Garrigós Oltra, Lluís

Enseñanza de las Ciencias Revista de investigación y experiencias didácticas

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UTILIZACION DEL LASER EN EXPERIENCIAS POR DIFRACCION: CALCULO DE LA LONGITUD DE ONDA DE UNA RADIACION LUMINOSA LLUÍS GARRIGÓS OLTRA (I.B. Mixto de Xixona. Alicante) SUMMARY This paper is an attempt to underline the importance of the use of didactic laser systems to carry out qualitative and, above all, quantitative experiencies concerning the properties of the luminous waves, at a secondary school level. Such experiences direct the interest o f  the student towards a series of concepts which so far have been cha- racterizad by a lack of experimental resources at that level. I INTRODUCCION La emisión estimulada, fenómeno previsto por Eins- tein, fue la base a partir de la que se establecieron los principios del funcionamiento de un Iáser en 1958 por Schalow y Townes, desarrollándose en 1960 el primer láser operativo. La luz Iáser se diferencia de la luz ordinaria en diver- sos e importantes aspectos. Una bombilla convencional emite luz en todas direc- ciones y su energia se disipa rápidamente. La luz Iá- ser, por el contrario, puede dirigirse como haz estre- cho hacia puntos muy distantes, siendo esta luz de una intensidad mucho mayor que la luz ordinaria de cualquier bombilla. La luz láser, por otra parte, presenta una gran cohe- rencia, lo cual significa que además de tener una única longitud de onda, toda la luz tiene en cualquier punto una sensación perpendicular de haz y en un instante dado, la misma fase, amplitud y sentido. Por todo ello, el Iáser es la fuente ideal para realizar experien- cias de difraccion e interferencias luminosas. Por ultimo, la aparición en el mercado del sistema Iá- ser con un enfoque didáctico a precios relativamente económicos ha posibilitado la realización de experien- cias en cursos de Física preparatorios para la Univer- sidad; experiencias que en un tiempo no muy lejano tan sólo podían llevarse a cabo en laboratorios avan- zados de óptica. En la actualidad la Bibliografía ( 1 ,  2, 3) está ofrecien- do gran cantidad de experiencias realizadas con láser y enfocadas a la ensefianza media. fer ÓP / La da1 v i e a  di a Po; t ra; OBJETIVOS mir PO'. El objetivo a lograr con esta experiencia es doble. Por intc una parte, se trata de observar el fenómeno de la di- cen fracción luminosa al atravesar un rayo de luz una ren- dija suficientemente estrecha. Por otra parte, se inten- ta averiguar el valor de la longuud de onda de la ra- diación luminosa incidente. r Para conseguir dichos objetivos se ha utilizado un 1á- ser didáctico de He-Ne de 1 miliwatio de potencia de la firma Spectra Physics (modelo 155) que emite luz de 632.8 nm de longitud de onda. El haz luminoso se ha hecho pasar por una rendija de 0.4 mm de anchura obteniendose las figuras de difraccion sobre una pan- talla situada a una distancia variable respecto de la rendija comprendida entre 1.5 y 5.0 metros. FUNDAMENTO TEORICO 1 t Cuando una onda luminosa llega a una superficie que le impide propagarse y en la cual encuentra un orificio pequeno se produce el fenómeno de la difracción. Es- te fenómeno consiste básicamente en la aparición de e zonas claras y oscuras como consecuencia de interfe- rencia~ constructivas y destructivas entre los rayos lu- minosos emergentes desde todos los puntos de la ren- dija, ya que cada punto, de acuerdo con el principio de Huygens, se convierte en un nuevo foco emisor de ondas. Se ~ u e d e n  considerar dos t i ~ o s  de difracción según o qui los rayos emergentes sean paralelos entre si ano. El primer caso, denominado difracción de Fraunho- fer, se puede considerar como un caso extremo del se- gundo, denominado difracción de Fresnel. 46 ENSEÑANZA DE LAS CIENCIAS. 