8 research outputs found
Anisotropic magnetoresistive properties of La_{1-x}Ca_{x}MnO_{3} (x \approx 1/3) film at temperatures far below the Curie temperature
A sharp distinction between magnetoresistance (MR) behavior for the magnetic
fields applied perpendicular (H_{perp}) and parallel (H_{par}) to the film
plane is found in colossal-magnetoresistance film La_{1-x}Ca_{x}MnO_{3} (x
\approx 3). At increasing of H_{perp} the MR is first negative (at H_{perp} < 4
kOe), then positive (4 kOe < H_{perp} < 12 kOe), and then negative again
(H_{perp} > 12 kOe). At increasing of H_{par} the MR is positive below H_{par}
\simeq 6 kOe and negative above it. In both cases the magnetic field was
perpendicular to the current. The anisotropic behavior of this kind occurs only
at low temperatures (T < 18 K) and is quite different from the results of
previous studies.Comment: 2 pages,2 EPS figures, LT22 Proceedings, to appear in Physica
Improving RF generation conditions in a ferrite-filled transmission line
The paper considers transformation of the short unipolar pulse of electric current in a coaxial transmission line
filled with a ferromagnetic into a shock wave, with later generation of quasi-monochromatic radio frequency
oscillations. The frequencies and amplitudes of the oscillations are determined by dispersive and non-linear
properties of the transmission line, governed by the geometry and size of the line proper, and layered structure and
intrinsic dispersion of the ferromagnetic material. The numerical experiments done for a variety of geometrical and
material parameters of the line have allowed suggesting technical solutions as to increase in the efficiency of the dcto-rf power conversion.Π ΠΎΠ·Π³Π»ΡΠ½ΡΡΠΎ ΡΡΠ°Π½ΡΡΠΎΡΠΌΠ°ΡΡΡ ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ ΡΠ½ΡΠΏΠΎΠ»ΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΡ ΡΡΡΡΠΌΡ Π² ΠΊΠΎΠ°ΠΊΡΠΈΠ°Π»ΡΠ½ΡΠΉ Π»ΡΠ½ΡΡ, ΡΠΎ Π·Π°ΠΏΠΎΠ²Π½Π΅Π½Π°
ΡΠ΅ΡΠΎΠΌΠ°Π³Π½Π΅ΡΠΈΠΊΠΎΠΌ, Π² Π΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΎΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΠ½Ρ ΡΠ΄Π°ΡΠ½Ρ Ρ
Π²ΠΈΠ»Ρ Π· ΠΏΠΎΠ΄Π°Π»ΡΡΠΎΡ Π³Π΅Π½Π΅ΡΠ°ΡΡΡΡ ΠΊΠ²Π°Π·ΡΠΌΠΎΠ½ΠΎΡ
ΡΠΎΠΌΠ°ΡΠΈΡΠ½ΠΈΡ
ΠΊΠΎΠ»ΠΈΠ²Π°Π½Ρ Ρ
ΡΠ°Π΄ΡΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΠΎΠΌΡ Π΄ΡΠ°ΠΏΠ°Π·ΠΎΠ½Ρ. Π§Π°ΡΡΠΎΡΠ° ΡΠ° Π°ΠΌΠΏΠ»ΡΡΡΠ΄Π° Π·Π±ΡΠ΄ΠΆΡΠ²Π°Π½ΠΈΡ
ΠΊΠΎΠ»ΠΈΠ²Π°Π½Ρ Π²ΠΈΠ·Π½Π°ΡΠ°ΡΡΡΡΡ Π΄ΠΈΡΠΏΠ΅ΡΡΡΠΉΠ½ΠΈΠΌΠΈ ΡΠ° Π½Π΅Π»ΡΠ½ΡΠΉΠ½ΠΈΠΌΠΈ Π²Π»Π°ΡΡΠΈΠ²ΠΎΡΡΡΠΌΠΈ Π»ΡΠ½ΡΡ ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π΄Π°ΡΡ, ΡΠΎ Π·Π°Π»Π΅ΠΆΠ°ΡΡ Π²ΡΠ΄ ΡΡ ΡΠΎΠ·ΠΌΡΡΡΠ² Ρ Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅ΡΡΡΡ, Π° ΡΠ°ΠΊΠΎΠΆ Π²Π»Π°ΡΠ½ΠΈΡ
Π΄ΠΈΡΠΏΠ΅ΡΡΡΠΉΠ½ΠΈΡ
Π²Π»Π°ΡΡΠΈΠ²ΠΎΡΡΠ΅ΠΉ ΡΠ΅ΡΠΈΡΠ° Ρ ΡΠ°ΡΡΠ²Π°ΡΠΎΡ ΡΡΡΡΠΊΡΡΡΠΈ Π·Π°ΠΏΠΎΠ²Π½Π΅Π½Π½Ρ Π»ΡΠ½ΡΡ. Π§ΠΈΡΠ»ΠΎΠ²Ρ Π΅ΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΠΈ, ΡΠΎ ΠΏΡΠΎΠ²Π΅Π΄Π΅Π½Ρ Π΄Π»Ρ ΡΡΠ·Π½ΠΈΡ
