20 research outputs found
Distribution functions of secondary runaway electrons
The review of different shapes of runaway electron secondary generation distribution functions are presented. Conditions which lead to different shapes of these functions are considered
Momentum-space analysis of suprathermal electrons Generation under conditions of gas puffing during Runaway tokamak discharges
Using the 2D test particle description, that includes acceleration in the toroidal electric field and collisions with
the plasma particles, the generation of suprathermal electrons is analyzed under conditions of working gas puffing
close to the Doublet III-D (DIII-D, General Atomics, USA) quiescent runaway shot #152895 parameters. As the
result of close collisions, the formation of trapped suprathermal electron population in a nonuniform tokamak
magnetic field has been shown.ΠΡΠΎΠ²Π΅Π΄Π΅Π½ΠΎ Π°Π½Π°Π»ΡΠ· Π³Π΅Π½Π΅ΡΠ°ΡΡΡ Π½Π°Π΄ΡΠ΅ΠΏΠ»ΠΎΠ²ΠΈΡ
Π΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΎΠ½ΡΠ² Ρ ΡΠΎΠΊΠ°ΠΌΠ°ΡΡ DIII-D Π΄Π»Ρ ΠΏΠ°ΡΠ°ΠΌΠ΅ΡΡΡΠ², Π±Π»ΠΈΠ·ΡΠΊΠΈΡ
Π΄ΠΎ
ΠΊΠ²Π°Π·ΡΡΡΠ°ΡΡΠΎΠ½Π°ΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠΎΠ·ΡΡΠ΄Ρ Π· Π΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΎΠ½Π°ΠΌΠΈ-Π²ΡΡΠΊΠ°ΡΠ°ΠΌΠΈ #152895, Π·Π° ΡΠΌΠΎΠ² Π½Π°ΠΏΡΡΠΊΡ ΡΠΎΠ±ΠΎΡΠΎΠ³ΠΎ Π³Π°Π·Ρ. ΠΡΠ»ΠΈ
Π²ΠΈΠΊΠΎΡΠΈΡΡΠ°Π½Ρ ΡΡΠ²Π½ΡΠ½Π½Ρ ΡΡΡ
Ρ ΠΏΡΠΎΠ±Π½ΠΎΡ ΡΠ°ΡΡΠΈΠ½ΠΊΠΈ Π½Π° Π΄Π²ΠΎΠΌΡΡΠ½ΡΠΉ ΡΠ°Π·ΠΎΠ²ΡΠΉ ΠΏΠ»ΠΎΡΠΈΠ½Ρ Π· ΡΡΠ°Ρ
ΡΠ²Π°Π½Π½ΡΠΌ ΠΏΡΠΈΡΠΊΠΎΡΠ΅Π½Π½Ρ
ΡΠΎΡΠΎΡΠ΄Π°Π»ΡΠ½ΠΈΠΌ Π΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ½ΠΈΠΌ ΠΏΠΎΠ»Π΅ΠΌ ΡΠ° Π·ΡΡΠΊΠ½Π΅Π½Ρ ΡΠ· ΡΠ°ΡΡΠΈΠ½ΠΊΠ°ΠΌΠΈ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΠΈ. ΠΠΎΠΊΠ°Π·Π°Π½ΠΎ, ΡΠΎ Π² ΡΠ΅Π·ΡΠ»ΡΡΠ°ΡΡ Π±Π»ΠΈΠ·ΡΠΊΠΈΡ
ΠΊΡΠ»ΠΎΠ½ΡΠ²ΡΡΠΊΠΈΡ
Π·ΡΡΠΊΠ½Π΅Π½Ρ ΡΡΠ²ΠΎΡΡΡΡΡΡΡ ΠΏΠΎΠΏΡΠ»ΡΡΡΡ Π½Π°Π΄ΡΠ΅ΠΏΠ»ΠΎΠ²ΠΈΡ
Π΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΎΠ½ΡΠ², Π·Π°Ρ
ΠΎΠΏΠ»Π΅Π½ΠΈΡ
Π½Π΅ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡΡΠ΄Π½ΠΈΠΌ ΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΠ½ΠΈΠΌ
ΠΏΠΎΠ»Π΅ΠΌ ΡΠΎΠΊΠ°ΠΌΠ°ΠΊΠ°.ΠΡΠΎΠ²Π΅Π΄Π΅Π½ Π°Π½Π°Π»ΠΈΠ· Π³Π΅Π½Π΅ΡΠ°ΡΠΈΠΈ Π½Π°Π΄ΡΠ΅ΠΏΠ»ΠΎΠ²ΡΡ
ΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΎΠ½ΠΎΠ² Π² ΡΠΎΠΊΠ°ΠΌΠ°ΠΊΠ΅ DIII-D ΠΏΡΠΈ ΠΏΠ°ΡΠ°ΠΌΠ΅ΡΡΠ°Ρ
, Π±Π»ΠΈΠ·ΠΊΠΈΡ
ΠΊ
ΠΊΠ²Π°Π·ΠΈΡΡΠ°ΡΠΈΠΎΠ½Π°ΡΠ½ΠΎΠΌΡ ΡΠ°Π·ΡΡΠ΄Ρ Ρ ΡΠ±Π΅Π³Π°ΡΡΠΈΠΌΠΈ ΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΎΠ½Π°ΠΌΠΈ #152895, Π² ΡΡΠ»ΠΎΠ²ΠΈΡΡ
Π½Π°ΠΏΡΡΠΊΠ° ΡΠ°Π±ΠΎΡΠ΅Π³ΠΎ Π³Π°Π·Π°.
