HERMANN, Imre

IPSITS, Imre

KÁRPÁTI, Attila

LAKATOS, Lóránt

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Periodica Polytechnica (Budapest University of Technology and Economics)

DIE UNTERSUCHUNG DER ELEKTROIUAGNEl'ISCHEN STÖRFELDER DES GLEICHSTROMKREISES 'EINES NETZGEFÜRRTEN GESTEUERTEN STROMRICHTERS 'IN SA UGDROSSELSCHALTPNG.' Von A. KARPATI, 1. HERlVIANN, 1. IpSITS und r.. LA;KA.TOS Lehrstuhl für Automatisierung, Technische Universität, Budapest (Eingegangen am 8. November 1974) Vorgelegt von Prof. Dr. F. CS.tK.I 1. Einführung Die modernen Elemente der Leistungselektronik ermöglichenden Bau von Stromrichteranlagen mit immer größeren Leistungen. Besonders schnell nimmt die Leistung auf dem Gebiet der, netz geführten Stromrichter zu, wo Anlagen mit immer größeren Strömen und Spannungen gebaut werden. Diese Leistungszunahme bringt viele zusätzliche Betriebsprobleme mit sich. Der nichtsinusförmige Primärstrom des Stromrichters verzerrt die Spannung des Speisenetzes. Die Oherwellen Init kleineren Ordnungszahlen der Netzspannung können den Betrieh von anderen Starkstrom anlagen stören. Die N ah- und Fernfelder der Spannungs-und StromQberwellen können den Betrieh von nachrichtentechnischen Anlagen schädlich beeinflussen. Auch der im durch Glättungsdrossel, stromführende Schiene und Last gehildeten Gleichstromkreis des Stromrichters fließende Gleichstrom kann ziemlich große Felder induzieren, die einerseits den Betrieh der in der Nähe untergebrachten Steuereinrichtungen stören, andererseits kann die Schleife als Rahmenantenne Energie abstrahlen. Von diesen Prohlemen werden in der vorliegenden Arbeit die Störfelder des Gleichstromkreises untersucht. Die untersuchte Anordnung besteht aus z",'ei sechspulsigen Stromrichtern in Saugdrosselsehaltung, (U dio = 180 V; lci=-< = 7000 A), die über eine Glättungsdrossel Widerstandsbelastungen spei-sen. Abb. 1 zeigt dieSchleifenanordnung. Saugdrossel und Glättungsdl'Ossel werden hinter einer Stahlbetonw-and untergebracht, die den untersuchten Raum gut abschirmt. So darf ihr Streufeld unherücksichtigt bleiben, nur die Wirkung der Schleife, bestehend aus den strOInführenden Schienen und der Last, ,vird untersucht. Die Untersuchungen werden auf einen Frequenzbereich beschränkt, wo annähernd angenommen werden kann, daß der Schleifenstrom zu einem gegebenen Zeitpunkt entlang der Schleife konstant ist. Diese Bedingung' ist :erfüllt; wenn die der höchsten Frequenz entsprechende Wellenlänge minde-6 150 A. KARpATI u. Mil<lTb. finspeisung I Einspeisung n \ l \ J \; 1 I I I Z , , - I I I / J I I I I I y J ~ 0 2,0 I 2,0 I 8,0 I Emspelsung Emspelsung /-1...- _'-JI "" c-i t 0,3 • Sei/ena nsi chf (J.5 I 1.8 2,2 I / Schfeife II Daraursicht 2,2 S~hleireI as <::> c-i '<) <'5 ~ V':"---ti elastungI \ IC) <'5 \ \ Befaslung II ! . 0.3 f- -t-0-j,5_1_,8--r_2_,2_-r0.-j5_ ~O~I~Y~a-ot=~=t=+~=4~==~ Schleife I SF~~~/schfeifen lx 0.020) .