Π·Π½Π°ΡΠ΅Π½Ρ Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΠ½ΠΈΡ
ΡΠ° ΠΌΠ°ΡΠ΅ΡΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΈΡ
ΠΏΠ°ΡΠ°ΠΌΠ΅ΡΡΡΠ² ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠΈ, Π΄ΠΎΠ·Π²ΠΎΠ»ΡΡΡΡ ΠΏΡΠΎΠΏΠΎΠ½ΡΠ²Π°ΡΠΈ ΡΠ΅Ρ
Π½ΡΡΠ½Ρ ΡΡΡΠ΅Π½Π½Ρ ΡΠΎΠ΄ΠΎ
ΠΏΡΠ΄Π²ΠΈΡΠ΅Π½Π½Ρ Π΅ΡΠ΅ΠΊΡΠΈΠ²Π½ΠΎΡΡΡ ΠΏΠ΅ΡΠ΅ΡΠ²ΠΎΡΠ΅Π½Π½Ρ ΡΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΡΠ² Β«ΠΏΠΎΡΡΡΠΉΠ½ΠΎΠ³ΠΎΒ» ΡΡΡΡΠΌΡ Π² ΡΠ°Π΄ΡΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½Ρ ΠΊΠΎΠ»ΠΈΠ²Π°Π½Π½Ρ.Π Π°ΡΡΠΌΠ°ΡΡΠΈΠ²Π°Π΅ΡΡΡ ΡΡΠ°Π½ΡΡΠΎΡΠΌΠ°ΡΠΈΡ ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ ΡΠ½ΠΈΠΏΠΎΠ»ΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΎΠΊΠΎΠ²ΠΎΠ³ΠΎ ΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ° Π² ΠΊΠΎΠ°ΠΊΡΠΈΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠΉ Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ,
Π·Π°ΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½Π½ΠΎΠΉ ΡΠ΅ΡΡΠΎΠΌΠ°Π³Π½Π΅ΡΠΈΠΊΠΎΠΌ, Π² ΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΎΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠ½ΡΡ ΡΠ΄Π°ΡΠ½ΡΡ Π²ΠΎΠ»Π½Ρ Ρ ΠΏΠΎΡΠ»Π΅Π΄ΡΡΡΠ΅ΠΉ Π³Π΅Π½Π΅ΡΠ°ΡΠΈΠ΅ΠΉ
ΠΊΠ²Π°Π·ΠΈΠΌΠΎΠ½ΠΎΡ
ΡΠΎΠΌΠ°ΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΈΡ
ΠΎΡΡΠΈΠ»Π»ΡΡΠΈΠΉ ΡΠ°Π΄ΠΈΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ Π΄ΠΈΠ°ΠΏΠ°Π·ΠΎΠ½Π°. Π§Π°ΡΡΠΎΡΠ° ΠΈ Π°ΠΌΠΏΠ»ΠΈΡΡΠ΄Π° Π²ΠΎΠ·Π±ΡΠΆΠ΄Π°Π΅ΠΌΡΡ
ΠΎΡΡΠΈΠ»Π»ΡΡΠΈΠΉ ΠΎΠΏΡΠ΅Π΄Π΅Π»ΡΡΡΡΡ Π΄ΠΈΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΎΠ½Π½ΡΠΌΠΈ ΠΈ Π½Π΅Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½ΡΠΌΠΈ Ρ
Π°ΡΠ°ΠΊΡΠ΅ΡΠΈΡΡΠΈΠΊΠ°ΠΌΠΈ ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π΄Π°ΡΡΠ΅ΠΉ Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ, ΠΊΠΎΡΠΎΡΡΠ΅
Π·Π°Π²ΠΈΡΡΡ ΠΎΡ Π΅Π΅ ΡΠ°Π·ΠΌΠ΅ΡΠΎΠ² ΠΈ Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅ΡΡΠΈΠΈ, Π° ΡΠ°ΠΊΠΆΠ΅ ΡΠΎΠ±ΡΡΠ²Π΅Π½Π½ΡΡ
Π΄ΠΈΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΎΠ½Π½ΡΡ
ΡΠ²ΠΎΠΉΡΡΠ² ΡΠ΅ΡΡΠΈΡΠ° ΠΈ ΡΠ»ΠΎΠΈΡΡΠΎΠΉ
ΡΡΡΡΠΊΡΡΡΡ Π·Π°ΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½ΠΈΡ Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ. Π§ΠΈΡΠ»Π΅Π½Π½ΡΠ΅ ΡΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΡ, Π²ΡΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½Π½ΡΠ΅ Π΄Π»Ρ ΡΠ°Π·Π»ΠΈΡΠ½ΡΡ
Π·Π½Π°ΡΠ΅Π½ΠΈΠΉ
Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅ΡΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΈΡ
ΠΈ ΠΌΠ°ΡΠ΅ΡΠΈΠ°Π»ΡΠ½ΡΡ
ΠΏΠ°ΡΠ°ΠΌΠ΅ΡΡΠΎΠ² ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΡ, ΠΏΠΎΠ·Π²ΠΎΠ»ΡΡΡ ΠΏΡΠ΅Π΄Π»ΠΎΠΆΠΈΡΡ ΡΠ΅Ρ
Π½ΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΈΠ΅ ΡΠ΅ΡΠ΅Π½ΠΈΡ Π΄Π»Ρ
ΡΠ²Π΅Π»ΠΈΡΠ΅Π½ΠΈΡ ΡΡΡΠ΅ΠΊΡΠΈΠ²Π½ΠΎΡΡΠΈ ΠΏΡΠ΅ΠΎΠ±ΡΠ°Π·ΠΎΠ²Π°Π½ΠΈΡ ΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠΎΠ² Β«ΠΏΠΎΡΡΠΎΡΠ½Π½ΠΎΠ³ΠΎΒ» ΡΠΎΠΊΠ° Π² ΡΠ°Π΄ΠΈΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΡΠ΅ ΠΊΠΎΠ»Π΅Π±Π°Π½ΠΈΡ
Anisotropic magnetoresistive and magnetic properties of Laβ.β Srβ.β CoOββΞ΄ film