1983, pp. 4649 E N S ~  L OTROS TRABAJOS Para llegar a la situación de difracción de Fraunhofer es necesario colocar la pantalla a una distancia infini- ta, aunque podemos, no obstante, aproximarnos a di- o cha situación límite situando la pantalla a una distan- cia suficientemente grande. La difracción de Fraun- hofer se pude estudiar a un nivel introductorio. como es nuestro caso, con mucha mayor facilidad que la de Fresnel por ser de planteamientos relativamente senci- Uos, pudiéndose encontrar un análisis detallado del fenómeno en cualquier texto fundamentalmente de • óptica. (4.5.). La condición para que aparezca un minimo de intensi- dad luminosa en un proceso de difracción por rendija viene dada por la ecuación: donde D representa la anchura de la rendija, a es un ángulo relacionado con la inclinación de los rayos lu- minosos emergentes, A es la'longitud de onda de la ra- diación luminosa utilizada y n es un número entero. e Por otra parte, los máximos de intensidad se encuen- tran en posiciones prácticamente equidistantes de los mínimos anterior y posterior al máximo considerado, por lo que podemos suporier que para los máximos de intensidad n puede adoptar los valores O (máximo central). 3/2,  5/2, 7/2 ... En la figura 1 se muestra una imagen de difracción por rendija obtenida con luz láser y en la figura 2 se representa la distribución de máximos y mínimos lu- minosos de dicha imagen. En la ecuación ( 1 )  el termino sen a no es susceptible de ser medido directamente; sin embargo, una aproxima- ción adecuada resuelve este inconveniente. Dicha aproximación se basa en suponer que la distancia exis- tente entre la pantalla y la rendija es lo suficientemen- te grande en comparación con la anchura de la rendija como para considerar que la imagen de difracción ob- tenida es de tipo Fraunhofer. Para ello es necesario que se verifique la condición: donde L es la separación existente entre la rendija y la pantalla. En nuestro caso L.A se ha tomado, como mínimo 20 veces mayor que (Yz.D.cos a)2. Esta situa- ción se representa en la figura 3 .  i En las condiciones de aproximación consideradas el I valor del ángulo a es en extremo pequeiio, por lo que es posible realizar la aproximación: sen a tg a Por otra parte, la tangente del ángulo a para cada má- ximo o mínimo considerado se puede obtener como el Imagen de dijraccion de una rendija estrecha ob~enida con luz laser. La foto~rafio ha sido ~ornada con un tiempo de exposicion de 45 segundos .v una aperrura de diafragr?ra / / B .  Figura 2 Represenracidn esquemdrica de ia disrri- z=nDZ??i_ - j h  A bucidn de máximos y t -... mfnimos en una figura n - 3 - 2 1 C. 1 ) 3 de d~yraccidn. 49 ENSEFIANZA DE LAS CIENCIAS 47 I I I  I OTROS TRABAJOS OT 1 -- 7 .L .y-l-- - J;,,: [) . m-.', ~. . i lori /aje t,.vperirtienrul I lr i ,udo u cabo puro ubtener fi,virros dtj dijraccron. t c) 1 I 'o nos de l 1 enti ni m dier gen Un teni gen culc en I TA E. a di: D o -2" rr.; cociente entre la distancia existente entre el máximo sobre la que se coloca la pantalla que es un tablón de jer m' central y dicho máximo (o mínimo) (x), y la distancia corcho sobre el que se puede fijar con chinchetas un 4' m existente entre la rendija y la pantalla (L): papel vegetal milimetrado. 5O rO La ecuación ( 1 )  puede entonces ser reescrita en la for- ma : la cual permite el cálculo de A a partir de parámetros cuyo valor es obtenible por medición directa. MONTAJE EXPERIMENTAL Y DESARRO- LLO D E  LA PRACTICA En la figura 4 se representa esquemáticamente el mon- taje experimental que se ha llevado a efecto en la reali- zación de la práctica. El láser y la rendija se sitúan alineados sobre una me- sa de laboratorio de forma perpendicular a la pared La rendija se va colocando a distintas distancias de la pantalla, obteniéndose en cada caso figuras de difrac- ción diferentes. La rendija utilizada tiene una anchura de 0.4 mm y forma parte, al igual que los restantes ac- cesorios (una montura para lente y una deslizadera) del equipo de óptica de ENOSA para EGB La medi- ción de la anchura de la rendija se llevó a cabo con la ayuda de una lámina metálica y utilizando un palmer. La manera de proceder para el registro de datos ha si- do la siguiente: a) La figura de difracción se obtiene en condiciones de oscuridad al objeto de permitir una mayor exac- titud en la determinación de la posición de los má- ximos y mínimos. b) Una vez que aparece la imagen de difraccibn en la pantalla se superpone a ella un papel vegetal mili- metrado, el cual se fija a la pantalla con chinche- tas. Con un lápiz se