Kematangan Gonad Beberapa Jenis Ikan Buntal (Tetraodon Lunaris, T. Fluviatilis, T. Reticularis) Di Perairan Ujung Pangkah, Jawa Timur [Gonad Maturity of Some Puffer Fishes (Tetraodon Lunaris, T. Fluviatilis, T. Reticularis) in Ujung Pangkah, East]

Pengamatan terhadap kematangan gonad beberapa jenis ikan buntal (Tetraodon lunaris, T. fluviatilis, T. reticularis) dilakukan sejak Maret 2000 sampai April 2001 di perairan Ujung Pangkah, Jawa Timur. Sampel ikan ditangkap per bulan dengan menggunakan gill net (mata jaring 2,5 dan 4,5 cm). Gonad diambil, diawet dengan formaldehide 40 % dan ditimbang beratnya (sampai ketelitian 0.1 g) di laboratorium. Pengamatan tingkat kematangan gonad dilakukan secara morfologis. Analisis dilakukan untuk menentukan nisbah kelamin (J/B) dan indeks somatik gonad (GSI). Penelitian ini bertujuan untuk mengetahui musim pemijahan dari beberapa jenis ikan tersebut. Hasil pengamatan didapatkan bahwa jenis Tetraodon reticularis memiliki nisbah kelamin sebesar 1,6:1, T. fluviatilis sebesar 1,2:1 dan T. reticularis sebesar 1,9:1. Tingkat kematangan gonad jenis T. lunaris dan T. reticularis umumnya tidak matang dan matang awal (TKG I dan II) dan tidak ditemukan dalam keadaan matang gonad (TKG III dan IV). T. fluviatilis ditemukan mulai pada tingkat kematangan gonad 1 sampai V dengan prosentase TKG IV terbanyak pada bulan April. Berdasarkan nilai indeks kematangan gonad (IKG) pada T. fluviatilis, didapatkan bahwa nilai tersebut bervariasi 0,01-3.87 (jantan) dan 0.18-2.43 (betina) dengan nilai terbesar pada bulan April. Pada T. lunaris, nilai IKG bervariasi 0,04-5.74 (jantan) dan 0,01-3,62 (betina) dengan nilai terbesar dijumpai pada bulan Mei. Sedangkan pada T. reticularis nilai IKG bervariasi 0,10-0,83 (jantan) dan 0,05-3,13 (betina). Berdasarkan TKG dan IKG tersebut, didapatkan bahwa puncak musim pemijahan diperkirakan terjadi pada bulan April untuk T. fluviatilis. Sedangkan untuk T. lunaris dan T. reticularis masih belum dapat ditentukan musim pemijahannya

Instabilities of the Hubbard chain in a magnetic field

We find and characterize the instabilities of the repulsive Hubbard chain in a magnetic field by studing all response functions at low frequency \omega and arbitrary momentum. The instabilities occur at momenta which are simple combinations of the (U=0) \sigma =\uparrow ,\downarrow Fermi points, \pm k_{F\sigma}. For finite values of the on-site repulsion U the instabilities occur for single \sigma electron adding or removing at momenta \pm k_{F\sigma}, for transverse spin-density wave (SDW) at momenta \pm 2k_F (where 2k_F=k_{F\uparrow}+k_{F\downarrow}), and for charge-density wave (CDW) and SDW at momenta \pm 2k_{F\uparrow} and \pm 2k_{F\downarrow}. While at zero magnetic field removing or adding single electrons is dominant, the presence of that field brings about a dominance for the transverse \pm 2k_F SDW over all the remaining instabilities for a large domain of $U$ and density n values. We go beyond conformal-field theory and study divergences which occur at finite frequency in the one-electron Green function at half filling and in the transverse-spin response function in the fully-polarized ferromagnetic phase.Comment: LaTeX file, 15 pages plus 9 figures. Accepted for publication in Phys. Rev. B. The figures can be obtained upon request from Pedro Sacramento at [email protected]

CP violation effect in long-baseline neutrino oscillation in the four-neutrino model

We investigate CP-violation effect in the long-baseline neutrino oscillation in the four-neutrino model with mass scheme of the two nearly degenerate pairs separated with the order of 1 eV, by using the data from the solar neutrino deficit, the atmospheric neutrino anomaly and the LSND experiments along with the other accelerator and reactor experiments. By use of the most general parametrization of the mixing matrix with six angles and six phases, we show that the genuine CP-violation effect could attain as large as 0.3 for $\Delta P(\nu_\mu\to\nu_\tau) \equiv P(\nu_\mu\to\nu_\tau) - P(\bar{\nu_\mu}\to\bar{\nu_\tau})$ and that the matter effect is negligibly small such as at most 0.01 for $\Delta P(\nu_\mu\to\nu_\tau)$ for $\Delta m^2 = (1-5)\times 10^{-3} {\rm eV}^2$, which is the mass-squared difference relevant to the long-baseline oscillation.Comment: 21 pages in LaTeX, 9 ps figures. Some changes in the Introduction and Reference