Acoustic sensor to measure snowdrift and wind velocity for avalanche forecasting

A new mathematical model of slushflow dynamics is developed. A slushflow is treated as a two-layer flow. The lower layer consists of pure liquid phase (water) and the upper layer is a floating water saturated snow (slush). The equations of mass and impulse conservation for each layer are written. These equations include an interaction and mass exchange between the layers and between the water or slush layer and snow cover. The model equations were integrated numerically according to a developed for PC program. Series of numerical experiments for uniform slope were carried out. The structure and dynamics of slushflow were investigated. The dependencies of depths, velocities of flow and front coordinates of the upper and the lower layers on the parameters of the model are established. These parameters are the coefficient of snow entrainment, the coefficient of dry friction, the coefficients of turbulent friction, the discharge of water feeding at the rear end of flow, the snow cover thickness and the slope angle. An effect of exhaustion of the water layer is revealed. This effect is due to fast water absorption by entrained masses of snow

The magnetic model of the LHC in the early phase of beam commissioning

The relation between field and current in each family of the Large Hadron Collider magnets is modelled with a set of empirical equations (FiDeL) whose free parameters are fit on magnetic measurements. They take into account residual magnetization, persistent currents, hysteresis, saturation, decay and snapback during initial part of the ramp. Here we give a first summary of the reconstruction of the magnetic field properties based on the beam observables (orbit, tune, coupling, chromaticity) and a comparison with the expectations. The most critical issues for the machine performance in terms of knowledge of the relation magnetic field vs current are pointed out.peer-reviewe

Methamphetamine-Induced Dopamine-Independent Alterations in Striatal Gene Expression in the 6-Hydroxydopamine Hemiparkinsonian Rats

Unilateral injections of 6-hydroxydopamine into the medial forebrain bundle are used extensively as a model of Parkinson's disease. The present experiments sought to identify genes that were affected in the dopamine (DA)–denervated striatum after 6-hydroxydopamine-induced destruction of the nigrostriatal dopaminergic pathway in the rat. We also examined whether a single injection of methamphetamine (METH) (2.5 mg/kg) known to cause changes in gene expression in the normally DA-innervated striatum could still influence striatal gene expression in the absence of DA. Unilateral injections of 6-hydroxydopamine into the medial forebrain bundle resulted in METH-induced rotational behaviors ipsilateral to the lesioned side and total striatal DA depletion on the lesioned side. This injection also caused decrease in striatal serotonin (5-HT) and 5-hydroxyindoleacetic acid (5-HIAA) levels. DA depletion was associated with increases in 5-HIAA/5-HT ratios that were potentiated by the METH injection. Microarray analyses revealed changes (± 1.7-fold, p<0.025) in the expression of 67 genes on the lesioned side in comparison to the intact side of the saline-treated hemiparkinsonian animals. These include follistatin, neuromedin U, and tachykinin 2 which were up-regulated. METH administration caused increases in the expression of c-fos, Egr1, and Nor-1 on the intact side. On the DA-depleted side, METH administration also increased the expression of 61 genes including Pdgf-d and Cox-2. There were METH-induced changes in 16 genes that were common in the DA-innervated and DA-depleted sides. These include c-fos and Nor-1 which show greater changes on the normal DA side. Thus, the present study documents, for the first time, that METH mediated DA-independent changes in the levels of transcripts of several genes in the DA-denervated striatum. Our results also implicate 5-HT as a potential player in these METH-induced alterations in gene expression because the METH injection also caused significant increases in 5-HIAA/5-HT ratios on the DA-depleted side

The ATLAS Transition Radiation Tracker (TRT) proportional drift tube: design and performance

A straw proportional counter is the basic element of the ATLAS Transition Radiation Tracker (TRT). Its detailed properties as well as the main properties of a few TRT operating gas mixtures are described. Particular attention is paid to straw tube performance in high radiation conditions and to its operational stability

The ATLAS TRT electronics

The ATLAS inner detector consists of three sub-systems: the pixel detector spanning the radius range 4cm-20cm, the semiconductor tracker at radii from 30 to 52 cm, and the transition radiation tracker (TRT), tracking from 56 to 107 cm. The TRT provides a combination of continuous tracking with many projective measurements based on individual drift tubes (or straws) and of electron identification based on transition radiation from fibres or foils interleaved between the straws themselves. This paper describes the on and off detector electronics for the TRT as well as the TRT portion of the data acquisition (DAQ) system