marca la posición aproximada de los puntos centrales de las zonas ovaladas, así 1 m- 2O rr 3" rr 4O rr 5O rr -coeb 3 BIBI (1) w (2) N (3) J( 3 48 ENSERANZA DE LAS C I E N C M  I OTROS TRABAJOS como de los puntos centrales de las zonas oscuras. C) Las distancias registradas se tabulan en forma de diferencias al centro de la zona luminosa central. El cálculo de la longitud de onda de la radiación lumi- nosa se realiza mediante una manipulación adecuada de las figuras de difracción obtenidas. Dicha manipu- lacibn consiste en un ajuste por mínimos cuadrados para cada figura de difracción de la distancia existente entre el máximo central y los distintos máximos y rní- nimos considerados frente a n, obteniéndose las pen- dientes de un conjunto de rectas que pasan por el ori- gen. Dichas pendientes cumplen la condición: D m =  - A-L (4) Un posterior ajuste de l /L frente a las pendientes ob- tenidas conduce a una nueva recta que pasa por el ori- gen y a partir de cuya pendiente (DIA) se realiza el cal- culo de la longitud de onda de la radiación utilizada en la experiencia. DISCUSION DE RESULTADOS En la Tabla 1 se muestran los resultados obtenidos en la determinación de A en la presente experiencia. Lógicamente el proceso no es de una exactitud extre- ma ya que la determinación del centro de las zonas de intensidad máxima y mínima no se puede realizar de manera precisa, si no es por medio de un análisis foto- métrico. Ahora bien, la experiencia es susceptible de ser llevada a cabo exclusivamente por los alumnos y el error observado en la determinación de A es en cual- quier caso del orden del 5%, por lo que se puede justi- ficar plenamente la realización de la misma. Antes de comenzar a montar la experiencia conviene tener presente que, aunque la potencia del láser es muy pequeila. nunca se &be mirar el rayo de luz directamente. Lo mismo debe decirse respecto al rayo reflejado en una superficie especular sencillamente pulida, aunque no sea un espejo; pues de no tomar esta precaución, al en- trar el estrecho haz de láser por la pupila del ojo, la luz se concen- uaria en un punto de la retina llegando a producirle una grave le- sión. Se debe evitar. pues. que al ojo llegue la luz del láser por su- perficies altamenre reflectantes. TABLA 1 . -  Distribución de máximos y mínimos de intensidad luminosa en experiencias de difraccion por rendija a distintas distancias de separación entre 12 rendija de difraccion y la pantalla. L ímm) 4752 4252 3752 258 1 1581 n I / L  . lo4 2.104 2.352 2.665 3.874 6.325 x ímm) 1" máximo 3/2 10 1 O 7 6 4 2" náximo 5/2 17 16 13 9 7/2 6 3" máximo 24 22 19 13 9 4" máximo 9/2 30 28 24 17 1 1  5" máximo 11/2 37 35 29 2 1 13 1 er mínimo 1 7 6 6 4 2 2" mínimo 2 14 12 1 1  7 5 3" mínimo 3 2 1 18 17 1 1  7 4" mínimo 4 28 24 22 15 1 O 5" mínimo 5 35 3 1 27 19 12 - - - Coeficiente de correlación (r) 0.9987 O. 9983 0.9973 O. 9986 0.9963 pendiente (m)  0.1459 O .  1606 0.1858 0.2657 0.41 14 D/A = 667.54 A = 599.2 nm Coeficiente de correlación = 0.9993 Error relativo en la determinación de A = 5.3% BIBLIOGRAFIA (1) WALKER. J. (1980). Invtstigaci6n y Ciencia 49.120 (4) CRAWFORD. F. S. (1974). Berkeley Pbysla Counc, Vol. 3 (2) WALKER. J. (1981). Invatigoci6n y Citada 54,108 Ed. RcvertC. phg. 481 y sig. (3)  JOUANISSON, R.;  FABRE. G. (1980). Bulktin de I'Unlon dts ( 5 )  Scars, F. W. (1974). O p h .  Fundamentos de FWci. Ed. Agui- Pbysiciens 621, 563 lar, phg. 129 y sig. 

Utilización del láser en experiencias por difracción : cálculo de la longitud de onda de una radiación luminosa

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UTILIZACION DEL LASER 
EN EXPERIENCIAS POR DIFRACCION: 
CALCULO DE LA LONGITUD DE ONDA 
DE UNA RADIACION LUMINOSA 
LLUÍS GARRIGÓS OLTRA 
(I.B. Mixto de Xixona. Alicante) 
SUMMARY 
This paper is an attempt to underline the importance of the use of didactic laser systems to carry out qualitative 
and, above all, quantitative experiencies concerning the properties of the luminous waves, at a secondary school 
level. Such experiences direct the interest o f  the student towards a series of concepts which so far have been cha- 
racterizad by a lack of experimental resources at that level. 