ΠΡΠΏΠΎΠ»ΡΠ·ΠΎΠ²Π°Π½Ρ ΡΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΡ Π΄Π²ΠΈΠΆΠ΅Π½ΠΈΡ ΠΏΡΠΎΠ±Π½ΠΎΠΉ ΡΠ°ΡΡΠΈΡΡ Π½Π° Π΄Π²ΡΠΌΠ΅ΡΠ½ΠΎΠΉ ΡΠ°Π·ΠΎΠ²ΠΎΠΉ ΠΏΠ»ΠΎΡΠΊΠΎΡΡΠΈ Ρ ΡΡΠ΅ΡΠΎΠΌ ΡΡΠΊΠΎΡΠ΅Π½ΠΈΡ
Π΅Π΅ ΡΠΎΡΠΎΠΈΠ΄Π°Π»ΡΠ½ΡΠΌ ΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΈΠΌ ΠΏΠΎΠ»Π΅ΠΌ ΠΈ ΡΡΠΎΠ»ΠΊΠ½ΠΎΠ²Π΅Π½ΠΈΠΉ Ρ ΡΠ°ΡΡΠΈΡΠ°ΠΌΠΈ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΡ. ΠΠΎΠΊΠ°Π·Π°Π½ΠΎ, ΡΡΠΎ Π² ΡΠ΅Π·ΡΠ»ΡΡΠ°ΡΠ΅
Π±Π»ΠΈΠ·ΠΊΠΈΡ
ΠΊΡΠ»ΠΎΠ½ΠΎΠ²ΡΠΊΠΈΡ
ΡΡΠΎΠ»ΠΊΠ½ΠΎΠ²Π΅Π½ΠΈΠΉ ΠΎΠ±ΡΠ°Π·ΡΠ΅ΡΡΡ ΠΏΠΎΠΏΡΠ»ΡΡΠΈΡ Π½Π°Π΄ΡΠ΅ΠΏΠ»ΠΎΠ²ΡΡ
ΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΎΠ½ΠΎΠ², Π·Π°Ρ
Π²Π°ΡΠ΅Π½Π½ΡΡ
Π½Π΅ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡΠΎΠ΄Π½ΡΠΌ ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠ½ΡΠΌ ΠΏΠΎΠ»Π΅ΠΌ ΡΠΎΠΊΠ°ΠΌΠ°ΠΊΠ°
Influence of an external low frequency helical perturbation on ballooning modes
Equations for investigation of the influence of external helical magnetic perturbations on the ballooning modes are derived in one-fluid MHD with the plasma response and rotation being taken into account.Π£ ΡΠ°ΠΌΠΊΠ°Ρ
ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡΡΠ΄ΠΈΠ½Π½ΠΎΡ ΠΠΠ ΠΎΡΡΠΈΠΌΠ°Π½Ρ ΡΡΠ²Π½ΡΠ½Π½Ρ Π΄Π»Ρ Π²ΠΈΠ²ΡΠ΅Π½Π½Ρ Π²ΠΏΠ»ΠΈΠ²Ρ Π·ΠΎΠ²Π½ΡΡΠ½ΡΠΎΠ³ΠΎ Π½ΠΈΠ·ΡΠΊΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ Π³Π²ΠΈΠ½ΡΠΎΠ²ΠΎΠ³ΠΎ Π·Π±ΡΡΠ΅Π½Π½Ρ Π½Π° Π±Π°Π»ΠΎΠ½Π½Ρ ΠΌΠΎΠ΄ΠΈ Π· ΡΡΠ°Ρ
ΡΠ²Π°Π½Π½ΡΠΌ Π²ΡΠ΄Π³ΡΠΊΡ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΠΈ ΡΠ° ΡΡ ΠΎΠ±Π΅ΡΡΠ°Π½Π½Ρ.Π ΡΠ°ΠΌΠΊΠ°Ρ
ΠΎΠ΄Π½ΠΎΠΆΠΈΠ΄ΠΊΠΎΡΡΠ½ΠΎΠΉ ΠΠΠ ΠΏΠΎΠ»ΡΡΠ΅Π½Ρ ΡΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΡ Π΄Π»Ρ ΠΈΠ·ΡΡΠ΅Π½ΠΈΡ Π²Π»ΠΈΡΠ½ΠΈΡ Π²Π½Π΅ΡΠ½Π΅Π³ΠΎ Π½ΠΈΠ·ΠΊΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ Π²ΠΈΠ½ΡΠΎΠ²ΠΎΠ³ΠΎ Π²ΠΎΠ·ΠΌΡΡΠ΅Π½ΠΈΡ Π½Π° Π±Π°Π»Π»ΠΎΠ½Π½ΡΠ΅ ΠΌΠΎΠ΄Ρ Ρ ΡΡΠ΅ΡΠΎΠΌ ΠΎΡΠΊΠ»ΠΈΠΊΠ° ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΡ ΠΈ Π΅Π΅ Π²ΡΠ°ΡΠ΅Π½ΠΈΡ
