H_{par} the MR is positive below H_{par} \simeq 6 kOe and negative above it. In both cases the magnetic field was perpendicular to the current. The anisotropic behavior of this kind occurs only at low temperatures (T < 18 K) and is quite different from the results of previous studies.Comment: 2 pages,2 EPS figures, LT22 Proceedings, to appear in Physica

    Improving RF generation conditions in a ferrite-filled transmission line

    No full text
    The paper considers transformation of the short unipolar pulse of electric current in a coaxial transmission line filled with a ferromagnetic into a shock wave, with later generation of quasi-monochromatic radio frequency oscillations. The frequencies and amplitudes of the oscillations are determined by dispersive and non-linear properties of the transmission line, governed by the geometry and size of the line proper, and layered structure and intrinsic dispersion of the ferromagnetic material. The numerical experiments done for a variety of geometrical and material parameters of the line have allowed suggesting technical solutions as to increase in the efficiency of the dcto-rf power conversion.Розглянуто Ρ‚Ρ€Π°Π½ΡΡ„ΠΎΡ€ΠΌΠ°Ρ†Ρ–ΡŽ ΠΊΠΎΡ€ΠΎΡ‚ΠΊΠΎΠ³ΠΎ уніполярного Ρ–ΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΡƒ струму Π² ΠΊΠΎΠ°ΠΊΡΠΈΠ°Π»ΡŒΠ½Ρ–ΠΉ Π»Ρ–Π½Ρ–Ρ—, Ρ‰ΠΎ Π·Π°ΠΏΠΎΠ²Π½Π΅Π½Π° Ρ„Π΅Ρ€ΠΎΠΌΠ°Π³Π½Π΅Ρ‚ΠΈΠΊΠΎΠΌ, Π² Π΅Π»Π΅ΠΊΡ‚Ρ€ΠΎΠΌΠ°Π³Π½Ρ–Ρ‚Π½Ρƒ ΡƒΠ΄Π°Ρ€Π½Ρƒ Ρ…Π²ΠΈΠ»ΡŽ Π· подальшою Π³Π΅Π½Π΅Ρ€Π°Ρ†Ρ–Ρ”ΡŽ ΠΊΠ²Π°Π·Ρ–ΠΌΠΎΠ½ΠΎΡ…Ρ€ΠΎΠΌΠ°Ρ‚ΠΈΡ‡Π½ΠΈΡ… коливань Ρƒ радіочастотному Π΄Ρ–Π°ΠΏΠ°Π·ΠΎΠ½Ρ–. Частота Ρ‚Π° Π°ΠΌΠΏΠ»Ρ–Ρ‚ΡƒΠ΄Π° Π·Π±ΡƒΠ΄ΠΆΡƒΠ²Π°Π½ΠΈΡ… коливань Π²ΠΈΠ·Π½Π°Ρ‡Π°ΡŽΡ‚ΡŒΡΡ диспСрсійними Ρ‚Π° Π½Π΅Π»Ρ–Π½Ρ–ΠΉΠ½ΠΈΠΌΠΈ властивостями Π»Ρ–Π½Ρ–Ρ— ΠΏΠ΅Ρ€Π΅Π΄Π°Ρ‡Ρ–, Ρ‰ΠΎ Π·Π°Π»Π΅ΠΆΠ°Ρ‚ΡŒ Π²Ρ–Π΄ Ρ—Ρ— Ρ€ΠΎΠ·ΠΌΡ–Ρ€Ρ–Π² Ρ– Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€Ρ–Ρ—, Π° Ρ‚Π°ΠΊΠΎΠΆ власних диспСрсійних властивостСй Ρ„Π΅Ρ€ΠΈΡ‚Π° Ρ– ΡˆΠ°Ρ€ΡƒΠ²Π°Ρ‚ΠΎΡ— структури заповнСння Π»Ρ–Π½Ρ–Ρ—. Числові СкспСримСнти, Ρ‰ΠΎ ΠΏΡ€ΠΎΠ²Π΅Π΄Π΅Π½Ρ– для Ρ€Ρ–Π·Π½ΠΈΡ… Π·Π½Π°Ρ‡Π΅Π½ΡŒ Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΈΡ‡Π½ΠΈΡ… Ρ‚Π° ΠΌΠ°Ρ‚Π΅Ρ€Ρ–Π°Π»ΡŒΠ½ΠΈΡ… ΠΏΠ°Ρ€Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€Ρ–Π² систСми, Π΄ΠΎΠ·Π²ΠΎΠ»ΡΡŽΡ‚ΡŒ ΠΏΡ€ΠΎΠΏΠΎΠ½ΡƒΠ²Π°Ρ‚ΠΈ Ρ‚Π΅Ρ…Π½Ρ–Ρ‡Π½Ρ– Ρ€Ρ–ΡˆΠ΅Π½Π½Ρ Ρ‰ΠΎΠ΄ΠΎ підвищСння СфСктивності пСрСтворСння Ρ–ΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΡ–Π² «постійного» струму Π² радіочастотні коливання.