I INTRODUCCION 
La emisión estimulada, fenómeno previsto por Eins- 
tein, fue la base a partir de la que se establecieron los 
principios del funcionamiento de un Iáser en 1958 por 
Schalow y Townes, desarrollándose en 1960 el primer 
láser operativo. 
La luz Iáser se diferencia de la luz ordinaria en diver- 
sos e importantes aspectos. 
Una bombilla convencional emite luz en todas direc- 
ciones y su energia se disipa rápidamente. La luz Iá- 
ser, por el contrario, puede dirigirse como haz estre- 
cho hacia puntos muy distantes, siendo esta luz de 
una intensidad mucho mayor que la luz ordinaria de 
cualquier bombilla. 
La luz láser, por otra parte, presenta una gran cohe- 
rencia, lo cual significa que además de tener una única 
longitud de onda, toda la luz tiene en cualquier punto 
una sensación perpendicular de haz y en un instante 
dado, la misma fase, amplitud y sentido. Por todo 
ello, el Iáser es la fuente ideal para realizar experien- 
cias de difraccion e interferencias luminosas. 
Por ultimo, la aparición en el mercado del sistema Iá- 
ser con un enfoque didáctico a precios relativamente 
económicos ha posibilitado la realización de experien- 
cias en cursos de Física preparatorios para la Univer- 
sidad; experiencias que en un tiempo no muy lejano 
tan sólo podían llevarse a cabo en laboratorios avan- 
zados de óptica. 
En la actualidad la Bibliografía ( 1 ,  2, 3) está ofrecien- 
do gran cantidad de experiencias realizadas con láser 
y enfocadas a la ensefianza media. 
fer 
ÓP / 
La 
da1 
v i e a  
di a 
Po; 
t ra; 
OBJETIVOS mir PO'. 
El objetivo a lograr con esta experiencia es doble. Por intc 
una parte, se trata de observar el fenómeno de la di- cen 
fracción luminosa al atravesar un rayo de luz una ren- 
dija suficientemente estrecha. Por otra parte, se inten- 
ta averiguar el valor de la longuud de onda de la ra- 
diación luminosa incidente. r 
Para conseguir dichos objetivos se ha utilizado un 1á- 
ser didáctico de He-Ne de 1 miliwatio de potencia de 
la firma Spectra Physics (modelo 155) que emite luz 
de 632.8 nm de longitud de onda. El haz luminoso se 
ha hecho pasar por una rendija de 0.4 mm de anchura 
obteniendose las figuras de difraccion sobre una pan- 
talla situada a una distancia variable respecto de la 
rendija comprendida entre 1.5 y 5.0 metros. 
FUNDAMENTO TEORICO 1 
t 
Cuando una onda luminosa llega a una superficie que 
le impide propagarse y en la cual encuentra un orificio 
pequeno se produce el fenómeno de la difracción. Es- 
te fenómeno consiste básicamente en la aparición de e 
zonas claras y oscuras como consecuencia de interfe- 
rencia~ constructivas y destructivas entre los rayos lu- 
minosos emergentes desde todos los puntos de la ren- 
dija, ya que cada punto, de acuerdo con el principio 
de Huygens, se convierte en un nuevo foco emisor de 
ondas. 
Se ~ u e d e n  considerar dos t i ~ o s  de difracción según 
o 
qui los rayos emergentes sean paralelos entre si ano. 
El primer caso, denominado difracción de Fraunho- 
fer, se puede considerar como un caso extremo del se- 
gundo, denominado difracción de Fresnel. 
46 ENSEÑANZA DE LAS CIENCIAS. 1983, pp. 4649 E N S ~  
L OTROS TRABAJOS 
Para llegar a la situación de difracción de Fraunhofer 
es necesario colocar la pantalla a una distancia infini- 
ta, aunque podemos, no obstante, aproximarnos a di- 
o cha situación límite situando la pantalla a una distan- 
cia suficientemente grande. La difracción de Fraun- 
hofer se pude estudiar a un nivel introductorio. como 
es nuestro caso, con mucha mayor facilidad que la de 
Fresnel por ser de planteamientos relativamente senci- 
Uos, pudiéndose encontrar un análisis detallado del 
fenómeno en cualquier texto fundamentalmente de 
• óptica. (4.5.). 