Mesures magnétiques des dipôles type MC62-AD

Ces dipôles font partie d'un ensemble de 6 aimants destinés à être utilisésdans les zones expérimentales du AD (Antiproton Decelerator). Quatre d'entreeux ont été récupérés du LEAR (Low Energy Antiproton Ring), les deux restantsétant nouveaux. Les résultats des nouveaux ajustements magnétiques avec effetsd'angles d'extrémités sont présentés dans cette note

Mesures de l'aimant dipole radial RFM-Hn avec culasse modifiée

L'objectif des ces mesures fut de connaître de quelle faèon se comporte le champ après modification de la culasse de cet aimant pour permettre l'installation d'un moniteur de faisceau. Ces modifications sont d'importantes perforations (partie noircie sur le croquis ci-dessous), centrées sur la partie supérieure et inférieure de l'aimant, dans le "retour" de culasse. L'aimant utilisé pour la mesure était un dipôle radial de type RFM-Hn (no 10, IMHV 182110), avec un entrefer de 200 mm. L'aimant est refroidi avec un débit d'eau de 4,5 l/mn (pour ? P = 5 bars), conformément aux spécifications. Des plaques de blindage magnétique de 8 mm d'acier sont montées de part et d'autre de la culasse à 127 mm côté connexion et à 106 mm de l'autre côté

Mesures magnetiques relatives au comportement du champ magnetique dans un boitier de blindage place a proximite d'un aimant dipolaire de correction de type MCH

L'objectif des ces mesures fut de connaître de quelle faèon se comporte le champ à l'intérieur et à proximité d'un blindage magnétique, placé à différentes positions par rapport à l'aimant type MCH (voir réf. 1). Ces positions étaient: A l'extérieur de l'aimant, affleurant à l'aimant, et partiellement entrant dans l'aimant. Pour chaque position du boîtier, on a réalisé une première mesure avec une excursion importante de la sonde dans le boîtier et dans l'aimant, avec un pas de 5 mm suffisant pour connaître l'allure générale de la courbe de champ, puis une seconde mesure avec une course réduite et un pas de 1 mm pour connaître précisément l'évolution du champ dans la zone de transition que constitue la sortie de boîtier de blindage. La faèon dont chutait le champ en entrant dans le boîtier suivant sa position par rapport à l'aimant constituant la principale incertitude comparée aux valeurs calculées par simulation informatique

Mesures magnétiques complémentaires de l'aimant principal prototype EPA

Dans sa configuration actuelle, l'aimant EPA a été conèu et shimmé pour une utilisation entre 550 et 650 MeV [Réf. 1]. Les mesures demandées consistent à vérifier son comportement magnétique pour des énergies plus basses, c'est à dire dans une gamme allant de 400 à 530 MeV pour le projet CTF3.Suivant les résultats obtenus il sera décidé de modifier ou non le shimming actuel pour optimiser son comportement à sa nouvelle utilisation.Les mesures réalisées ont permis de déterminer l'homogénéité du champ et du gradient, ainsi que la composante sextupôlaire du champ, par approximation polynômiale. Enfin une mesure du champ de fuite a permis de calculer la valeur du coefficient K, dans le but de le comparer aux résultats obtenus lors de précédentes mesures en 1986 [Réf. 2]

Mesures magnétiques des quadripôles QDW37 et QFW40 pour le projet AD

Pour le AD (Antiproton Decelerator) c'est la machine AC (Antiproton Collector) qui est utilisée. Mais il s'agit non plus de fonctionner à courant constant, correspondant à 3.57 GeV/c (voir réf. 3) mais de décélérer le faisceau d'antiprotons à courant variable et stabilisation sur différents paliers (voir ref. 6) décroissants (3.57 GeV/c, 2 GeV/c, 300 GeV/c pour le refroidissement) afin d'éjecter à basse énergie correspondant à 100 MeV/c (voir ref. 4).Les aimants de la machine AC avaient été shimmés et optimisés pour 3.57 GeV/c (Réf. [1, 2, 3]).Dans ce nouveau contexte de la machine AD, il convient de vérifier comment varie l'homogénéité des gradients et des sextupôles aux différentes énergies.Cette note décrit ces vérifications effectuées sur deux quadripôles type WSS (pour Wide Strong Sextupole) à savoir QDW37 à 17 spires / pôle et QFW40 à 20 spires / pôle