The magnetic and transport properties of a Laβ.β
Srβ.β
CoOββΞ΄ film grown on a LaAlOβ substrate by pulsed-laser deposition are studied. The properties are found to be influenced by the magnetic anisotropy and inhomogeneity. Magnetoresistance anisotropy is determined by the shape anisotropy of the magnetization and the strain-induced magnetic anisotropy due to the film-substrate lattice interaction. Indications of the temperature-driven spin reorientation transition from an out-of plane orderded state at low temperatures to an in-plane ordered state at high temperatures as a result of competition between the mentioned sources of magnetic anisotropy are found
Quasi-harmonic oscillations in a nonlinear transmission line, resulting from cherenkov synchronism
Experimental data and results of numerical modeling are presented, concerning excitation of microwave oscillations by a wave of pulsed βdcβ current (eventually, a shock wave) traveling through a radially non-uniform coaxial guiding structure. Similar experiments with βstandardβ structures that involve a nonlinear dielectric insert (ferrite) in the coax and another dielectric, characterized by a smaller dielectric constant, result in appearance of a short radiofrequency pulse, in the form of decaying sinusoidal voltage at the lineβs output. The decay is shown to be associated with a lack of velocity synchronism between the principal βquasi-TEMβ wave mode in the system and the slow Emode excited by the electromagnetic shock. Numerical experiments within 3-D models have demonstrated possibilities for obtaining radio pulses of various lengths, involving oscillations of a stable frequency and nearly constant amplitude β provided that Cherenkov-type synchronism were satisfied, owing to slowing down of the faster βquasiTEMβ mode. To cut its speed down two methods can be suggested, (i) using a dielectric material with a high value of the dielectric permittivity, and (ii) introducing a periodic slow-wave structure whose period would be smaller than the wavelength of the oscillations considered.ΠΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎ, Π° ΡΠ°ΠΊΠΎΠΆ ΡΠ»ΡΡ
ΠΎΠΌ ΡΠΈΡΠ΅Π»ΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΡΠ²Π°Π½Π½Ρ Π΄ΠΎΡΠ»ΡΠ΄ΠΆΠ΅Π½ΠΎ Π·Π±ΡΠ΄ΠΆΠ΅Π½Π½Ρ ΠΠΠ§-ΠΎΡΡΠΈΠ»ΡΡΡΠΉ Ρ
Π²ΠΈΠ»Π΅Ρ ΡΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΡΡΡΠΌΡ Π² ΡΠ°Π΄ΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎ-Π½Π΅ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡΡΠ΄Π½ΠΎΠΌΡ ΠΊΠΎΠ°ΠΊΡΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠΌΡ Ρ
Π²ΠΈΠ»Π΅Π²ΠΎΠ΄Ρ. Π£ ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠ°Ρ
Β«ΡΡΠ°Π½Π΄Π°ΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎΒ» ΡΡΠ·Π½ΠΎΠ²ΠΈΠ΄Ρ, ΡΠΎ ΠΌΡΡΡΡΡΡ Π½Π΅Π»ΡΠ½ΡΠΉΠ½ΠΈΠΉ Π΄ΡΠ΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΈΠΊ (ΡΠ΅ΡΠΈΡ) ΡΠ° Π΄ΡΠ΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΈΠΊ Π· ΠΌΠ°Π»ΠΈΠΌ Π·Π½Π°ΡΠ΅Π½Π½ΡΠΌ Π΄ΡΠ΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ½ΠΎΡ ΠΏΡΠΎΠ½ΠΈΠΊΠ½ΠΎΡΡΡ, Π½Π° Π²ΠΈΡ