РассматриваСтся трансформация ΠΊΠΎΡ€ΠΎΡ‚ΠΊΠΎΠ³ΠΎ униполярного Ρ‚ΠΎΠΊΠΎΠ²ΠΎΠ³ΠΎ ΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠ° Π² коаксиальной Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ, Π·Π°ΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½Π½ΠΎΠΉ Ρ„Π΅Ρ€Ρ€ΠΎΠΌΠ°Π³Π½Π΅Ρ‚ΠΈΠΊΠΎΠΌ, Π² ΡΠ»Π΅ΠΊΡ‚Ρ€ΠΎΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡ‚Π½ΡƒΡŽ ΡƒΠ΄Π°Ρ€Π½ΡƒΡŽ Π²ΠΎΠ»Π½Ρƒ с ΠΏΠΎΡΠ»Π΅Π΄ΡƒΡŽΡ‰Π΅ΠΉ Π³Π΅Π½Π΅Ρ€Π°Ρ†ΠΈΠ΅ΠΉ квазимонохроматичСских осцилляций радиочастотного Π΄ΠΈΠ°ΠΏΠ°Π·ΠΎΠ½Π°. Частота ΠΈ Π°ΠΌΠΏΠ»ΠΈΡ‚ΡƒΠ΄Π° Π²ΠΎΠ·Π±ΡƒΠΆΠ΄Π°Π΅ΠΌΡ‹Ρ… осцилляций ΠΎΠΏΡ€Π΅Π΄Π΅Π»ΡΡŽΡ‚ΡΡ диспСрсионными ΠΈ Π½Π΅Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½Ρ‹ΠΌΠΈ характСристиками ΠΏΠ΅Ρ€Π΅Π΄Π°ΡŽΡ‰Π΅ΠΉ Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ, ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€Ρ‹Π΅ зависят ΠΎΡ‚ Π΅Π΅ Ρ€Π°Π·ΠΌΠ΅Ρ€ΠΎΠ² ΠΈ Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΈΠΈ, Π° Ρ‚Π°ΠΊΠΆΠ΅ собствСнных диспСрсионных свойств Ρ„Π΅Ρ€Ρ€ΠΈΡ‚Π° ΠΈ слоистой структуры заполнСния Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ. ЧислСнныС экспСримСнты, Π²Ρ‹ΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½Π½Ρ‹Π΅ для Ρ€Π°Π·Π»ΠΈΡ‡Π½Ρ‹Ρ… Π·Π½Π°Ρ‡Π΅Π½ΠΈΠΉ гСомСтричСских ΠΈ ΠΌΠ°Ρ‚Π΅Ρ€ΠΈΠ°Π»ΡŒΠ½Ρ‹Ρ… ΠΏΠ°Ρ€Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΎΠ² систСмы, ΠΏΠΎΠ·Π²ΠΎΠ»ΡΡŽΡ‚ ΠΏΡ€Π΅Π΄Π»ΠΎΠΆΠΈΡ‚ΡŒ тСхничСскиС Ρ€Π΅ΡˆΠ΅Π½ΠΈΡ для увСличСния эффСктивности прСобразования ΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠΎΠ² «постоянного» Ρ‚ΠΎΠΊΠ° Π² радиочастотныС колСбания

    Anisotropic magnetoresistive and magnetic properties of Laβ‚€.β‚…Srβ‚€.β‚…CoO₃₋δ film

    No full text
    The magnetic and transport properties of a Laβ‚€.β‚…Srβ‚€.β‚…CoO₃₋δ film grown on a LaAlO₃ substrate by pulsed-laser deposition are studied. The properties are found to be influenced by the magnetic anisotropy and inhomogeneity. Magnetoresistance anisotropy is determined by the shape anisotropy of the magnetization and the strain-induced magnetic anisotropy due to the film-substrate lattice interaction. Indications of the temperature-driven spin reorientation transition from an out-of plane orderded state at low temperatures to an in-plane ordered state at high temperatures as a result of competition between the mentioned sources of magnetic anisotropy are found