(,'0.020 I I • . <::>1 I ~ Schni/l A -A (verdreht) , Abb_ 1 stens lOmal größer als die räumliche Ausbbreitung der Schleife ist und die Streukapazitäten noch vernachlässigbar sind. In unserem Falle ergab sich diese Grenzfrequenz zu IMHz. Die Berechnung kann in mehrere Phasen unterteilt werden. Zuerst "W7d das Oberwellenspektrum der Spannung Ud bestimmt, dann werden die Oberwellenströme und die Nah- und Fernfelder berechnet. 2. Die Berechnung der Spannungsoherwellen am Ausgang des Stromrichters Die Ausgangsspannung der sechspulsigen Saugdrosselschaltung ist gleich dem arithmetischen Mittel der Spannungen der zwei Komm utierungsgruppen. Die Oberwellen von Ud können nur dann einfach berechnet werden, wenn die ELEKTROMAGNETISCHE STÖR FELDER DES GLEICHSTROMKREISES 151 2;;/3 a) Abb.2 r-~-1--~~~~------------~3 Tr = idealer TransformafOP ... L..:,l __ 00,A Abb. 3 Saugdrossel ideal ist und L d ~ 00. In diesem Falle ist die Schaltung in Ahh. 2a dem Ersatzschalthild in Ahh. 3 gleichwertig (s. Anhang). Den zeitlichen Verlauf von Ud zeigt für diesen Fall Ahh. 2h. 6* 152 A. KARpATI u. Mitarb. Die Fouriersche Reihe von ud(t) läßt sich in der folgenden Form schrei-hen: = = Ud (t) = Udi:r. + ~ U AM' cos(n wt) + ~ U BM sin(n wt) (1) n=6 n=6 Für die Beiwerte erhält man nach Durchführung der Integration im in Abb· 2b gestrichelt gezeichneten Koordinatansystem die folgenden Werte: Ist f.l = 0, dann UAMO = 2 U dia COS (nn j 3) [ n sin( nr:x) sinx + cos( nx) cosoc] n2 -1 U BMO = Udia __ 2 __ cos(nnj3) [n cos (noc) sinx + sin (noc) cosoc] n2 1 Ist f.l --;-L- 0, muß folgende Korrektion angewendet werden: U AAII" = U A2HO dUAM,LL und U Bi"lfL = U BMO -+- dU BMfL wobei 1 dU AMfL = - Udia cos(nnj3) { - n[ sin(nx) sinx sin(n(x -'-- ,u» . n2 -1 und sind. sin(x ,u)] cos (nx) cosx + cosn(x + ,u) cos(x -+- ,u)} 1 dUBAl.,,- = Udio --- cos(nnj3) (n -+- 1) [sin(nx) cosx n2 1 sin (n(,u - x» cos(,u -IX] (2) (3) Ist L d = 00 und ist LI nicht ideal, dann sind die Ergebnisse ungenau. Die Aus-"wirkungen der Vernachlässigungen können folgenderweise abgeschätzt we rden: Wenden 'vir auf das so erhaltene Netz'werkden allgemeinen Theveninschen Satz an. (Die Anwendung ist nicht ganz korrekt.) Das untersuchte Netzwerk kann bei den Klemmen A-:B und C-D durch die Leerlaufspannung derselben und durch das passive Netz von diesen aus gesehen ersetzt werden. Da LAll verhältnismäßig groß ist und eine Abnahme wegen der \Virbelströme des Eisens bis zu ganz hohen Frequenzen vernachlässigbar ist [1], wird der Z.weig C-D vernachlässigt. Die von den Klemmen A-B aus gemessene »innere« Impedanz ;vird durch den Stromrichtertransformator beeinflußt. Die Bestim-mung dieses Einflusses ist kompliziert. Die Ergebnisse werden aber durch ihn nicht wesentlich beeinflußt, weil die Kurzschlußreaktanz des Transfor-mators viel kleiner als die Reaktanz der Glättungsdrossel ist. Deshalb wird ELEKTROMAGNETISCHE STÖRFELDER DES GLEICHSTROMKREISES 153 der Stromrichtertransformator für die Ohenvellen als Kurzschluß hetrachtet und nur die Streuinduktivität der Saugdrossel herücksichtigt. So erhält man das in Ahh. 4 angegehene Ersatzschalthild, das den weiteren Berechnungen zugrunde