ΠΎΠ΄Ρ ΡΠΎΡΠΌΡΡΡΡΡΡ ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΊΠΈΠΉ ΡΠ°Π΄ΡΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΠΈΠΉ ΡΠΌΠΏΡΠ»ΡΡ Ρ ΡΠΎΡΠΌΡ ΡΠΈΠ½ΡΡΠΎΡΠ΄ΠΈ, ΡΠΎ Π·Π°Π³Π°ΡΠ°Ρ. ΠΠΎΠΊΠ°Π·Π°Π½ΠΎ, ΡΠΎ ΡΠ°ΠΊΠ΅ Π·Π³Π°ΡΠ°Π½Π½Ρ ΠΏΠΎΠ²βΡΠ·Π°Π½Π΅ Π· Π²ΡΠ΄ΡΡΡΠ½ΡΡΡΡ ΡΠ²ΠΈΠ΄ΠΊΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΈΠ½Ρ
ΡΠΎΠ½ΡΠ·ΠΌΡ ΠΌΡΠΆ ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²Π½ΠΎΡ ΠΊΠ²Π°Π·Ρ-Π’ΠΠ ΡΠ° ΠΏΠΎΠ²ΡΠ»ΡΠ½ΠΎΡ Π-ΠΌΠΎΠ΄Π°ΠΌΠΈ, ΠΊΠΎΡΡΡ Π·Π±ΡΠ΄ΠΆΡΡΡΡΡΡ ΡΠ΄Π°ΡΠ½ΠΎΡ Ρ
Π²ΠΈΠ»Π΅Ρ. Π§ΠΈΡΠ΅Π»ΡΠ½Ρ Π΅ΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΠΈ Π² 3-D ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»Ρ Π½Π΅Π»ΡΠ½ΡΠΉΠ½ΠΎΡ Π»ΡΠ½ΡΡ ΠΏΡΠΎΠ΄Π΅ΠΌΠΎΠ½ΡΡΡΡΠ²Π°Π»ΠΈ ΠΌΠΎΠΆΠ»ΠΈΠ²ΡΡΡΡ ΠΎΡΡΠΈΠΌΠ°Π½Π½Ρ ΡΠ°Π΄ΡΠΎΡΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΡΠ² ΡΠ· ΡΡΠ°Π»ΠΈΠΌΠΈ Π·Π° Π°ΠΌΠΏΠ»ΡΡΡΠ΄ΠΎΡ ΡΠ° ΡΡΠ°Π±ΡΠ»ΡΠ½ΠΈΠΌΠΈ Π·Π° ΡΠ°ΡΡΠΎΡΠΎΡ ΠΊΠΎΠ»ΠΈΠ²Π°Π½Π½ΡΠΌΠΈ ΡΡΠ·Π½ΠΎΡ ΡΡΠΈΠ²Π°Π»ΠΎΡΡΡ β Π·Π° ΡΠΌΠΎΠ²ΠΈ Π²ΠΈΠΊΠΎΠ½Π°Π½Π½Ρ ΡΠ΅ΡΠ΅Π½ΠΊΠΎΠ²ΡΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΈΠ½Ρ
ΡΠΎΠ½ΡΠ·ΠΌΡ Π²Π½Π°ΡΠ»ΡΠ΄ΠΎΠΊ ΡΠΏΠΎΠ²ΡΠ»ΡΠ½Π΅Π½Π½Ρ Π±ΡΠ»ΡΡ ΡΠ²ΠΈΠ΄ΠΊΠΎΡ ΠΊΠ²Π°Π·Ρ-Π’ΠΠ-ΠΌΠΎΠ΄ΠΈ. Π ΠΎΠ·Π³Π»ΡΠ½ΡΡΠΎ Π΄Π²Π° ΠΌΠ΅ΡΠΎΠ΄ΠΈ ΡΠΏΠΎΠ²ΡΠ»ΡΠ½Π΅Π½Π½Ρ, Π° ΡΠ°ΠΌΠ΅ Π²ΠΈΠΊΠΎΡΠΈΡΡΠ°Π½Π½Ρ Π΄ΡΠ΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΈΠΊΠ° ΡΠ· Π²Π΅Π»ΠΈΠΊΠΈΠΌ Π·Π½Π°ΡΠ΅Π½Π½ΡΠΌ Π΄ΡΠ΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ½ΠΎΡ ΡΡΠ°Π»ΠΎΡ ΡΠ° Π²Π²Π΅Π΄Π΅Π½Π½Ρ Π² ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΡ ΠΏΠ΅ΡΡΠΎΠ΄ΠΈΡΠ½ΠΎΡ ΡΡΡΡΠΊΡΡΡΠΈ Π· ΠΌΠ΅Π½ΡΠΈΠΌ ΠΏΠ΅ΡΡΠΎΠ΄ΠΎΠΌ ΠΏΠΎΡΡΠ²Π½ΡΠ½ΠΎ ΡΠ· Π΄ΠΎΠ²ΠΆΠΈΠ½ΠΎΡ Ρ
Π²ΠΈΠ»Ρ ΠΎΡΡΠΈΠ»ΡΡΡΠΉ, ΡΠΎ Π·Π±ΡΠ΄ΠΆΡΡΡΡΡΡ.ΠΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎ ΠΈ ΠΌΠ΅ΡΠΎΠ΄ΠΎΠΌ ΡΠΈΡΠ»Π΅Π½Π½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΠΈΡΠΎΠ²Π°Π½ΠΈΡ ΠΈΡΡΠ»Π΅Π΄ΠΎΠ²Π°Π½ΠΎ Π²ΠΎΠ·Π±ΡΠΆΠ΄Π΅Π½ΠΈΠ΅ Π‘ΠΠ§-ΠΎΡΡΠΈΠ»Π»ΡΡΠΈΠΉ Π²ΠΎΠ»Π½ΠΎΠΉ ΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΎΠΊΠ° Π² ΡΠ°Π΄ΠΈΠ°Π»ΡΠ½ΠΎ-Π½Π΅ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡΠΎΠ΄Π½ΠΎΠΌ ΠΊΠΎΠ°ΠΊΡΠΈΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠΌ Π²ΠΎΠ»Π½ΠΎΠ²ΠΎΠ΄Π΅. Π ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠ°Ρ
Β«ΡΡΠ°Π½Π΄Π°ΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎΒ» Π²ΠΈΠ΄Π°, Π²ΠΊΠ»ΡΡΠ°ΡΡΠΈΡ
Π½Π΅Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½ΡΠΉ Π΄ΠΈΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΈΠΊ (ΡΠ΅ΡΡΠΈΡ) ΠΈ Π΄ΠΈΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΈΠΊ Ρ ΠΌΠ°Π»ΠΎΠΉ Π΄ΠΈΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΎΠΉ ΠΏΡΠΎΠ½ΠΈΡΠ°Π΅ΠΌΠΎΡΡΡΡ, Π½Π° Π²ΡΡ
ΠΎΠ΄Π΅ ΡΠΎΡΠΌΠΈΡΡΠ΅ΡΡΡ ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΊΠΈΠΉ ΡΠ°Π΄ΠΈΠΎΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡ, ΠΈΠΌΠ΅ΡΡΠΈΠΉ ΡΠΎΡΠΌΡ Π·Π°ΡΡΡ