    Quasi-harmonic oscillations in a nonlinear transmission line, resulting from cherenkov synchronism

    Get PDF
    Experimental data and results of numerical modeling are presented, concerning excitation of microwave oscillations by a wave of pulsed β€˜dc’ current (eventually, a shock wave) traveling through a radially non-uniform coaxial guiding structure. Similar experiments with β€˜standard’ structures that involve a nonlinear dielectric insert (ferrite) in the coax and another dielectric, characterized by a smaller dielectric constant, result in appearance of a short radiofrequency pulse, in the form of decaying sinusoidal voltage at the line’s output. The decay is shown to be associated with a lack of velocity synchronism between the principal β€˜quasi-TEM’ wave mode in the system and the slow Emode excited by the electromagnetic shock. Numerical experiments within 3-D models have demonstrated possibilities for obtaining radio pulses of various lengths, involving oscillations of a stable frequency and nearly constant amplitude – provided that Cherenkov-type synchronism were satisfied, owing to slowing down of the faster β€˜quasiTEM’ mode. To cut its speed down two methods can be suggested, (i) using a dielectric material with a high value of the dielectric permittivity, and (ii) introducing a periodic slow-wave structure whose period would be smaller than the wavelength of the oscillations considered.Π•ΠΊΡΠΏΠ΅Ρ€ΠΈΠΌΠ΅Π½Ρ‚Π°Π»ΡŒΠ½ΠΎ, Π° Ρ‚Π°ΠΊΠΎΠΆ ΡˆΠ»ΡΡ…ΠΎΠΌ Ρ‡ΠΈΡΠ΅Π»ΡŒΠ½ΠΎΠ³ΠΎ модСлювання дослідТСно збудТСння НВЧ-осциляцій Ρ…Π²ΠΈΠ»Π΅ΡŽ Ρ–ΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ струму Π² Ρ€Π°Π΄Ρ–Π°Π»ΡŒΠ½ΠΎ-Π½Π΅ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡ€Ρ–Π΄Π½ΠΎΠΌΡƒ ΠΊΠΎΠ°ΠΊΡΡ–Π°Π»ΡŒΠ½ΠΎΠΌΡƒ Ρ…Π²ΠΈΠ»Π΅Π²ΠΎΠ΄Ρ–. Π£ систСмах «стандартного» Ρ€Ρ–Π·Π½ΠΎΠ²ΠΈΠ΄Ρƒ, Ρ‰ΠΎ ΠΌΡ–ΡΡ‚ΡΡ‚ΡŒ Π½Π΅Π»Ρ–Π½Ρ–ΠΉΠ½ΠΈΠΉ Π΄Ρ–Π΅Π»Π΅ΠΊΡ‚Ρ€ΠΈΠΊ (Ρ„Π΅Ρ€ΠΈΡ‚) Ρ‚Π° Π΄Ρ–Π΅Π»Π΅ΠΊΡ‚Ρ€ΠΈΠΊ Π· ΠΌΠ°Π»ΠΈΠΌ значСнням Π΄Ρ–Π΅Π»Π΅ΠΊΡ‚Ρ€ΠΈΡ‡Π½ΠΎΡ— проникності, Π½Π° Π²ΠΈΡ…ΠΎΠ΄Ρ– Ρ„ΠΎΡ€ΠΌΡƒΡ”Ρ‚ΡŒΡΡ ΠΊΠΎΡ€ΠΎΡ‚ΠΊΠΈΠΉ радіочастотний Ρ–ΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡ Ρƒ Ρ„ΠΎΡ€ΠΌΡ– синусоїди, Ρ‰ΠΎ загасає. Показано, Ρ‰ΠΎ Ρ‚Π°ΠΊΠ΅ згасання пов’язанС Π· Π²Ρ–Π΄ΡΡƒΡ‚Π½Ρ–ΡΡ‚ΡŽ ΡˆΠ²ΠΈΠ΄ΠΊΡ–ΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ синхронізму ΠΌΡ–ΠΆ основною ΠΊΠ²Π°Π·Ρ–-Π’Π•Πœ Ρ‚Π° ΠΏΠΎΠ²Ρ–Π»ΡŒΠ½ΠΎΡŽ Π•-ΠΌΠΎΠ΄Π°ΠΌΠΈ, ΠΊΠΎΡ‚Ρ€Ρ– Π·Π±ΡƒΠ΄ΠΆΡƒΡŽΡ‚ΡŒΡΡ ΡƒΠ΄Π°Ρ€Π½ΠΎΡŽ Ρ…Π²ΠΈΠ»Π΅ΡŽ. Π§ΠΈΡΠ΅Π»ΡŒΠ½Ρ– СкспСримСнти Π² 3-D ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»Ρ– Π½Π΅Π»Ρ–Π½Ρ–ΠΉΠ½ΠΎΡ— Π»Ρ–Π½Ρ–Ρ— продСмонстрували ΠΌΠΎΠΆΠ»ΠΈΠ²Ρ–ΡΡ‚ΡŒ отримання Ρ€Π°Π΄Ρ–ΠΎΡ–ΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΡ–Π² Ρ–Π· сталими Π·Π° Π°ΠΌΠΏΠ»Ρ–Ρ‚ΡƒΠ΄ΠΎΡŽ Ρ‚Π° ΡΡ‚Π°Π±Ρ–Π»ΡŒΠ½ΠΈΠΌΠΈ Π·Π° Ρ‡Π°ΡΡ‚ΠΎΡ‚ΠΎΡŽ коливаннями Ρ€Ρ–Π·Π½ΠΎΡ— тривалості – Π·Π° ΡƒΠΌΠΎΠ²ΠΈ виконання Ρ‡Π΅Ρ€Π΅Π½ΠΊΠΎΠ²ΡΡŒΠΊΠΎΠ³ΠΎ синхронізму внаслідок ΡƒΠΏΠΎΠ²Ρ–Π»ΡŒΠ½Π΅Π½Π½Ρ Π±Ρ–Π»ΡŒΡˆ ΡˆΠ²ΠΈΠ΄ΠΊΠΎΡ— ΠΊΠ²Π°Π·Ρ–-Π’Π•Πœ-ΠΌΠΎΠ΄ΠΈ. Розглянуто Π΄Π²Π° ΠΌΠ΅Ρ‚ΠΎΠ΄ΠΈ ΡƒΠΏΠΎΠ²Ρ–Π»ΡŒΠ½Π΅Π½Π½Ρ, Π° самС використання Π΄Ρ–Π΅Π»Π΅ΠΊΡ‚Ρ€ΠΈΠΊΠ° Ρ–Π· Π²Π΅Π»ΠΈΠΊΠΈΠΌ значСнням Π΄Ρ–Π΅Π»Π΅ΠΊΡ‚Ρ€ΠΈΡ‡Π½ΠΎΡ— сталої Ρ‚Π° ввСдСння Π² систСму ΠΏΠ΅Ρ€Ρ–ΠΎΠ΄ΠΈΡ‡Π½ΠΎΡ— структури Π· мСншим ΠΏΠ΅Ρ€Ρ–ΠΎΠ΄ΠΎΠΌ порівняно Ρ–Π· довТиною Ρ…Π²ΠΈΠ»Ρ– осциляцій, Ρ‰ΠΎ Π·Π±ΡƒΠ΄ΠΆΡƒΡŽΡ‚ΡŒΡΡ.Π­ΠΊΡΠΏΠ΅Ρ€ΠΈΠΌΠ΅Π½Ρ‚Π°Π»ΡŒΠ½ΠΎ ΠΈ ΠΌΠ΅Ρ‚ΠΎΠ΄ΠΎΠΌ числСнного модСлирования исслСдовано Π²ΠΎΠ·Π±ΡƒΠΆΠ΄Π΅Π½ΠΈΠ΅ Π‘Π’Π§-осцилляций Π²ΠΎΠ»Π½ΠΎΠΉ ΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ Ρ‚ΠΎΠΊΠ° Π² Ρ€Π°Π΄ΠΈΠ°Π»ΡŒΠ½ΠΎ-Π½Π΅ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡ€ΠΎΠ΄Π½ΠΎΠΌ коаксиальном Π²ΠΎΠ»Π½ΠΎΠ²ΠΎΠ΄Π΅. Π’ систСмах «стандартного» Π²ΠΈΠ΄Π°, Π²ΠΊΠ»ΡŽΡ‡Π°ΡŽΡ‰ΠΈΡ… Π½Π΅Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½Ρ‹ΠΉ диэлСктрик (Ρ„Π΅Ρ€Ρ€ΠΈΡ‚) ΠΈ диэлСктрик с ΠΌΠ°Π»ΠΎΠΉ диэлСктричСской ΠΏΡ€ΠΎΠ½ΠΈΡ†Π°Π΅ΠΌΠΎΡΡ‚ΡŒΡŽ, Π½Π° Π²Ρ‹Ρ…ΠΎΠ΄Π΅ формируСтся ΠΊΠΎΡ€ΠΎΡ‚ΠΊΠΈΠΉ Ρ€Π°Π΄ΠΈΠΎΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡ, ΠΈΠΌΠ΅ΡŽΡ‰ΠΈΠΉ Ρ„ΠΎΡ€ΠΌΡƒ Π·Π°Ρ‚ΡƒΡ…Π°ΡŽΡ‰Π΅ΠΉ синусоиды. Показано, Ρ‡Ρ‚ΠΎ Π·Π°Ρ‚ΡƒΡ…Π°Π½ΠΈΠ΅ обусловлСно отсутствиСм скоростного синхронизма ΠΌΠ΅ΠΆΠ΄Ρƒ основной ΠΊΠ²Π°Π·ΠΈ-Π’Π•Πœ ΠΈ ΠΌΠ΅Π΄Π»Π΅Π½Π½ΠΎΠΉ Π•-ΠΌΠΎΠ΄ΠΎΠΉ, ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€Ρ‹Π΅ Π²ΠΎΠ·Π±ΡƒΠΆΠ΄Π°ΡŽΡ‚ΡΡ ΡƒΠ΄Π°Ρ€Π½ΠΎΠΉ Π²ΠΎΠ»Π½ΠΎΠΉ. ЧислСнныС экспСримСнты Π² 3-D ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΠΈ Π½Π΅Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½ΠΎΠΉ Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ продСмонстрировали Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½ΠΎΡΡ‚ΡŒ получСния Ρ€Π°Π΄ΠΈΠΎΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠΎΠ² с ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡ€ΠΎΠ΄Π½Ρ‹ΠΌΠΈ ΠΏΠΎ Π°ΠΌΠΏΠ»ΠΈΡ‚ΡƒΠ΄Π΅ ΠΈ ΡΡ‚Π°Π±ΠΈΠ»ΡŒΠ½Ρ‹ΠΌΠΈ ΠΏΠΎ частотС колСбаниями Ρ€Π°Π·Π»ΠΈΡ‡Π½ΠΎΠΉ Π΄Π»ΠΈΡ‚Π΅Π»ΡŒΠ½ΠΎΡΡ‚ΠΈ ΠΏΡ€ΠΈ условии выполнСния чСрСнковского синхронизма Π·Π° счСт замСдлСния быстрой ΠΊΠ²Π°Π·ΠΈ-Π’Π•Πœ-Π²ΠΎΠ»Π½Ρ‹. РассмотрСны Π΄Π²Π° ΠΌΠ΅Ρ‚ΠΎΠ΄Π° замСдлСния: использованиС диэлСктрика с большой диэлСктричСской ΠΏΡ€ΠΎΠ½ΠΈΡ†Π°Π΅ΠΌΠΎΡΡ‚ΡŒΡŽ ΠΈ Π²Π²Π΅Π΄Π΅Π½ΠΈΠ΅ Π² систСму пСриодичСской структуры с ΠΏΠ΅Ρ€ΠΈΠΎΠ΄ΠΎΠΌ, мСньшим Π΄Π»ΠΈΠ½Ρ‹ Π²ΠΎΠ»Π½Ρ‹ Π²ΠΎΠ·Π±ΡƒΠΆΠ΄Π°Π΅ΠΌΡ‹Ρ… осцилляций

    Magnetoresistance and magnetic anisotropy in La0.5_{0.5}Sr0.5_{0.5}CoO3βˆ’Ξ΄_{3-\delta} film

    Full text link
    The magnetic and transport properties of La0.5_{0.5}Sr0.5_{0.5}CoO3βˆ’Ξ΄_{3-\delta} film grown on a LaAlO3_3 substrate by pulsed-laser deposition are studied. The properties are found to be influenced by a combined influence of the magnetic anisotropy and inhomogeneity. Magnetoresistance anisotropy is determined by the shape anisotropy and the strain-induced magnetic anisotropy due to the film-substrate lattice interaction. Indications of the temperature-driven spin reorientation transition from an out-of plane orderded state at low temperatures to an in-plane ordered state at high temperatures as a result of competition between the mentioned anisotropy sources are found.Comment: 3 pages, 4 figures, reported at Moscow Int. Symp. on Magnetism (MISM 2002), June 200

    Quasi-harmonic RF oscillations in a gyrotropic nonlinear transmission line

    No full text
