Multi-Segment Linear Function Approximation to Nonlinear Shear Strength Envelope

При подготовке инженерных проектов большинство геотехнических специалистов используют линейный критерий прочности Мора Кулона вместо точного упругопластического решения Хоека Брауна. Это обусловлено тем, что изменение наклона нелинейной огибающей линии сдвиговой прочности согласно решению Хоека Брауна не может быть описано каким-либо одним линейным уравнением. Для аппроксимации этой линии используются мультисегментные линейные уравнения. Данная методика позволяет уменьшить погрешности при расчете в случае условного разбиения каждого материала на несколько зон, соответствующих истинному изменению градиента напряжений в материале. Для верификации предложенной методики выполнены расчеты погрешностей и сходимости результатов расчетов на конкретных примерах.При підготовці інженерних проектів більшість геотехнічних фахівців використовують лінійний критерій міцності Мора Кулона замість пружно-пластичного розв язку Хоека Брауна. Це зумовлено тим, що зміна нахилу нелінійної обвідної лінії зсувної міцності згідно з розв язком Хоека Брауна не може бути описана будь-яким одним лінійним рівнянням. Для апроксимації цієї лінії використовуються мультисегментні лінійні рівняння. Дана методика дозволяє зменшити похибки при розрахунках у випадку умовного розбиття кожного матеріалу на декілька зон, що відповідають істинній зміні градієнта напружень у матеріалі. Для верифікації запропонованої методики оцінено похибки і збіжність результатів розрахунків на конкретних прикладах

Space-time non-commutativity tends to create bound states

We study the spectrum of fluctuations about static solutions in 1+1 dimensional non-commutative scalar field models. In the case of soliton solutions non-commutativity leads to creation of new bound states. In the case of static singular solutions an infinite tower of bound states is produced whose spectrum has a striking similarity to the spectrum of confined quark states.Comment: revtex4, 6 pages, v2: a reference adde

Carrier capture and relaxation in Stranski-Krastanow InxGa1-xAs/GaAs(311)B quantum dots

We have investigated the structure and optical properties of In0.6Ga0.4As/GaAs(311)B quantum dots (QD's) formed by the Stranski-Krastanow growth mode during metal-organic chemical-vapor deposition. We find that (311)B QD structures display a higher energy QD luminescence emission and a stronger wetting-layer emission than (100) QD's of similar diameter and density. Temperature-dependent photoluminescence (PL) measurements reveal shallow QD confinement energies and strong interaction between neighboring quantum dots. Longer PL rise times of the ground-state emission of (311)B QD's compared to (100) QD's are ascribed to the effect of differing numbers, energies, and level spacings of QD confined states on intersublevel relaxation mechanisms at low-carrier excitation densities

Search for the Rare Decays J/Psi --> Ds- e+ nu_e, J/Psi --> D- e+ nu_e, and J/Psi --> D0bar e+ e-

We report on a search for the decays J/Psi --> Ds- e+ nu_e + c.c., J/Psi --> D- e+ nu_e + c.c., and J/Psi --> D0bar e+ e- + c.c. in a sample of 5.8 * 10^7 J/Psi events collected with the BESII detector at the BEPC. No excess of signal above background is observed, and 90% confidence level upper limits on the branching fractions are set: B(J/Psi --> Ds- e+ nu_e + c.c.)<4.8*10^-5, B(J/Psi --> D- e+ nu_e + c.c.) D0bar e+ e- + c.c.)<1.1*10^-5Comment: 10 pages, 4 figure

Direct Measurements of the Branching Fractions for D0→K−e+νeD^0 \to K^-e^+\nu_e and D0→π−e+νeD^0 \to \pi^-e^+\nu_e and Determinations of the Form Factors f+K(0)f_{+}^{K}(0) and f+π(0)f^{\pi}_{+}(0)

The absolute branching fractions for the decays $D^0 \to K^-e ^+\nu_e$ and $D^0 \to \pi^-e^+\nu_e$ are determined using $7584\pm 198 \pm 341$ singly tagged $\bar D^0$ sample from the data collected around 3.773 GeV with the BES-II detector at the BEPC. In the system recoiling against the singly tagged $\bar D^0$ meson, $104.0\pm 10.9$ events for $D^0 \to K^-e ^+\nu_e$ and $9.0 \pm 3.6$ events for $D^0 \to \pi^-e^+\nu_e$ decays are observed. Those yield the absolute branching fractions to be $BF(D^0 \to K^-e^+\nu_e)=(3.82 \pm 0.40\pm 0.27)$ and $BF(D^0 \to \pi^-e^+\nu_e)=(0.33 \pm 0.13\pm 0.03)$. The vector form factors are determined to be $|f^K_+(0)| = 0.78 \pm 0.04 \pm 0.03$ and $|f^{\pi}_+(0)| = 0.73 \pm 0.14 \pm 0.06$. The ratio of the two form factors is measured to be $|f^{\pi}_+(0)/f^K_+(0)|= 0.93 \pm 0.19 \pm 0.07$.Comment: 6 pages, 5 figure

Study of J/psi decays to Lambda Lambdabar and Sigma0 Sigma0bar

The branching ratios and Angular distributions for J/psi decays to Lambda Lambdabar and Sigma0 Sigma0bar are measured using BESII 58 million J/psi.Comment: 11 pages, 5 figure

Measurements of J/psi Decays into 2(pi+pi-)eta and 3(pi+pi-)eta

Based on a sample of 5.8X 10^7 J/psi events taken with the BESII detector, the branching fractions of J/psi--> 2(pi+pi-)eta and J/psi-->3(pi+pi-)eta are measured for the first time to be (2.26+-0.08+-0.27)X10^{-3} and (7.24+-0.96+-1.11)X10^{-4}, respectively.Comment: 11 pages, 6 figure

BESII Detector Simulation

A Monte Carlo program based on Geant3 has been developed for BESII detector simulation. The organization of the program is outlined, and the digitization procedure for simulating the response of various sub-detectors is described. Comparisons with data show that the performance of the program is generally satisfactory.Comment: 17 pages, 14 figures, uses elsart.cls, to be submitted to NIM

Measurement of branching fractions for the inclusive Cabibbo-favored ~K*0(892) and Cabibbo-suppressed K*0(892) decays of neutral and charged D mesons

The branching fractions for the inclusive Cabibbo-favored ~K*0 and Cabibbo-suppressed K*0 decays of D mesons are measured based on a data sample of 33 pb-1 collected at and around the center-of-mass energy of 3.773 GeV with the BES-II detector at the BEPC collider. The branching fractions for the decays D+(0) -> ~K*0(892)X and D0 -> K*0(892)X are determined to be BF(D0 -> \~K*0X) = (8.7 +/- 4.0 +/- 1.2)%, BF(D+ -> ~K*0X) = (23.2 +/- 4.5 +/- 3.0)% and BF(D0 -> K*0X) = (2.8 +/- 1.2 +/- 0.4)%. An upper limit on the branching fraction at 90% C.L. for the decay D+ -> K*0(892)X is set to be BF(D+ -> K*0X) < 6.6%