Π°ΡΡΠ΅ΠΉ ΡΠΈΠ½ΡΡΠΎΠΈΠ΄Ρ. ΠΠΎΠΊΠ°Π·Π°Π½ΠΎ, ΡΡΠΎ Π·Π°ΡΡΡ
Π°Π½ΠΈΠ΅ ΠΎΠ±ΡΡΠ»ΠΎΠ²Π»Π΅Π½ΠΎ ΠΎΡΡΡΡΡΡΠ²ΠΈΠ΅ΠΌ ΡΠΊΠΎΡΠΎΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΈΠ½Ρ
ΡΠΎΠ½ΠΈΠ·ΠΌΠ° ΠΌΠ΅ΠΆΠ΄Ρ ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²Π½ΠΎΠΉ ΠΊΠ²Π°Π·ΠΈ-Π’ΠΠ ΠΈ ΠΌΠ΅Π΄Π»Π΅Π½Π½ΠΎΠΉ Π-ΠΌΠΎΠ΄ΠΎΠΉ, ΠΊΠΎΡΠΎΡΡΠ΅ Π²ΠΎΠ·Π±ΡΠΆΠ΄Π°ΡΡΡΡ ΡΠ΄Π°ΡΠ½ΠΎΠΉ Π²ΠΎΠ»Π½ΠΎΠΉ. Π§ΠΈΡΠ»Π΅Π½Π½ΡΠ΅ ΡΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΡ Π² 3-D ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΠΈ Π½Π΅Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½ΠΎΠΉ Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ ΠΏΡΠΎΠ΄Π΅ΠΌΠΎΠ½ΡΡΡΠΈΡΠΎΠ²Π°Π»ΠΈ Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½ΠΎΡΡΡ ΠΏΠΎΠ»ΡΡΠ΅Π½ΠΈΡ ΡΠ°Π΄ΠΈΠΎΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠΎΠ² Ρ ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡΠΎΠ΄Π½ΡΠΌΠΈ ΠΏΠΎ Π°ΠΌΠΏΠ»ΠΈΡΡΠ΄Π΅ ΠΈ ΡΡΠ°Π±ΠΈΠ»ΡΠ½ΡΠΌΠΈ ΠΏΠΎ ΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ΅ ΠΊΠΎΠ»Π΅Π±Π°Π½ΠΈΡΠΌΠΈ ΡΠ°Π·Π»ΠΈΡΠ½ΠΎΠΉ Π΄Π»ΠΈΡΠ΅Π»ΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ ΠΏΡΠΈ ΡΡΠ»ΠΎΠ²ΠΈΠΈ Π²ΡΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½ΠΈΡ ΡΠ΅ΡΠ΅Π½ΠΊΠΎΠ²ΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΈΠ½Ρ
ΡΠΎΠ½ΠΈΠ·ΠΌΠ° Π·Π° ΡΡΠ΅Ρ Π·Π°ΠΌΠ΅Π΄Π»Π΅Π½ΠΈΡ Π±ΡΡΡΡΠΎΠΉ ΠΊΠ²Π°Π·ΠΈ-Π’ΠΠ-Π²ΠΎΠ»Π½Ρ. Π Π°ΡΡΠΌΠΎΡΡΠ΅Π½Ρ Π΄Π²Π° ΠΌΠ΅ΡΠΎΠ΄Π° Π·Π°ΠΌΠ΅Π΄Π»Π΅Π½ΠΈΡ: ΠΈΡΠΏΠΎΠ»ΡΠ·ΠΎΠ²Π°Π½ΠΈΠ΅ Π΄ΠΈΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΈΠΊΠ° Ρ Π±ΠΎΠ»ΡΡΠΎΠΉ Π΄ΠΈΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΎΠΉ ΠΏΡΠΎΠ½ΠΈΡΠ°Π΅ΠΌΠΎΡΡΡΡ ΠΈ Π²Π²Π΅Π΄Π΅Π½ΠΈΠ΅ Π² ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΡ ΠΏΠ΅ΡΠΈΠΎΠ΄ΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΎΠΉ ΡΡΡΡΠΊΡΡΡΡ Ρ ΠΏΠ΅ΡΠΈΠΎΠ΄ΠΎΠΌ, ΠΌΠ΅Π½ΡΡΠΈΠΌ Π΄Π»ΠΈΠ½Ρ Π²ΠΎΠ»Π½Ρ Π²ΠΎΠ·Π±ΡΠΆΠ΄Π°Π΅ΠΌΡΡ
ΠΎΡΡΠΈΠ»Π»ΡΡΠΈΠΉ
Magnetoresistance and magnetic anisotropy in LaSrCoO film
The magnetic and transport properties of LaSrCoO
film grown on a LaAlO substrate by pulsed-laser deposition are studied. The
properties are found to be influenced by a combined influence of the magnetic
anisotropy and inhomogeneity. Magnetoresistance anisotropy is determined by the
shape anisotropy and the strain-induced magnetic anisotropy due to the
film-substrate lattice interaction. Indications of the temperature-driven spin
reorientation transition from an out-of plane orderded state at low
temperatures to an in-plane ordered state at high temperatures as a result of
competition between the mentioned anisotropy sources are found.Comment: 3 pages, 4 figures, reported at Moscow Int. Symp. on Magnetism (MISM
2002), June 200
Quasi-harmonic RF oscillations in a gyrotropic nonlinear transmission line
The paper considers formation of quasi-monochromatic radio frequency oscillations under the influence of a