La condición para que aparezca un minimo de intensi- 
dad luminosa en un proceso de difracción por rendija 
viene dada por la ecuación: 
donde D representa la anchura de la rendija, a es un 
ángulo relacionado con la inclinación de los rayos lu- 
minosos emergentes, A es la'longitud de onda de la ra- 
diación luminosa utilizada y n es un número entero. 
e Por otra parte, los máximos de intensidad se encuen- 
tran en posiciones prácticamente equidistantes de los 
mínimos anterior y posterior al máximo considerado, 
por lo que podemos suporier que para los máximos de 
intensidad n puede adoptar los valores O (máximo 
central). 3/2,  5/2, 7/2 ... 
En la figura 1 se muestra una imagen de difracción 
por rendija obtenida con luz láser y en la figura 2 se 
representa la distribución de máximos y mínimos lu- 
minosos de dicha imagen. 
En la ecuación ( 1 )  el termino sen a no es susceptible de 
ser medido directamente; sin embargo, una aproxima- 
ción adecuada resuelve este inconveniente. Dicha 
aproximación se basa en suponer que la distancia exis- 
tente entre la pantalla y la rendija es lo suficientemen- 
te grande en comparación con la anchura de la rendija 
como para considerar que la imagen de difracción ob- 
tenida es de tipo Fraunhofer. Para ello es necesario 
que se verifique la condición: 
donde L es la separación existente entre la rendija y la 
pantalla. En nuestro caso L.A se ha tomado, como 
mínimo 20 veces mayor que (Yz.D.cos a)2. Esta situa- 
ción se representa en la figura 3 .  i 
En las condiciones de aproximación consideradas el I 
valor del ángulo a es en extremo pequeiio, por lo que 
es posible realizar la aproximación: 
sen a tg a 
Por otra parte, la tangente del ángulo a para cada má- 
ximo o mínimo considerado se puede obtener como el 
Imagen de dijraccion de 
una rendija estrecha 
ob~enida con luz laser. 
La foto~rafio ha sido 
~ornada con un tiempo 
de exposicion de 45 
segundos .v una aperrura 
de diafragr?ra / / B .  
Figura 2 
Represenracidn 
esquemdrica de ia disrri- 
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A bucidn de máximos y 
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OTROS TRABAJOS 
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puro ubtener fi,virros dtj dijraccron. 
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a di: 
D 
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-
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cociente entre la distancia existente entre el máximo sobre la que se coloca la pantalla que es un tablón de jer m' 
central y dicho máximo (o mínimo) (x), y la distancia corcho sobre el que se puede fijar con chinchetas un 4' m 
existente entre la rendija y la pantalla (L): papel vegetal milimetrado. 5O rO 
La ecuación ( 1 )  puede entonces ser reescrita en la for- 
ma : 
la cual permite el cálculo de A a partir de parámetros 
cuyo valor es obtenible por medición directa. 
MONTAJE EXPERIMENTAL Y DESARRO- 
LLO D E  LA PRACTICA 
En la figura 4 se representa esquemáticamente el mon- 
taje experimental que se ha llevado a efecto en la reali- 
zación de la práctica. 
El láser y la rendija se sitúan alineados sobre una me- 
sa de laboratorio de forma perpendicular a la pared 
La rendija se va colocando a distintas distancias de la 
pantalla, obteniéndose en cada caso figuras de difrac- 
ción diferentes. La rendija utilizada tiene una anchura 
de 0.4 mm y forma parte, al igual que los restantes ac- 
cesorios (una montura para lente y una deslizadera) 
del equipo de óptica de ENOSA para EGB La medi- 
ción de la anchura de la rendija se llevó a cabo con la 
ayuda de una lámina metálica y utilizando un palmer. 
La manera de proceder para el registro de datos ha si- 
do la siguiente: 
a) La figura de difracción se obtiene en condiciones 
de oscuridad al objeto de permitir una mayor exac- 
titud en la determinación de la posición de los má- 
ximos y mínimos. 
b) Una vez que aparece la imagen de difraccibn en la 
pantalla se superpone a ella un papel vegetal mili- 
metrado, el cual se fija a la pantalla con chinche- 
tas. Con un lápiz se marca la posición aproximada 
de los puntos centrales de las zonas ovaladas, así 
1 m- 
2O rr 
3" rr 
4O rr 
5O rr 
-
coeb 
3 
BIBI 
(1) w 
(2) N 
(3) J( 
3 
48 ENSERANZA DE LAS C I E N C M  I 
OTROS TRABAJOS 
como de los puntos centrales de las zonas oscuras. 