    The paper considers formation of quasi-monochromatic radio frequency oscillations under the influence of a short carrier-free pulse of electric current, in the transmission line of doubly connected cross-section partially filled with a magnetized ferrite. The frequencies and amplitudes of the oscillations are determined by dispersive and nonlinear properties of the structure which are, in their turn, governed by the geometry and size of the line proper, and the spatial structure of the ferromagnetic material with its intrinsic dispersion. The dependences shown by the oscillation parameters in physical experiments are reproduced and analyzed via numerical simulation within models which account separately for different physical properties of the material and the structure.Розглянуто формування радіочастотних ΠΊΠ²Π°Π·Ρ–ΠΌΠΎΠ½ΠΎΡ…Ρ€ΠΎΠΌΠ°Ρ‚ΠΈΡ‡Π½ΠΈΡ… осциляцій ΠΏΡ–Π΄ Π²ΠΏΠ»ΠΈΠ²ΠΎΠΌ ΠΊΠΎΡ€ΠΎΡ‚ΠΊΠΎΠ³ΠΎ Π΅Π»Π΅ΠΊΡ‚Ρ€ΠΈΡ‡Π½ΠΎΠ³ΠΎ Ρ–ΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΡƒ Π±Π΅Π· нСсучої частоти Π² Ρ‚ΠΎΠΏΠΎΠ»ΠΎΠ³Ρ–Ρ‡Π½ΠΎ двозв’язних лініях ΠΏΠ΅Ρ€Π΅Π΄Π°Ρ‡Ρ–, Ρ‰ΠΎ Π·Π°ΠΏΠΎΠ²Π½Π΅Π½Ρ– Π½Π°ΠΌΠ°Π³Π½Ρ–Ρ‡Π΅Π½ΠΈΠΌ Ρ„Π΅Ρ€ΠΈΡ‚ΠΎΠΌ. Частота ΠΉ Π°ΠΌΠΏΠ»Ρ–Ρ‚ΡƒΠ΄Π° осциляцій, Ρ‰ΠΎ Π·Π±ΡƒΠ΄ΠΆΡƒΡŽΡ‚ΡŒΡΡ, Π²ΠΈΠ·Π½Π°Ρ‡Π΅Π½Ρ– диспСрсійними Ρ‚Π° Π½Π΅Π»Ρ–Π½Ρ–ΠΉΠ½ΠΈΠΌΠΈ характСристиками Π»Ρ–Π½Ρ–Ρ—, Ρ‰ΠΎ Π·Π°Π»Π΅ΠΆΠ°Ρ‚ΡŒ Π²Ρ–Π΄ Ρ—Ρ— Ρ€ΠΎΠ·ΠΌΡ–Ρ€Ρ–Π² Ρ‚Π° Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€Ρ–Ρ—, Π° Ρ‚Π°ΠΊΠΎΠΆ власних диспСрсійних властивостСй Ρ„Π΅Ρ€ΠΈΡ‚Ρƒ Ρ‚Π° ΡˆΠ°Ρ€ΡƒΠ²Π°Ρ‚ΠΎΡ— структури заповнСння Π»Ρ–Π½Ρ–Ρ—. ЗалСТності ΠΏΠ°Ρ€Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€Ρ–Π² осциляцій Π²Ρ–Π΄ характСристик систСми, Ρ‰ΠΎ Π±ΡƒΠ»ΠΈ встановлСні Π² Π½ΠΈΠ·Ρ†Ρ– СкспСримСнтів, Π²Ρ–Π΄Ρ‚Π²ΠΎΡ€Π΅Π½ΠΎ Π² числових модСлях, ΠΊΠΎΡ‚Ρ€Ρ– Π²Ρ€Π°Ρ…ΠΎΠ²ΡƒΡŽΡ‚ΡŒ Π²ΠΊΠ°Π·Π°Π½Ρ– характСристики ΠΎΠΊΡ€Π΅ΠΌΠΎ.РассматриваСтся Ρ„ΠΎΡ€ΠΌΠΈΡ€ΠΎΠ²Π°Π½ΠΈΠ΅ радиочастотных квазимонохроматичСских осцилляций Π² топологичСски двусвязных ΠΏΠ΅Ρ€Π΅Π΄Π°ΡŽΡ‰ΠΈΡ… линиях, Π·Π°ΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½Π½Ρ‹Ρ… Π½Π°ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡ‡Π΅Π½Π½Ρ‹ΠΌ Ρ„Π΅Ρ€Ρ€ΠΈΡ‚ΠΎΠΌ, ΠΏΠΎΠ΄ воздСйствиСм ΠΊΠΎΡ€ΠΎΡ‚ΠΊΠΎΠ³ΠΎ элСктричСского ΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠ° Π±Π΅Π· нСсущСй частоты. Частота ΠΈ Π°ΠΌΠΏΠ»ΠΈΡ‚ΡƒΠ΄Π° Π²ΠΎΠ·Π±ΡƒΠΆΠ΄Π°Π΅ΠΌΡ‹Ρ… осцилляций ΠΎΠΏΡ€Π΅Π΄Π΅Π»ΡΡŽΡ‚ΡΡ диспСрсионными ΠΈ Π½Π΅Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½Ρ‹ΠΌΠΈ характСристиками Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ, ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€Ρ‹Π΅ зависят ΠΎΡ‚ Ρ€Π°Π·ΠΌΠ΅Ρ€ΠΎΠ² ΠΈ Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΈΠΈ самой Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ, Π° Ρ‚Π°ΠΊΠΆΠ΅ собствСнных диспСрсионных свойств Ρ„Π΅Ρ€Ρ€ΠΈΡ‚Π° ΠΈ слоистой структуры заполнСния. Зависимости ΠΏΠ°Ρ€Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€ΠΎΠ² осцилляций ΠΎΡ‚ характСристик систСмы, установлСнныС Π² рядС экспСримСнтов, воспроизвСдСны Π² числСнных модСлях, ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€Ρ‹Π΅ Ρ€Π°Π·Π΄Π΅Π»ΡŒΠ½ΠΎ ΡƒΡ‡ΠΈΡ‚Ρ‹Π²Π°ΡŽΡ‚ ΡƒΠΊΠ°Π·Π°Π½Π½Ρ‹Π΅ характСристики

    Video pulse conversion into a radio frequency pulsed waveform of complex composition

    Get PDF
    The paper is a feasibility study for a nonlinear wave guiding structure, based on a coaxial line with a magnetized ferrite core inside, to form broadband pulsed signals with a controllable radio-frequency spectrum. A set of two serially connected coaxial guides of different diameters of order 10ΒΉ mm is analyzed, where the ferromagnetic is subjected to an axial magnetizing field and the azimuthal field belonging to the initially incident video pulse. Possibilities have been demonstrated for a targeted alteration, over a broad band like Ξ”f/f = 0.25…0.55, of the waveform and gigahertz-range frequency spectrum of the output signal. In case of employing a feeding high-voltage signal of relatively short duration it may become possible to implement the Peak Power Amplification operating mode.Π”ΠΎΡΠ»Ρ–Π΄ΠΆΡƒΡ”Ρ‚ΡŒΡΡ ΠΌΠΎΠΆΠ»ΠΈΠ²Ρ–ΡΡ‚ΡŒ використання Π½Π΅Π»Ρ–Π½Ρ–ΠΉΠ½ΠΎΡ— Ρ…Π²ΠΈΠ»Π΅Π²ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡ— систСми Π½Π° основі ΠΊΠΎΠ°ΠΊΡΡ–Π°Π»ΡŒΠ½ΠΎΡ— Π»Ρ–Π½Ρ–Ρ— Π· Π½Π°ΠΌΠ°Π³Π½Ρ–Ρ‡Π΅Π½ΠΈΠΌ Ρ„Π΅Ρ€ΠΈΡ‚ΠΎΠ²ΠΈΠΌ ΠΊΠ΅Ρ€Π½ΠΎΠΌ для формування ΡˆΠΈΡ€ΠΎΠΊΠΎΡΠΌΡƒΠ³ΠΎΠ²ΠΎΠ³ΠΎ Ρ–ΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ сигналу Π· ΠΊΠ΅Ρ€ΠΎΠ²Π°Π½ΠΈΠΌ радіочастотним спСктром. Розглянуто систСму Π΄Π²ΠΎΡ… послідовно з’єднаних Π»Ρ–Π½Ρ–ΠΉ Π· Ρ€Ρ–Π·Π½ΠΈΠΌΠΈ Π΄Ρ–Π°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€Π°ΠΌΠΈ порядку 10ΒΉ ΠΌΠΌ, Ρƒ ΠΊΠΎΡ‚Ρ€ΠΎΠΉ Π½Π° Ρ„Π΅Ρ€ΠΎΠΌΠ°Π³Π½Π΅Ρ‚ΠΈΠΊ Π΄Ρ–ΡŽΡ‚ΡŒ Π°ΠΊΡΡ–Π°Π»ΡŒΠ½Π΅ ΠΌΠ°Π³Π½Ρ–Ρ‚Π½Π΅ ΠΏΠΎΠ»Π΅ підмагнічування Ρ‚Π° Π°Π·ΠΈΠΌΡƒΡ‚Π°Π»ΡŒΠ½Π΅ ΠΏΠΎΠ»Π΅ ΠΏΠ΅Ρ€Π²ΠΈΠ½Π½ΠΎΠ³ΠΎ Π²Ρ–Π΄Π΅ΠΎΡ–ΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΡƒ. ΠŸΡ€ΠΎΠ΄Π΅ΠΌΠΎΠ½ΡΡ‚Ρ€ΠΎΠ²Π°Π½ΠΎ ΠΌΠΎΠΆΠ»ΠΈΠ²Ρ–ΡΡ‚ΡŒ цілСспрямованої Π·ΠΌΡ–Π½ΠΈ Ρ„ΠΎΡ€ΠΌΠΈ Ρ‚Π° частотного спСктру Π²ΠΈΡ…Ρ–Π΄Π½ΠΎΠ³ΠΎ сигналу (Π΄Ρ–Π°ΠΏΠ°Π·ΠΎΠ½Ρƒ ΠΎΠ΄ΠΈΠ½ΠΈΡ†ΡŒ Π³Ρ–Π³Π°Π³Π΅Ρ€Ρ†) Ρƒ ΡˆΠΈΡ€ΠΎΠΊΠΈΡ… ΠΌΠ΅ΠΆΠ°Ρ…, Ξ”f/f = 0.25…0.55. Π—ΠΎΠΊΡ€Π΅ΠΌΠ°, Π·Π° ΠΌΠ°Π»ΠΎΡ— тривалості ΠΏΠ΅Ρ€Π²ΠΈΠ½Π½ΠΎΠ³ΠΎ сигналу ΠΌΠΎΠΆΠ»ΠΈΠ²ΠΈΠΌ Ρ” Ρ‚Π°ΠΊ Π·Π²Π°Π½ΠΈΠΉ Ρ€Π΅ΠΆΠΈΠΌ ΠΏΡ–Π΄ΡΠΈΠ»ΡŽΠ²Π°Ρ‡Π° ΠΏΡ–ΠΊΠΎΠ²ΠΎΡ— потуТності.Π˜ΡΡΠ»Π΅Π΄ΡƒΠ΅Ρ‚ΡΡ Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½ΠΎΡΡ‚ΡŒ примСнСния Π½Π΅Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½ΠΎΠΉ Π²ΠΎΠ»Π½ΠΎΠ²Π΅Π΄ΡƒΡ‰Π΅ΠΉ систСмы Π½Π° основС коаксиальной Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ с Π½Π°ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡ‡Π΅Π½Π½Ρ‹ΠΌ Ρ„Π΅Ρ€Ρ€ΠΈΡ‚ΠΎΠ²Ρ‹ΠΌ ΠΊΠ΅Ρ€Π½ΠΎΠΌ для формирования ΡˆΠΈΡ€ΠΎΠΊΠΎΠΏΠΎΠ»ΠΎΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ сигнала с управляСмым радиочастотным спСктром. РассмотрСна систСма Π΄Π²ΡƒΡ… ΠΏΠΎΡΠ»Π΅Π΄ΠΎΠ²Π°Ρ‚Π΅Π»ΡŒΠ½ΠΎ соСдинСнных Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΉ Ρ€Π°Π·Π½ΠΎΠ³ΠΎ Π΄ΠΈΠ°ΠΌΠ΅Ρ‚Ρ€Π° порядка 10ΒΉ ΠΌΠΌ, Π² ΠΊΠΎΡ‚ΠΎΡ€ΠΎΠΉ Π½Π° Ρ„Π΅Ρ€Ρ€ΠΎΠΌΠ°Π³Π½Π΅Ρ‚ΠΈΠΊ Π΄Π΅ΠΉΡΡ‚Π²ΡƒΡŽΡ‚ аксиальноС ΠΏΠΎΠ»Π΅ подмагничивания ΠΈ Π°Π·ΠΈΠΌΡƒΡ‚Π°Π»ΡŒΠ½ΠΎΠ΅ ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡ‚Π½ΠΎΠ΅ ΠΏΠΎΠ»Π΅ ΠΏΠ΅Ρ€Π²ΠΈΡ‡Π½ΠΎΠ³ΠΎ Π²ΠΈΠ΄Π΅ΠΎΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠ°. ΠŸΡ€ΠΎΠ΄Π΅ΠΌΠΎΠ½ΡΡ‚Ρ€ΠΎΠ²Π°Π½Π° Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½ΠΎΡΡ‚ΡŒ Ρ†Π΅Π»Π΅Π½Π°ΠΏΡ€Π°Π²Π»Π΅Π½Π½ΠΎΠ³ΠΎ измСнСния Ρ„ΠΎΡ€ΠΌΡ‹ ΠΈ частотного спСктра Π²Ρ‹Ρ…ΠΎΠ΄Π½ΠΎΠ³ΠΎ сигнала (Π΄ΠΈΠ°ΠΏΠ°Π·ΠΎΠ½Π° Π΅Π΄ΠΈΠ½ΠΈΡ† Π³ΠΈΠ³Π°Π³Π΅Ρ€Ρ†) Π² ΡˆΠΈΡ€ΠΎΠΊΠΈΡ… ΠΏΡ€Π΅Π΄Π΅Π»Π°Ρ…, Ξ”f/f = 0.25…0.55. Π’ частности, ΠΏΡ€ΠΈ ΠΌΠ°Π»ΠΎΠΉ Π΄Π»ΠΈΡ‚Π΅Π»ΡŒΠ½ΠΎΡΡ‚ΠΈ ΠΏΠ΅Ρ€Π²ΠΈΡ‡Π½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΈΠΌΠΏΡƒΠ»ΡŒΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ сигнала Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ΅Π½ Ρ‚Π°ΠΊ Π½Π°Π·Ρ‹Π²Π°Π΅ΠΌΡ‹ΠΉ Ρ€Π΅ΠΆΠΈΠΌ усилСния ΠΏΠΈΠΊΠΎΠ²ΠΎΠΉ мощности
    corecore