short carrier-free pulse of electric current, in the transmission line of doubly connected cross-section partially filled
with a magnetized ferrite. The frequencies and amplitudes of the oscillations are determined by dispersive and nonlinear properties of the structure which are, in their turn, governed by the geometry and size of the line proper, and
the spatial structure of the ferromagnetic material with its intrinsic dispersion. The dependences shown by the
oscillation parameters in physical experiments are reproduced and analyzed via numerical simulation within models
which account separately for different physical properties of the material and the structure.Π ΠΎΠ·Π³Π»ΡΠ½ΡΡΠΎ ΡΠΎΡΠΌΡΠ²Π°Π½Π½Ρ ΡΠ°Π΄ΡΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΠΈΡ
ΠΊΠ²Π°Π·ΡΠΌΠΎΠ½ΠΎΡ
ΡΠΎΠΌΠ°ΡΠΈΡΠ½ΠΈΡ
ΠΎΡΡΠΈΠ»ΡΡΡΠΉ ΠΏΡΠ΄ Π²ΠΏΠ»ΠΈΠ²ΠΎΠΌ ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ
Π΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΡ Π±Π΅Π· Π½Π΅ΡΡΡΠΎΡ ΡΠ°ΡΡΠΎΡΠΈ Π² ΡΠΎΠΏΠΎΠ»ΠΎΠ³ΡΡΠ½ΠΎ Π΄Π²ΠΎΠ·Π²βΡΠ·Π½ΠΈΡ
Π»ΡΠ½ΡΡΡ
ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π΄Π°ΡΡ, ΡΠΎ Π·Π°ΠΏΠΎΠ²Π½Π΅Π½Ρ
Π½Π°ΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΠ΅Π½ΠΈΠΌ ΡΠ΅ΡΠΈΡΠΎΠΌ. Π§Π°ΡΡΠΎΡΠ° ΠΉ Π°ΠΌΠΏΠ»ΡΡΡΠ΄Π° ΠΎΡΡΠΈΠ»ΡΡΡΠΉ, ΡΠΎ Π·Π±ΡΠ΄ΠΆΡΡΡΡΡΡ, Π²ΠΈΠ·Π½Π°ΡΠ΅Π½Ρ Π΄ΠΈΡΠΏΠ΅ΡΡΡΠΉΠ½ΠΈΠΌΠΈ ΡΠ°
Π½Π΅Π»ΡΠ½ΡΠΉΠ½ΠΈΠΌΠΈ Ρ
Π°ΡΠ°ΠΊΡΠ΅ΡΠΈΡΡΠΈΠΊΠ°ΠΌΠΈ Π»ΡΠ½ΡΡ, ΡΠΎ Π·Π°Π»Π΅ΠΆΠ°ΡΡ Π²ΡΠ΄ ΡΡ ΡΠΎΠ·ΠΌΡΡΡΠ² ΡΠ° Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅ΡΡΡΡ, Π° ΡΠ°ΠΊΠΎΠΆ Π²Π»Π°ΡΠ½ΠΈΡ
Π΄ΠΈΡΠΏΠ΅ΡΡΡΠΉΠ½ΠΈΡ
Π²Π»Π°ΡΡΠΈΠ²ΠΎΡΡΠ΅ΠΉ ΡΠ΅ΡΠΈΡΡ ΡΠ° ΡΠ°ΡΡΠ²Π°ΡΠΎΡ ΡΡΡΡΠΊΡΡΡΠΈ Π·Π°ΠΏΠΎΠ²Π½Π΅Π½Π½Ρ Π»ΡΠ½ΡΡ. ΠΠ°Π»Π΅ΠΆΠ½ΠΎΡΡΡ ΠΏΠ°ΡΠ°ΠΌΠ΅ΡΡΡΠ²
ΠΎΡΡΠΈΠ»ΡΡΡΠΉ Π²ΡΠ΄ Ρ
Π°ΡΠ°ΠΊΡΠ΅ΡΠΈΡΡΠΈΠΊ ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠΈ, ΡΠΎ Π±ΡΠ»ΠΈ Π²ΡΡΠ°Π½ΠΎΠ²Π»Π΅Π½Ρ Π² Π½ΠΈΠ·ΡΡ Π΅ΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΡΠ², Π²ΡΠ΄ΡΠ²ΠΎΡΠ΅Π½ΠΎ Π² ΡΠΈΡΠ»ΠΎΠ²ΠΈΡ
ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΡΡ
, ΠΊΠΎΡΡΡ Π²ΡΠ°Ρ
ΠΎΠ²ΡΡΡΡ Π²ΠΊΠ°Π·Π°Π½Ρ Ρ
Π°ΡΠ°ΠΊΡΠ΅ΡΠΈΡΡΠΈΠΊΠΈ ΠΎΠΊΡΠ΅ΠΌΠΎ.Π Π°ΡΡΠΌΠ°ΡΡΠΈΠ²Π°Π΅ΡΡΡ ΡΠΎΡΠΌΠΈΡΠΎΠ²Π°Π½ΠΈΠ΅ ΡΠ°Π΄ΠΈΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΡΡ
ΠΊΠ²Π°Π·ΠΈΠΌΠΎΠ½ΠΎΡ
ΡΠΎΠΌΠ°ΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΈΡ
ΠΎΡΡΠΈΠ»Π»ΡΡΠΈΠΉ Π²
ΡΠΎΠΏΠΎΠ»ΠΎΠ³ΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΈ Π΄Π²ΡΡΠ²ΡΠ·Π½ΡΡ
ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π΄Π°ΡΡΠΈΡ
Π»ΠΈΠ½ΠΈΡΡ
, Π·Π°ΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½Π½ΡΡ
Π½Π°ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠ΅Π½Π½ΡΠΌ ΡΠ΅ΡΡΠΈΡΠΎΠΌ, ΠΏΠΎΠ΄ Π²ΠΎΠ·Π΄Π΅ΠΉΡΡΠ²ΠΈΠ΅ΠΌ ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ ΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ ΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ° Π±Π΅Π· Π½Π΅ΡΡΡΠ΅ΠΉ ΡΠ°ΡΡΠΎΡΡ. Π§Π°ΡΡΠΎΡΠ° ΠΈ Π°ΠΌΠΏΠ»ΠΈΡΡΠ΄Π° Π²ΠΎΠ·Π±ΡΠΆΠ΄Π°Π΅ΠΌΡΡ
ΠΎΡΡΠΈΠ»Π»ΡΡΠΈΠΉ ΠΎΠΏΡΠ΅Π΄Π΅Π»ΡΡΡΡΡ Π΄ΠΈΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΎΠ½Π½ΡΠΌΠΈ ΠΈ Π½Π΅Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½ΡΠΌΠΈ Ρ