liegt. LSZI Lsu' Abb. 4 3. Die Bestimmung der Oherwellenströme im Gleichstromkreis Die Oherwellenspannungen sind hei L d ~ 00, f.1 = 10° und ~ = 90° in Ahh. 5 gezeigt. Es wurde festgestellt, daß die Wicklungskapazitäten der Glättungsdrossel im untersuchten Frequenzhereich vernachlässighar sind. Dementsprechend können die Oherwellenströme folgenderweise herechnet werden: wohei und L b die »innere« Induktivität des Stromrichters L Sk die äußere Induktivität der Schienen L so die innere Induktivität der Schienen L s! die Induktivität der Glättungsdrossel I Uneff '9 Udio j.:O __ -i--__ ....;2i=--.-...:i3--_--_5_'9k - 1 - 2 -3 - ~I Abb. 5 jJ=10 0 j n=k.6' 0(==90° (4) 154 A. KARPATl u. 2Uiklrb. R sb der Widerstand der Schienen Rsf der. Ersatzwiderstand der Glättungsdrossel Rt die Belastungswiderstand sind. Lb und LSk können einfach berechnet werden. Bei der Berechnung der Impe-danz der Schienen müssen auch die Wirbelstromerscheinungen berücksichtigt werden [1]. Auch die Impedanz der Glättungsdrossel wird durch die Wirbelströme im Eisen beeinflußt. Hier wird riur das Ergebnis einer vereinfachten Berech-nung angegeben, d. h.: - - th(pd(2) Zsf = jw L 5 f) _-=:-'-c~ pd(2~ (5) wobei L 50 die Induktivität der Drossel bei 50 Hz, p2 = jW/hvYv' dv die Blechdicke, <5 der Luftspalt, Yv die spezifische Leitfähigkeit des Bleches, {iv die Permeabili-tät des Eisens und 1k die mittlere Länge des Eisenkernes sind. Um die Größen-ordnungen zu sehen, werden die Werte der einzelnen Komponenten angegeben. 50.-10-2 Rsb fQ] XSb[Q~ 0 2 3 5 Igk Abb. 6 Igxr, IgRrfQ] 3 2 0 4 51gk - 1 -2 -3 -4 Abb. 7 ELEKTROMAGNETISCHE STÖR FELDER DES GLEICHSTROMKREISES 155 Die zwei Schleifen waren annähernd gleich, die magnetische Kopplung konnte vernachlässigt werden. L b = 11,5 fLH; L Sk = 12 fLH; L so = 80fLH; R t = 0,02 ohm. Die Frequenzabhängigkeiten von X sb' Rsb' X sf und RSf sind in den Ahb. 6 und 7 dargestellt. Aus den Ergebnissen ist zu erkennen, daß der Kreis in-duktiv ist, die ohmschen Widerstände vernachlässigbar sind. Die Frequenz-abhängigkeit der Stromoberwellen ist in Ahb. 8 gezeigt. IgIn[AJ, IgSn[VA1,lgPs{jJ.Wj 4 3 2 fgSn (scheinbare leistung cferOberwe/fen eines Stromrichter~) 3 -5 {gIn - 6 r--o--__ o--__ :l"'-~~/gPs _ 7 (abgestrahlte Leistung einer Schleife) Abb.8 4. Berechnung der elektromagnetischen Felder Das magnetische Feld des Stromes der geschlossenen Schleife kann be-rechnet werden, indem die Schleife in Elementarteile unterteilt wird. Die einzelnen Elementarteile können als HERTZsche-Dipole betrachtet werden. Das magnetische Feld eines Dipols ist nach [1]: dH - 1 I (dlXTO -L 'V'-/ -. diXTo . ) . e}(d-r/c). - -- n I 80 Uo ---JW 4n r2 r, (6) Im untersuchten Raum ist die Retardation von -r!c vernachlässigbar. Wer-den die magnetischen Felder der Elementardipole für die ganze Schleife integriert, erhält man das Nahfeld, das im Verhältnis I/T2, und das Fernfeld, das im Verhältnis Ifr abnimmt. Das entstehende elektrische Feld kann auch 1:56 ".4.. KARpATI'u: Mitarb. in Nah- undFernfelder unterteilt werden. Das