On possibility of pressure perturbation resonant excitation by an external low frequency helical field near edge plasma
In the frame of one-fluid MHD a possibility of the pressure perturbation resonant excitation by external low frequency helical magnetic perturbations near the plasma edge is shown. The plasma rotation plays the key role in this phenomenon. The plasma response has being taken into account. These pressure perturbations may affect on the ballooning and peeling modes stability.Π£ ΡΠ°ΠΌΠΊΠ°Ρ
ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡΡΠ΄ΠΈΠ½Π½ΠΎΡ ΠΠΠ ΠΏΠΎΠΊΠ°Π·Π°Π½Π° ΠΌΠΎΠΆΠ»ΠΈΠ²ΡΡΡΡ ΡΠ΅Π·ΠΎΠ½Π°Π½ΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ Π·Π±ΡΠ΄ΠΆΠ΅Π½Π½Ρ Π·Π±ΡΡΠ΅Π½Ρ ΡΠΈΡΠΊΡ Π±ΡΠ»Ρ ΠΊΡΠ°Ρ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΠΈ Π·ΠΎΠ²Π½ΡΡΠ½ΡΠΌΠΈ Π½ΠΈΠ·ΡΠΊΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΠΈΠΌΠΈ Π³Π²ΠΈΠ½ΡΠΎΠ²ΠΈΠΌΠΈ Π·Π±ΡΡΠ΅Π½Π½ΡΠΌΠΈ ΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΠ»Ρ. ΠΠ±Π΅ΡΡΠ°Π½Π½Ρ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΠΈ Π²ΡΠ΄ΡΠ³ΡΠ°Ρ ΠΊΠ»ΡΡΠΎΠ²Ρ ΡΠΎΠ»Ρ Ρ ΡΡΠΎΠΌΡ ΡΠ²ΠΈΡΡ. ΠΡΠ°Ρ
ΠΎΠ²Π°Π½ΠΎ Π²ΡΠ΄Π³ΡΠΊ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΠΈ. Π¦Ρ Π·Π±ΡΡΠ΅Π½Π½Ρ ΡΠΈΡΠΊΡ ΠΌΠΎΠΆΡΡΡ Π²ΠΏΠ»ΠΈΠ²Π°ΡΠΈ Π½Π° ΡΡΡΠΉΠΊΡΡΡΡ Π±Π°Π»ΠΎΠ½Π½ΠΈΡ
ΡΠ° ΠΏΡΠ»ΡΠ½Π³-ΠΌΠΎΠ΄.Π ΡΠ°ΠΌΠΊΠ°Ρ
ΠΎΠ΄Π½ΠΎΠΆΠΈΠ΄ΠΊΠΎΡΡΠ½ΠΎΠΉ ΠΠΠ ΠΏΠΎΠΊΠ°Π·Π°Π½Π° Π²ΠΎΠ·ΠΌΠΎΠΆΠ½ΠΎΡΡΡ ΡΠ΅Π·ΠΎΠ½Π°Π½ΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ Π²ΠΎΠ·Π±ΡΠΆΠ΄Π΅Π½ΠΈΡ Π²ΠΎΠ·ΠΌΡΡΠ΅Π½ΠΈΠΉ Π΄Π°Π²Π»Π΅Π½ΠΈΡ Ρ ΠΊΡΠ°Ρ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΡ Π²Π½Π΅ΡΠ½ΠΈΠΌΠΈ Π½ΠΈΠ·ΠΊΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΡΠΌΠΈ Π²ΠΈΠ½ΡΠΎΠ²ΡΠΌΠΈ Π²ΠΎΠ·ΠΌΡΡΠ΅Π½ΠΈΡΠΌΠΈ ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΠ»Ρ. ΠΡΠ°ΡΠ΅Π½ΠΈΠ΅ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΡ ΠΈΠ³ΡΠ°Π΅Ρ ΠΊΠ»ΡΡΠ΅Π²ΡΡ ΡΠΎΠ»Ρ Π² ΡΡΠΎΠΌ ΡΠ²Π»Π΅Π½ΠΈΠΈ. Π£ΡΡΠ΅Π½ ΠΎΡΠΊΠ»ΠΈΠΊ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΡ. ΠΡΠΈ Π²ΠΎΠ·ΠΌΡΡΠ΅Π½ΠΈΡ Π΄Π°Π²Π»Π΅Π½ΠΈΡ ΠΌΠΎΠ³ΡΡ Π²Π»ΠΈΡΡΡ Π½Π° ΡΡΡΠΎΠΉΡΠΈΠ²ΠΎΡΡΡ Π±Π°Π»Π»ΠΎΠ½Π½ΡΡ
ΠΈ ΠΏΠΈΠ»ΠΈΠ½Π³-ΠΌΠΎΠ΄
Phenomenological modeling of the suprathermal electron generation during magnetic field line reconnections in Experimental Advanced Superconducting Tokamak
The strong suprathermal electron generation is modeled in conditions of bursts of the strong MHD plasma activity in the Experimental Advanced Superconducting Tokamak (EAST) when magnetic field line reconnections took place. Because of the fast changes in the magnetic flux during these magnetic field line reconnections the instant bursts of the induced electric field occur. The instant changes in suprathermal electron density during these bursts of the induced electric field have been analyzed.ΠΠΎΠ΄Π΅Π»ΠΈΡΡΠ΅ΡΡΡ ΡΠΈΠ»ΡΠ½Π°Ρ Π³Π΅Π½Π΅ΡΠ°ΡΠΈΡ Π½Π°Π΄ΡΠ΅ΠΏΠ»ΠΎΠ²ΡΡ
ΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΎΠ½ΠΎΠ² Π² ΡΡΠ»ΠΎΠ²ΠΈΡΡ
ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΊΠΈΡ
Π²ΡΠΏΡΡΠ΅ΠΊ ΡΠΈΠ»ΡΠ½ΠΎΠΉ ΠΠΠ-Π°ΠΊΡΠΈΠ²Π½ΠΎΡΡΠΈ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΡ ΠΏΡΠΈ ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π·Π°ΠΌΡΠΊΠ°Π½ΠΈΠΈ ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠ½ΡΡ
ΡΠΈΠ»ΠΎΠ²ΡΡ
Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΉ Π² Experimental Advanced Superconducting Tokamak (EAST). Π ΡΠ΅Π·ΡΠ»ΡΡΠ°ΡΠ΅ Π±ΡΡΡΡΡΡ
ΠΈΠ·ΠΌΠ΅Π½Π΅Π½ΠΈΠΉ ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΡΠΎΠΊΠ° Π²ΠΎ Π²ΡΠ΅ΠΌΡ ΡΠ°ΠΊΠΈΡ
ΠΏΠ΅ΡΠ΅Π·Π°ΠΌΡΠΊΠ°Π½ΠΈΠΉ ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠ½ΡΡ
ΡΠΈΠ»ΠΎΠ²ΡΡ