C) Las distancias registradas se tabulan en forma de 
diferencias al centro de la zona luminosa central. 
El cálculo de la longitud de onda de la radiación lumi- 
nosa se realiza mediante una manipulación adecuada 
de las figuras de difracción obtenidas. Dicha manipu- 
lacibn consiste en un ajuste por mínimos cuadrados 
para cada figura de difracción de la distancia existente 
entre el máximo central y los distintos máximos y rní- 
nimos considerados frente a n, obteniéndose las pen- 
dientes de un conjunto de rectas que pasan por el ori- 
gen. Dichas pendientes cumplen la condición: 
D m =  - 
A-L 
(4) 
Un posterior ajuste de l /L frente a las pendientes ob- 
tenidas conduce a una nueva recta que pasa por el ori- 
gen y a partir de cuya pendiente (DIA) se realiza el cal- 
culo de la longitud de onda de la radiación utilizada 
en la experiencia. 
DISCUSION DE RESULTADOS 
En la Tabla 1 se muestran los resultados obtenidos en 
la determinación de A en la presente experiencia. 
Lógicamente el proceso no es de una exactitud extre- 
ma ya que la determinación del centro de las zonas de 
intensidad máxima y mínima no se puede realizar de 
manera precisa, si no es por medio de un análisis foto- 
métrico. Ahora bien, la experiencia es susceptible de 
ser llevada a cabo exclusivamente por los alumnos y el 
error observado en la determinación de A es en cual- 
quier caso del orden del 5%, por lo que se puede justi- 
ficar plenamente la realización de la misma. 
Antes de comenzar a montar la experiencia conviene tener presente 
que, aunque la potencia del láser es muy pequeila. nunca se &be 
mirar el rayo de luz directamente. Lo mismo debe decirse respecto 
al rayo reflejado en una superficie especular sencillamente pulida, 
aunque no sea un espejo; pues de no tomar esta precaución, al en- 
trar el estrecho haz de láser por la pupila del ojo, la luz se concen- 
uaria en un punto de la retina llegando a producirle una grave le- 
sión. Se debe evitar. pues. que al ojo llegue la luz del láser por su- 
perficies altamenre reflectantes. 
TABLA 1 . -  Distribución de máximos y mínimos de intensidad luminosa en experiencias de difraccion por rendija 
a distintas distancias de separación entre 12 rendija de difraccion y la pantalla. 
L ímm) 4752 4252 3752 258 1 1581 
n I / L  . lo4 2.104 2.352 2.665 3.874 6.325 
x ímm) 
1" máximo 3/2 10 1 O 7 6 4 
2" náximo 5/2 17 16 13 9 
7/2 
6 
3" máximo 24 22 19 13 9 
4" máximo 9/2 30 28 24 17 1 1  
5" máximo 11/2 37 35 29 2 1 13 
1 er mínimo 1 7 6 6 4 2 
2" mínimo 2 14 12 1 1  7 5 
3" mínimo 3 2 1 18 17 1 1  7 
4" mínimo 4 28 24 22 15 1 O 
5" mínimo 5 35 3 1 27 19 12 - - - 
Coeficiente de correlación (r) 0.9987 O. 9983 0.9973 O. 9986 0.9963 
pendiente (m)  0.1459 O .  1606 0.1858 0.2657 0.41 14 
D/A = 667.54 A = 599.2 nm 
Coeficiente de correlación = 0.9993 Error relativo en la determinación de A = 5.3% 
BIBLIOGRAFIA 
(1) WALKER. J. (1980). Invtstigaci6n y Ciencia 49.120 (4) CRAWFORD. F. S. (1974). Berkeley Pbysla Counc, Vol. 3 
(2) WALKER. J. (1981). Invatigoci6n y Citada 54,108 Ed. RcvertC. phg. 481 y sig. 
(3)  JOUANISSON, R.;  FABRE. G. (1980). Bulktin de I'Unlon dts ( 5 )  Scars, F. W. (1974). O p h .  Fundamentos de FWci. Ed. Agui- 
Pbysiciens 621, 563 lar, phg. 129 y sig. 


https://ddd.uab.cat/pub/edlc/02124521v1n1/02124521v1n1p46.pdf

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