Fernfeld läßt sich einfach berechnen, indem man das magnetische Fernfeld mit der Wellenimpedanz des Raums (120 n ohm) multipliziert. Das elektrische Nahfeldkann in der fel-gen den Form geschrieben werden: (7) wobei Ä das Vektorpotential des magnetischen Feldes rp das den Raumladungen entsprechende Skalarpotential bedeuten. Die Retardation darf auch in diesem Falle vernachlässigt werden. Das Vektor-potential ohne Retardation läßt sich für eine gegebene Schleifen anordnung ver-hältnismäßig einfach durch das Integral (8) berechnen. rp ist schon schwieriger zu bestimmen. Statt der genauen Berech-nung wird diese Komponente des elektrischen Feldes mit Hilfe der mittleren Spannung der Schiene bestimmt. Da das Ziel nur eine Abschätzung der Größen-ordnungen war, wurde bei den Berechnungen die Wirkung der Erde außer acht gelassen." Die abgestrahlte Energie kann näherungsweise so berechnet werden, daß man mit einer Rahmenantenne rechnet, deren Oberfläche gleich der Oberfläche der Schleife ist. Die abgestrahlte Energie ergibt sich in diesem Falle zu: [1] (9) wobei ß = wie e die Lichtgeschwindigkeit (m/sec) a die Schleifenfläche (m2) Inden Effektivwert des Schleifenstromes bedeuten. 5. Kurze Zusammenfassung der Ergebnisse der Berechnungen lVIit Hilfe einer Rechenanlage kann die Feldstärke an einem beliebigen Ort festgestellt werden. Die Wiedergabe im Bild ist schon schwieriger, weil die untersuchte Anordnung keine Symmetrie aufweist. Deshalb wurde die Änderung der Felder nur in einer Richtung angegeben (entsprechend dem in Abb. 1 angegebenen Koordinatensystem) als Funktion von x bei konstanten Werten von y und z. ELEKTROMAGNETISCHE STÖRFELDER DES GLEICHSTROJlfKREISES 157 Die Ahh. 9, 10, 11, 12 zeigen die Änderung des magnetischen Nahfeldes, des durch das magnetische N ahfeld induzierten. elektrischen N ahfeldes, des elektrostatischen Nahfeldes und des magnetischen Fernfeldes als Funktion von x hei verschiedenen Oherwellen, wohei n = 6k und k = 1, 2, 3, 4, 5, 6 ... IgHk [Alm] 4 3 2 0 a. 'Q y =3m z =1,Qm n =.6k k = 0 o ~ __ ~~ __ +3 ____ ~ ____ ~ __ -+ ____ ~~ x[m] 5 9 -1 10 -2 k. = 0 - Id = 7000 A -3 1<.=1-10000- 0(=90° 100 -4 -5 1000 -6 Das magnetische Nahfeld -7 010000 Abb. f) IgEI<m y=6,5m n = 6k [V/m} 1 z=Om 0(=90° 0 5 7 9 x[m] 3 - 1 ~ -2 ~ -: : k= 1~ -3 ~ : -4 ~ : 100 -5 ~ : : : 1000 -5 10000 Das elektrische Nahfeld von Hk Abb. 10 158 A. KARP AT! u. Mil<Irn. k=O-oC=O y= 6,5 ~ . k=1-10~ 0(=90° z=O --------0-.--0--.,;.._:.00 k = 0 3 5 7 9 x[m} 0r-~~~-=~~~==~~ -1 ~~~ __ ~~ -2  C: 0 10 -3 ~""--->------<::_--o: 1:~~ -lt  ~: -:---c>-----O-Ch_-o 10000 - 5 Das elektrostatische elektrische Nal/feld i~h' Abb. H IgHtfA/ml - 4 I----'--l---+--_---+---+_. 