Π»ΠΈΠ½ΠΈΠΉ ΠΈΠ½Π΄ΡΡΠΈΡΡΡΡΡΡ ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΊΠΈΠ΅ Π²ΡΠΏΡΡΠΊΠΈ ΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΠ»Ρ. ΠΡΠΎΠ°Π½Π°Π»ΠΈΠ·ΠΈΡΠΎΠ²Π°Π½Ρ ΠΌΠ³Π½ΠΎΠ²Π΅Π½Π½ΡΠ΅ ΠΈΠ·ΠΌΠ΅Π½Π΅Π½ΠΈΡ ΠΏΠ»ΠΎΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ Π½Π°Π΄ΡΠ΅ΠΏΠ»ΠΎΠ²ΡΡ
ΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΎΠ½ΠΎΠ² ΠΏΡΠΈ ΡΡΠΈΡ
Π²ΡΠΏΡΡΠΊΠ°Ρ
ΠΈΠ½Π΄ΡΡΠΈΡΠΎΠ²Π°Π½Π½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΠ»Ρ.ΠΠΎΠ΄Π΅Π»ΡΡΡΡΡΡ ΡΠΈΠ»ΡΠ½Π° Π³Π΅Π½Π΅ΡΠ°ΡΡΡ Π½Π°Π΄ΡΠ΅ΠΏΠ»ΠΎΠ²ΠΈΡ
Π΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΎΠ½ΡΠ² Π² ΡΠΌΠΎΠ²Π°Ρ
ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΊΠΈΡ
ΡΠΏΠ»Π΅ΡΠΊΡΠ² ΡΠΈΠ»ΡΠ½ΠΎΡ ΠΠΠ-Π°ΠΊΡΠΈΠ²Π½ΠΎΡΡΡ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΠΈ ΠΏΡΠΈ ΠΏΠ΅ΡΠ΅ΠΌΠΈΠΊΠ°Π½Π½Ρ ΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΠ½ΠΈΡ
ΡΠΈΠ»ΠΎΠ²ΠΈΡ
Π»ΡΠ½ΡΠΉ Π² Experimental Advanced Superconducting Tokamak (EAST). Π ΡΠ΅Π·ΡΠ»ΡΡΠ°ΡΡ ΡΠ²ΠΈΠ΄ΠΊΠΈΡ
Π·ΠΌΡΠ½ ΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΡΠΎΠΊΡ ΠΏΡΠ΄ ΡΠ°Ρ ΡΠ°ΠΊΠΈΡ
ΠΏΠ΅ΡΠ΅ΠΌΠΈΠΊΠ°Π½Π½Ρ ΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΠ½ΠΈΡ
ΡΠΈΠ»ΠΎΠ²ΠΈΡ
Π»ΡΠ½ΡΠΉ ΡΠ½Π΄ΡΠΊΡΡΡΡΡΡ ΠΊΠΎΡΠΎΡΠΊΡ ΡΠΏΠ»Π΅ΡΠΊΠΈ Π΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΠ»Ρ. ΠΡΠΎΠ°Π½Π°Π»ΡΠ·ΠΎΠ²Π°Π½Ρ ΠΌΠΈΡΡΡΠ²Ρ Π·ΠΌΡΠ½ΠΈ Π³ΡΡΡΠΈΠ½ΠΈ Π½Π°Π΄ΡΠ΅ΠΏΠ»ΠΎΠ²ΠΈΡ
Π΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΎΠ½ΡΠ² ΠΏΡΠ΄ ΡΠ°Ρ ΡΠΈΡ
ΡΠΏΠ»Π΅ΡΠΊΡΠ² ΡΠ½Π΄ΡΠΊΠΎΠ²Π°Π½ΠΎΠ³ΠΎ Π΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΠ»Ρ
Modelling of plasma motion response induced by an external rotating helical perturbation in the HYBTOK-II tokamak
In addition to the analysis of magnetic perturbation amplitudes [2] a detailed investigation of the plasma motion affected by this external helical magnetic perturbation is carried out near the HYBTOK-II main resonance surface.ΠΠΎΠ΄Π°ΡΠΊΠΎΠ²ΠΎ Π΄ΠΎ Π°Π½Π°Π»ΡΠ·Ρ Π°ΠΌΠΏΠ»ΡΡΡΠ΄ ΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΠ½ΠΈΡ
Π·Π±ΡΡΠ΅Π½Ρ [2] Π²ΠΈΠΊΠΎΠ½Π°Π½ΠΎ Π΄Π΅ΡΠ°Π»ΡΠ½Π΅ Π΄ΠΎΡΠ»ΡΠ΄ΠΆΠ΅Π½Π½Ρ ΡΡΡ
Ρ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΠΈ, ΡΠΎ Π²ΠΈΠΊΠ»ΠΈΠΊΠ°Π½ΠΎ ΡΠΈΠΌ Π·ΠΎΠ²Π½ΡΡΠ½ΡΠΌ Π³Π²ΠΈΠ½ΡΠΎΠ²ΠΈΠΌ ΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΠ½ΠΈΠΌ Π·Π±ΡΡΠ΅Π½Π½ΡΠΌ ΠΏΠΎΠ±Π»ΠΈΠ·Ρ Π³ΠΎΠ»ΠΎΠ²Π½ΠΎΡ ΡΠ΅Π·ΠΎΠ½Π°Π½ΡΠ½ΠΎΡ ΠΏΠΎΠ²Π΅ΡΡ
Π½Ρ Π² HYBTOK-II.ΠΠΎΠΏΠΎΠ»Π½ΠΈΡΠ΅Π»ΡΠ½ΠΎ ΠΊ Π°Π½Π°Π»ΠΈΠ·Ρ Π°ΠΌΠΏΠ»ΠΈΡΡΠ΄ ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠ½ΡΡ
Π²ΠΎΠ·ΠΌΡΡΠ΅Π½ΠΈΠΉ [2] Π²ΡΠΏΠΎΠ»Π½Π΅Π½ΠΎ Π΄Π΅ΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠ΅ ΠΈΡΡΠ»Π΅Π΄ΠΎΠ²Π°Π½ΠΈΠ΅ Π΄Π²ΠΈΠΆΠ΅Π½ΠΈΠΉ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΡ ΠΏΠΎΠ΄ Π²ΠΎΠ·Π΄Π΅ΠΉΡΡΠ²ΠΈΠ΅ΠΌ ΡΡΠΎΠ³ΠΎ Π²Π½Π΅ΡΠ½Π΅Π³ΠΎ Π²ΠΈΠ½ΡΠΎΠ²ΠΎΠ³ΠΎ ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ Π²ΠΎΠ·ΠΌΡΡΠ΅Π½ΠΈΡ Π²Π±Π»ΠΈΠ·ΠΈ Π³Π»Π°Π²Π½ΠΎΠΉ ΡΠ΅Π·ΠΎΠ½Π°Π½ΡΠ½ΠΎΠΉ ΠΏΠΎΠ²Π΅ΡΡ
Π½ΠΎΡΡΠΈ Π² HYBTOK-II
Toroidal consideration of plasma response to penetration of an external low frequency helical perturbation into a tokamak edge plasma
For an adequate comparison with TEXTOR-DED experiments [1] the theoretical treatment of the DED operation, with the plasma response has been taken into account, are made in the toroidal geometry on the basis of two-fluid MHDΠΠ»Ρ Π°Π΄Π΅ΠΊΠ²Π°ΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΡΡΠ²Π½ΡΠ½Π½Ρ Π· Π΅ΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΠ°ΠΌΠΈ Π½Π° ΡΠΎΠΊΠ°ΠΌΠ°ΡΡ TEXTOR-DED ΠΏΡΠΎΠ²Π΅Π΄Π΅Π½ΠΎ ΡΠ΅ΠΎΡΠ΅ΡΠΈΡΠ½Π΅ Π΄ΠΎΡΠ»ΡΠ΄ΠΆΠ΅Π½Π½Ρ Π²ΠΏΠ»ΠΈΠ²Ρ ΠΏΠΎΠ»Ρ DED Π½Π° Π²ΡΠ΄Π³ΡΠΊ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΠΈ Π² ΡΠΎΡΠΎΡΠ΄Π°Π»ΡΠ½ΡΠΉ Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅ΡΡΡΡ Π½Π° ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²Ρ Π΄Π²ΠΎΡΡΠ΄ΠΈΠ½Π½ΠΎΡ ΠΠΠ.ΠΠ»Ρ Π°Π΄Π΅ΠΊΠ²Π°ΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΡΠ°Π²Π½Π΅Π½ΠΈΡ Ρ ΡΠΊΡΠΏΠ΅ΡΠΈΠΌΠ΅Π½ΡΠ°ΠΌΠΈ Π½Π° ΡΠΎΠΊΠ°ΠΌΠ°ΠΊΠ΅ TEXTOR-DED ΠΏΡΠΎΠ²Π΅Π΄Π΅Π½ΠΎ ΡΠ΅ΠΎΡΠ΅ΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΎΠ΅ ΠΈΡΡΠ»Π΅Π΄ΠΎΠ²Π°Π½ΠΈΠ΅ Π²Π»ΠΈΡΠ½ΠΈΡ ΠΏΠΎΠ»Ρ DED Π½Π° ΠΎΡΠΊΠ»ΠΈΠΊ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΡ Π² ΡΠΎΡΠΎΠΈΠ΄Π°Π»ΡΠ½ΠΎΠΉ Π³Π΅ΠΎΠΌΠ΅ΡΡΠΈΠΈ Π½Π° ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²Π΅ Π΄Π²ΡΠΆΠΈΠ΄ΠΊΠΎΡΡΠ½ΠΎΠΉ ΠΠΠ
Effect of plasma rotation on the resonance magnetic perturbations at the edge of tokamak plasmas
In the frame of one-fluid MHD the pressure perturbation resonant excitation by external low frequency helical magnetic perturbations near the plasma edge is investigated. The plasma rotation plays a key role in this phenomenon. The plasma response has been taken into account. These pressure perturbations may affect stability of the ballooning and peeling modes.Π ΡΠ°ΠΌΠΊΠ°Ρ
ΠΎΠ΄Π½ΠΎΠΆΠΈΠ΄ΠΊΠΎΡΡΠ½ΠΎΠΉ ΠΠΠ ΠΈΡΡΠ»Π΅Π΄ΠΎΠ²Π°Π½ΠΎ ΡΠ΅Π·ΠΎΠ½Π°Π½ΡΠ½ΠΎΠ΅ Π²ΠΎΠ·Π±ΡΠΆΠ΄Π΅Π½ΠΈΠ΅ Π²ΠΎΠ·ΠΌΡΡΠ΅Π½ΠΈΠΉ Π΄Π°Π²Π»Π΅Π½ΠΈΡ Ρ ΠΊΡΠ°Ρ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΡ Π²Π½Π΅ΡΠ½ΠΈΠΌΠΈ Π½ΠΈΠ·ΠΊΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΡΠΌΠΈ Π²ΠΈΠ½ΡΠΎΠ²ΡΠΌΠΈ Π²ΠΎΠ·ΠΌΡΡΠ΅Π½ΠΈΡΠΌΠΈ ΠΌΠ°Π³Π½ΠΈΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΠ»Ρ. ΠΡΠ°ΡΠ΅Π½ΠΈΠ΅ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΡ ΠΈΠ³ΡΠ°Π΅Ρ ΠΊΠ»ΡΡΠ΅Π²ΡΡ ΡΠΎΠ»Ρ Π² ΡΡΠΎΠΌ ΡΠ²Π»Π΅Π½ΠΈΠΈ. Π£ΡΡΠ΅Π½ ΠΎΡΠΊΠ»ΠΈΠΊ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΡ. ΠΡΠΈ Π²ΠΎΠ·ΠΌΡΡΠ΅Π½ΠΈΡ Π΄Π°Π²Π»Π΅Π½ΠΈΡ ΠΌΠΎΠ³ΡΡ Π²Π»ΠΈΡΡΡ Π½Π° ΡΡΡΠΎΠΉΡΠΈΠ²ΠΎΡΡΡ Π±Π°Π»Π»ΠΎΠ½Π½ΡΡ
ΠΈ ΠΏΠΈΠ»ΠΈΠ½Π³-ΠΌΠΎΠ΄.Π£ ΡΠ°ΠΌΠΊΠ°Ρ
ΠΎΠ΄Π½ΠΎΡΡΠ΄ΠΈΠ½Π½ΠΎΡ ΠΠΠ Π΄ΠΎΡΠ»ΡΠ΄ΠΆΠ΅Π½ΠΎ ΡΠ΅Π·ΠΎΠ½Π°Π½ΡΠ½Π΅ Π·Π±ΡΠ΄ΠΆΠ΅Π½Π½Ρ Π·Π±ΡΡΠ΅Π½Ρ ΡΠΈΡΠΊΡ Π±ΡΠ»Ρ ΠΊΡΠ°Ρ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΠΈ Π·ΠΎΠ²Π½ΡΡΠ½ΡΠΌΠΈ Π½ΠΈΠ·ΡΠΊΠΎΡΠ°ΡΡΠΎΡΠ½ΠΈΠΌΠΈ Π³Π²ΠΈΠ½ΡΠΎΠ²ΠΈΠΌΠΈ Π·Π±ΡΡΠ΅Π½Π½ΡΠΌΠΈ ΠΌΠ°Π³Π½ΡΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΠ»Ρ. ΠΠ±Π΅ΡΡΠ°Π½Π½Ρ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΠΈ Π²ΡΠ΄ΡΠ³ΡΠ°Ρ ΠΊΠ»ΡΡΠΎΠ²Ρ ΡΠΎΠ»Ρ Ρ ΡΡΠΎΠΌΡ ΡΠ²ΠΈΡΡ. ΠΡΠ°Ρ
ΠΎΠ²Π°Π½ΠΎ Π²ΡΠ΄Π³ΡΠΊ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΠΈ. Π¦Ρ Π·Π±ΡΡΠ΅Π½Π½Ρ ΡΠΈΡΠΊΡ ΠΌΠΎΠΆΡΡΡ Π²ΠΏΠ»ΠΈΠ²Π°ΡΠΈ Π½Π° ΡΡΡΠΉΠΊΡΡΡΡ Π±Π°Π»ΠΎΠ½Π½ΠΈΡ
ΡΠ° ΠΏΡΠ»ΡΠ½Π³-ΠΌΠΎΠ΄
Studies of edge turbulence in the Uragan-3M torsatron
Spatial and temporal behavior of the edge fluctuations and their correlation with plasma density behavior inside the
confinement region of the Uragan-3M torsatron are investigated. The key role of the radial electric field in turbulent
transport suppression is shown.ΠΠΎΡΠ»ΡΠ΄ΠΆΠ΅Π½ΠΎ Π΄ΠΈΠ½Π°ΠΌΡΠΊΡ ΡΠ»ΡΠΊΡΡΠ°ΡΡΠΉ ΠΏΠΎΠ±Π»ΠΈΠ·Ρ ΠΌΠ΅ΠΆΡ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΠΈ ΡΠ° ΡΡ
ΠΊΠΎΡΠ΅Π»ΡΡΡΡ Π· ΠΏΠΎΠ²Π΅Π΄ΡΠ½ΠΊΠΎΡ ΡΡΠ»ΡΠ½ΠΎΡΡΡ ΡΡΠ΅ΡΠ΅Π΄ΠΈΠ½Ρ ΠΎΠ±βΡΠΌΡ ΡΡΡΠΈΠΌΠ°Π½Π½Ρ Π° ΡΠΎΡΡΠ°ΡΡΠΎΠ½Ρ Π£ΡΠ°Π³Π°Π½-3Π. ΠΏΠΎΠΊΠ°Π·Π°Π½Π° ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²Π½Π° ΡΠΎΠ»Ρ ΡΠ°Π΄ΡΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ Π΅Π»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΠ»Ρ Π² ΠΏΡΠΈΠ³Π½ΡΡΠ΅Π½Ρ ΡΡΡΠ±ΡΠ»Π΅Π½ΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΡΠΎΠΊΡΠΡΡΠ»Π΅Π΄ΠΎΠ²Π°Π½Π° Π΄ΠΈΠ½Π°ΠΌΠΈΠΊΠ° ΡΠ»ΡΠΊΡΡΠ°ΡΠΈΠΉ Π²Π±Π»ΠΈΠ·ΠΈ Π³ΡΠ°Π½ΠΈΡΡ ΠΏΠ»Π°Π·ΠΌΡ ΠΈ ΠΈΡ
ΠΊΠΎΡΡΠ΅Π»ΡΡΠΈΡ Ρ ΠΏΠΎΠ²Π΅Π΄Π΅Π½ΠΈΠ΅ΠΌ ΠΏΠ»ΠΎΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ Π²Π½ΡΡΡΠΈ ΠΎΠ±ΡΠ΅ΠΌΠ° ΡΠ΄Π΅ΡΠΆΠ°Π½ΠΈΡ Π² ΡΠΎΡΡΠ°ΡΡΠΎΠ½Π΅ Π£ΡΠ°Π³Π°Π½-3Π. ΠΠΎΠΊΠ°Π·Π°Π½Π° ΠΎΡΠ½ΠΎΠ²Π½Π°Ρ ΡΠΎΠ»Ρ ΡΠ°Π΄ΠΈΠΊΠ°Π»ΡΠ½ΠΎΠ³ΠΎ ΡΠ»Π΅ΠΊΡΡΠΈΡΠ΅ΡΠΊΠΎΠ³ΠΎ ΠΏΠΎΠ»Ρ Π² ΠΏΠΎΠ΄Π°Π²Π»Π΅Π½ΠΈΠΈ ΡΡΡΠ±ΡΠ»Π΅Π½ΡΠ½ΠΎΡΡΠΈ ΠΏΠΎΡΠΎΠΊ