Π°ΡΠ°ΠΊΡΠ΅ΡΠΈΡΡΠΈΠΊΠ°ΠΌΠΈ Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ, ΠΊΠΎΡΠΎΡΡΠ΅ Π·Π°Π²ΠΈΡΡΡ
ΠΎΡ ΡΠ°Π·ΠΌΠ΅ΡΠΎΠ² ΠΈ Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅ΡΡΠΈΠΈ ΡΠ°ΠΌΠΎΠΉ Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ, Π° ΡΠ°ΠΊΠΆΠ΅ ΡΠΎΠ±ΡΡΠ²Π΅Π½Π½ΡΡ
Π΄ΠΈΡΠΏΠ΅ΡΡΠΈΠΎΠ½Π½ΡΡ
ΡΠ²ΠΎΠΉΡΡΠ² ΡΠ΅ΡΡΠΈΡΠ° ΠΈ ΡΠ»ΠΎΠΈΡΡΠΎΠΉ
ΡΡΡΡΠΊΡΡΡΡ Π·Π°ΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½ΠΈΡ. ΠΠ°Π²ΠΈΡΠΈΠΌΠΎΡΡΠΈ ΠΏΠ°ΡΠ°ΠΌΠ΅ΡΡΠΎΠ² ΠΎΡΡΠΈΠ»Π»ΡΡΠΈΠΉ ΠΎΡ Ρ
Π°ΡΠ°ΠΊΡΠ΅ΡΠΈΡΡΠΈΠΊ ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΡ, ΡΡΡΠ°Π½ΠΎΠ²Π»Π΅Π½Π½ΡΠ΅ Π²
ΡΡΠ΄Π΅ ΡΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΠΎΠ², Π²ΠΎΡΠΏΡΠΎΠΈΠ·Π²Π΅Π΄Π΅Π½Ρ Π² ΡΠΈΡΠ»Π΅Π½Π½ΡΡ
ΠΌΠΎΠ΄Π΅Π»ΡΡ
, ΠΊΠΎΡΠΎΡΡΠ΅ ΡΠ°Π·Π΄Π΅Π»ΡΠ½ΠΎ ΡΡΠΈΡΡΠ²Π°ΡΡ ΡΠΊΠ°Π·Π°Π½Π½ΡΠ΅
Ρ
Π°ΡΠ°ΠΊΡΠ΅ΡΠΈΡΡΠΈΠΊΠΈ
Video pulse conversion into a radio frequency pulsed waveform of complex composition
The paper is a feasibility study for a nonlinear wave guiding structure, based on a coaxial line with a magnetized ferrite core inside, to form broadband pulsed signals with a controllable radio-frequency spectrum. A set of two serially connected coaxial guides of different diameters of order 10ΒΉ mm is analyzed, where the ferromagnetic is subjected to an axial magnetizing field and the azimuthal field belonging to the initially incident video pulse. Possibilities have been demonstrated for a targeted alteration, over a broad band like Ξf/f = 0.25β¦0.55, of the waveform and gigahertz-range frequency spectrum of the output signal. In case of employing a feeding high-voltage signal of relatively short duration it may become possible to implement the Peak Power Amplification operating mode.ΠΠΎΡΠ»ΡΠ΄ΠΆΡΡΡΡΡΡ ΠΌΠΎΠΆΠ»ΠΈΠ²ΡΡΡΡ Π²ΠΈΠΊΠΎΡΠΈΡΡΠ°Π½Π½Ρ Π½Π΅Π»ΡΠ½ΡΠΉΠ½ΠΎΡ Ρ
Π²ΠΈΠ»Π΅Π²ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡ ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠΈ Π½Π° ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²Ρ ΠΊΠΎΠ°ΠΊΡΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΡ Π»ΡΠ½ΡΡ Π· Π½Π°ΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΠ΅Π½ΠΈΠΌ ΡΠ΅ΡΠΈΡΠΎΠ²ΠΈΠΌ ΠΊΠ΅ΡΠ½ΠΎΠΌ Π΄Π»Ρ ΡΠΎΡΠΌΡΠ²Π°Π½Π½Ρ ΡΠΈΡΠΎΠΊΠΎΡΠΌΡΠ³ΠΎΠ²ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΈΠ³Π½Π°Π»Ρ Π· ΠΊΠ΅ΡΠΎΠ²Π°Π½ΠΈΠΌ ΡΠ°Π΄ΡΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΠΈΠΌ ΡΠΏΠ΅ΠΊΡΡΠΎΠΌ. Π ΠΎΠ·Π³Π»ΡΠ½ΡΡΠΎ ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΡ Π΄Π²ΠΎΡ
ΠΏΠΎΡΠ»ΡΠ΄ΠΎΠ²Π½ΠΎ Π·βΡΠ΄Π½Π°Π½ΠΈΡ
Π»ΡΠ½ΡΠΉ Π· ΡΡΠ·Π½ΠΈΠΌΠΈ Π΄ΡΠ°ΠΌΠ΅ΡΡΠ°ΠΌΠΈ ΠΏΠΎΡΡΠ΄ΠΊΡ 10ΒΉ ΠΌΠΌ, Ρ ΠΊΠΎΡΡΠΎΠΉ Π½Π° ΡΠ΅ΡΠΎΠΌΠ°Π³Π½Π΅ΡΠΈΠΊ Π΄ΡΡΡΡ Π°ΠΊΡΡΠ°Π»ΡΠ½Π΅ ΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΠ½Π΅ ΠΏΠΎΠ»Π΅ ΠΏΡΠ΄ΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΡΠ²Π°Π½Π½Ρ ΡΠ° Π°Π·ΠΈΠΌΡΡΠ°Π»ΡΠ½Π΅ ΠΏΠΎΠ»Π΅ ΠΏΠ΅ΡΠ²ΠΈΠ½Π½ΠΎΠ³ΠΎ Π²ΡΠ΄Π΅ΠΎΡΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΡ. ΠΡΠΎΠ΄Π΅ΠΌΠΎΠ½ΡΡΡΠΎΠ²Π°Π½ΠΎ ΠΌΠΎΠΆΠ»ΠΈΠ²ΡΡΡΡ ΡΡΠ»Π΅ΡΠΏΡΡΠΌΠΎΠ²Π°Π½ΠΎΡ Π·ΠΌΡΠ½ΠΈ ΡΠΎΡΠΌΠΈ ΡΠ° ΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΏΠ΅ΠΊΡΡΡ Π²ΠΈΡ