5 'Igl( - 5 k;';'10 m - 6 Y = 30m z = 10 m -70::-= "§O~ - 8 - 9 Abb. 12 6. Schlußfolgerungen Auf Grund der durchgeführten Berechnungen konnten folgende Fest-stellungen gemacht werden: a) Die Wirbelströme des Eisenkernes haben im untersuchten Frequenz-bereich auf die Ersatzimpedanz der Glättungsdrossel keinen wesentlichen Einfluß. Ähnlicherweise durften auch die Parasitenkapazitäten vernachlässigt werden. b) Die durch Schleife abgestrahlte Energie ist unwesentlich (Abb. 8). Das läßt sich durch die schnelle _tUJnahme der Oberwellenströme und durch die im Vergleich zur Wellenlänge kleine räumliche Ausdehnung der Schleife erklären. c ) Von den Komponenten des elektromagnetischen Feldes ist das ma-gnetische N ahfeld das wesentlichste. d) Entsprechend dem Gesagten werden die Störwirkungen des Strom-richters hauptsächlich auf galvanischem Wege über das Speisenetz weiter-geleitet. ELEKTROMAGNETISCHE STÖR FELDER DES GLEICHSTROMKREISES 159 7. Anhang Der Stromrichtertransformator in Abb. 2a kann bei Vernachlässigung der Wicklungskapazitäten und der Wicklungs'widerstände durch die folgende Gleichung beschrieben werden: wobei r LAA LBA L CA L alA L blA L CIA L azA L bZA L e2A u= L· i' UA 1 UB Uc Ual r U = Ubl UCl U a2 i=1 I L.4B L BB L CB L alB L blB LeIB L aZB L bZB Lr:2B UbZ I L U C:? ..J L L AC L Aa1 L Abl LAc1 L BC L Bal L Bbl L BCl L cc . L Cal L Cbl L Cel L alC L aial L aIb1 L alet L blC L bial L bibl L Olel L elC Letal L eibl L ClC1 L a2C L a2al L a2bI L a2el L b2C L bzal L b2bI L b2el Lr:zc L e2al L e2bl L e2el ~; 'li ic ~bail I. I' ! I ib2 ··1 iez .J L Aa2 L AbZ L Ba2 L Bb2 L caz L Cb2 L ala2 L aIb2 L bIa2 L bIb2 L elaz L eIb2 L aZa2 L a2b2 L b2a2 L b2b2 L e2a2 L e2b2 LACZ L Be2 L cez L aIe2 L bIe:? LeIr:J L aZe2 L b2e2 , i (1) Sind Eisenkern und Wicklungen raumsymmetrisch, dann kann die NIatrix L in einfacherer Form geschrieben werden: (2) '160 " A. KARP.4TI ~. Mitarb. Kann angenommen werden, daß für die Ströme der Wicklungssysteme die Bedingung "[ I I I 0 0 0 0 0 0] o 0 0 I I I 0 0 0 . j' = 0 o 0 0 0 0 0 I I I (3) erfüllt ist, (L d ~ 00 und LI ideal ist), dann haben die Untermatrizen in GI. 2 die folgende Form: (4) D. h. die Wicklungen in getrennten Spalten sind voneinander unabhängig, also gilt: L Ps1e L Ps2e L ss1e L ss1 ,2e (5) L SS1.2e L ss2e Die in Abb. 13 angegebene Ersatzschaltung ist streng genommen nur dann der GI. 5 gleich·wertig, wenn die Anordnung volkommen symmetrisch ist und die Elemente auf das gleiche Spannungsniveau reduziert wurden. u" A Lpsz u~, L~ Abb. 13 ELEKTROMAGNETISCHE STÖR FELDER DES GLEICHSTROMKREISES 161 Zusammenfassung Die Arbeit beschäftigt sich mit der Berechnung der elektromagnetischen Felder, die durch den Gleichstromkreis eines gesteuerten dreiphasigen sechspulsigen Stromrichters in Saugdrosselschaltung erzeugt werden. Es werden die angewandten Prinzipien kurz zusammen-gefaßt und die Ergebnisse der Untersuchungen bei einer praktisch verwirklichten Anordnung angegeben. Literatur 1. SIlIiONYI, K.: EImeIeti villamossagtan, Tankönyvkiado, Budapest 1967. 2. CSAKI, F.-GANSZKY, K.-IPSITS, I.-l\IARTI, S.: Teljesitmenyelektronika, l\Iiiszaki Könyv-kiado, Budapest, 1971. 3.IsTv.,L...,FFY, E.: Tapvonalak, antennak, huihimterjedes, Tankönyvkiado, Budapest, 1967. Dr. Attila K(RP.(TI I hure HERMANN Imre lPSITS J L6rant LAKATOS H-1521 Budapest 

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