ΡΠ΄Π½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΈΠ³Π½Π°Π»Ρ (Π΄ΡΠ°ΠΏΠ°Π·ΠΎΠ½Ρ ΠΎΠ΄ΠΈΠ½ΠΈΡΡ Π³ΡΠ³Π°Π³Π΅ΡΡ) Ρ ΡΠΈΡΠΎΠΊΠΈΡ
ΠΌΠ΅ΠΆΠ°Ρ
, Ξf/f = 0.25β¦0.55. ΠΠΎΠΊΡΠ΅ΠΌΠ°, Π·Π° ΠΌΠ°Π»ΠΎΡ ΡΡΠΈΠ²Π°Π»ΠΎΡΡΡ ΠΏΠ΅ΡΠ²ΠΈΠ½Π½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΈΠ³Π½Π°Π»Ρ ΠΌΠΎΠΆΠ»ΠΈΠ²ΠΈΠΌ Ρ ΡΠ°ΠΊ Π·Π²Π°Π½ΠΈΠΉ ΡΠ΅ΠΆΠΈΠΌ ΠΏΡΠ΄ΡΠΈΠ»ΡΠ²Π°ΡΠ° ΠΏΡΠΊΠΎΠ²ΠΎΡ ΠΏΠΎΡΡΠΆΠ½ΠΎΡΡΡ.ΠΡΡΠ»Π΅Π΄ΡΠ΅ΡΡΡ Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½ΠΎΡΡΡ ΠΏΡΠΈΠΌΠ΅Π½Π΅Π½ΠΈΡ Π½Π΅Π»ΠΈΠ½Π΅ΠΉΠ½ΠΎΠΉ Π²ΠΎΠ»Π½ΠΎΠ²Π΅Π΄ΡΡΠ΅ΠΉ ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΡ Π½Π° ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²Π΅ ΠΊΠΎΠ°ΠΊΡΠΈΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠΉ Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΈ Ρ Π½Π°ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠ΅Π½Π½ΡΠΌ ΡΠ΅ΡΡΠΈΡΠΎΠ²ΡΠΌ ΠΊΠ΅ΡΠ½ΠΎΠΌ Π΄Π»Ρ ΡΠΎΡΠΌΠΈΡΠΎΠ²Π°Π½ΠΈΡ ΡΠΈΡΠΎΠΊΠΎΠΏΠΎΠ»ΠΎΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΈΠ³Π½Π°Π»Π° Ρ ΡΠΏΡΠ°Π²Π»ΡΠ΅ΠΌΡΠΌ ΡΠ°Π΄ΠΈΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΡΠΌ ΡΠΏΠ΅ΠΊΡΡΠΎΠΌ. Π Π°ΡΡΠΌΠΎΡΡΠ΅Π½Π° ΡΠΈΡΡΠ΅ΠΌΠ° Π΄Π²ΡΡ
ΠΏΠΎΡΠ»Π΅Π΄ΠΎΠ²Π°ΡΠ΅Π»ΡΠ½ΠΎ ΡΠΎΠ΅Π΄ΠΈΠ½Π΅Π½Π½ΡΡ
Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΉ ΡΠ°Π·Π½ΠΎΠ³ΠΎ Π΄ΠΈΠ°ΠΌΠ΅ΡΡΠ° ΠΏΠΎΡΡΠ΄ΠΊΠ° 10ΒΉ ΠΌΠΌ, Π² ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΎΠΉ Π½Π° ΡΠ΅ΡΡΠΎΠΌΠ°Π³Π½Π΅ΡΠΈΠΊ Π΄Π΅ΠΉΡΡΠ²ΡΡΡ Π°ΠΊΡΠΈΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠ΅ ΠΏΠΎΠ»Π΅ ΠΏΠΎΠ΄ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠΈΠ²Π°Π½ΠΈΡ ΠΈ Π°Π·ΠΈΠΌΡΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠ΅ ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠ½ΠΎΠ΅ ΠΏΠΎΠ»Π΅ ΠΏΠ΅ΡΠ²ΠΈΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ Π²ΠΈΠ΄Π΅ΠΎΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ°. ΠΡΠΎΠ΄Π΅ΠΌΠΎΠ½ΡΡΡΠΎΠ²Π°Π½Π° Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½ΠΎΡΡΡ ΡΠ΅Π»Π΅Π½Π°ΠΏΡΠ°Π²Π»Π΅Π½Π½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΈΠ·ΠΌΠ΅Π½Π΅Π½ΠΈΡ ΡΠΎΡΠΌΡ ΠΈ ΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΏΠ΅ΠΊΡΡΠ° Π²ΡΡ
ΠΎΠ΄Π½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΈΠ³Π½Π°Π»Π° (Π΄ΠΈΠ°ΠΏΠ°Π·ΠΎΠ½Π° Π΅Π΄ΠΈΠ½ΠΈΡ Π³ΠΈΠ³Π°Π³Π΅ΡΡ) Π² ΡΠΈΡΠΎΠΊΠΈΡ
ΠΏΡΠ΅Π΄Π΅Π»Π°Ρ
, Ξf/f = 0.25β¦0.55. Π ΡΠ°ΡΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ, ΠΏΡΠΈ ΠΌΠ°Π»ΠΎΠΉ Π΄Π»ΠΈΡΠ΅Π»ΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ ΠΏΠ΅ΡΠ²ΠΈΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΈΠΌΠΏΡΠ»ΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΈΠ³Π½Π°Π»Π° Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ΅Π½ ΡΠ°ΠΊ Π½Π°Π·ΡΠ²Π°Π΅ΠΌΡΠΉ ΡΠ΅ΠΆΠΈΠΌ ΡΡΠΈΠ»Π΅Π½ΠΈΡ ΠΏΠΈΠΊΠΎΠ²ΠΎΠΉ ΠΌΠΎΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