Jose Antonio Manzanares

Juan Bisquert Mascarell

Salvador Mafé

Manzanares, Jose Antonio

Bisquert Mascarell, Juan

Mafé, Salvador

Hemeroteca Cientifica Catalana

Determinació experimental del moment dipolar magnktic: un mktode estitic i dos de dinimics Juan Bisquert, José A. Manzanares i Salvador Mafé *+ Introducció El dipol magnktic és una font elemental del magnetisme, i el seu estudi constitueix una part essencial dels cursos de Física General i Electromagnetisme. A continuació presentarem una serie d'experiments senzills que poden facilitar la comprensió del concepte de moment dipo- lar magnktic. Els experiments mostren tres metodes de mesura del moment dipolar. En un treball anterior J. Bisquert, E. Hurtado, S. Mafé i J. Pina, (Bisquert, 1990)' varem estudiar el moviment d'un imant de forma parallelepipkdica en la direcció de l'eix d'una bobina circular. Com a pas in- termedi, desenvolupArem un mktode estatic per a la de- terminació del moment magnktic de l'imant, m. Aquest metode estava basat en la representació dels valors ex- perimental~ del camp magnktic creat per l'imant en els punts situats a l'eix, Be, , en funció dels valors tebrics del quocient Bth/m obtinguts suposant una imantació uniforme de l'imant. Les implicacions experimentals del procediment anterior s'estudien més detalladarnent Figura 1: Forma i dimensions de l'imant. El camp magnetic en aquest treball. En primer lloc, analitzarem que hi es mesura per a una serie de punts P sobre l'eix de l'imant, succeeix quan les mesures s'efectuen en punts propers situats a distancies z d'un dels seus extrems a l'imant i, a continuació, compararem els resultats 38 Revista de Física / 2n semestre de 1993 que s'obtenen quan es mesura primer en un extrem de l'imant, i després, en l'altre extrem. D'altra banda, determinarem d'una forma indepen- dent a l'anterior el moment magnktic de l'imant mit- jancant dos mktodes dinhics.  El primer es basa en la mesura de la freqiiencia de les oscil-lacions transversals efectuades per l'imant dins d'un camp magnetic extern (Hallyday i Resnik, 1978; Levin, 1988). El segon mktode utilitza també la freqiiencia d'oscil.lació de l'imant, pero en aquest cas les oscil.lacions són longitudinals i tenen lloc en la direcció de l'eix d'una bobina circular. Tot i que en totes les experikncies s'ha utilitzat un imant paral.lelepipedic, el tractament pot reformular-se de forma senzilla per a qualsevol altra geometria (per gui una simetria definida, i que la seva longitud en la direcció d'imantació sigui molt més gran que les seves dimensions transversals. D'altra banda, l'equip experi- mental que cal és molt comú en el laboratori d'alumnes, per la qual cosa el nostre estudi es pot usar com una practica de laboratori. Els metodes de mesura utilitzats són forqa estimulants i, com es veura, condueixen a tres determinacions independents de m molt similars. Per tant, creiem que la realització .d'experikncies com les descrites en aquest treball poden contribuir a una millor comprensió de l'important (tot i que, tal vegada, difícil) concepte del moment dipolar magnetic. exemple, un imant en forma cilíndrica) sempre que tin- Metode estatic *Traducció de l'article "Determinación experimental del mo- * * mento dipolar magnético", aparegut a la Revista Española de Considerem l'imant dibuixat a la figura 1, d'on 2L n'és Física V. 6 n. 2 (1992). Traducció de J. Campmany la longitud en la direcció d'imantació, 2a l'alcada i 2b t ~ u a n  Bisquert és al Departament de Ciencies Experimentals l,amplada. suposem que la imantació de l'imant de la Universitat Jaume 1 de Castelló. José A. Manzanares i Salvador Mafé són al Departament de Termodin&mica de la 6s uniforme, llavors el Camp Bth que crea en el punt Universitat de Valencia -Estudi General, a Burjassot z es pot calcular aplicant-hi els principis bhics de Taula 1: Resultats tehrics per a Bth/m (equació 1) i expe- rimental~ per a Be,, pols N i S ,  en funció de z l'electromagnetisme, amb el resultat (Bisquert, 1990): - {arctan (2 bB'"(z) - gaLab Jd2 + (Z + 2L)2 Z arctan (o ) + b Jrn on m, moment magnktic de l'irnant, és el producte de la imantació pel volum. Si introduim les dimensions reals de l'imant (a=3,45 mrn, b=8,45 mm, L=3,50 mm, i d2 = a2 + b2) en l'equació ( l ) ,  podem obtenir els valors tebrics de Bth/m per a diferents distancies z (per exem- ple, prenent una distancia de separació d'l cm entre dos punts consecutius). Aquests valors són els que apareixen a la taula 1. A continuació, mesurem el camp magnktic Bex(z) als mateixos punts on ja varem calcular Bth(z) mitjancant una sonda d'efecte Hall (Phywe 11749.01). El procediment de mesura consisteix en moure l'imant sobre un regle amb la punta de la sonda situada just al seu origen. Prenem primer un conjunt de dades Bex,N(z) amb el pol N de l'imant apuntant cap a la sonda. Tot seguit, i sense alterar la situació relativa de la sonda i el regle, rotem l'imant 180' al voltant del seu eix vertical i formem un altre conjunt de dades, Bex,s(z). Figura 2: Representació de B e X , ~  respecte a Bth/m per a les dades de la taula 1. S'omet la representació de per motius de claredat. Les corbes (pahboles) de l'ajust són: B e x , ~  = 0,0522 + 3, 96Bth - 0, 384Bth i Be,,S = -0,04339 + 4, 03Bth - 0, 416Bth Una primera qüestió és esbrinar quina és la regió de mesura que conduira al resultat més fiable per a m. La sensibilitat de la sonda utilitzada (0,Ol mT) imposa una cota superior per a z: els punts corresponents a z > 20 cm estan fora del nostre abast, com es mostra a la taula 1. D'altra banda, les desviacions de la hipbtesi d'imantació uniforme poden arribar a ser importants per a punts masa  propers a l'imant (Basano, 1988), de manera que l'equació (1) deixarh de ser valida per als punts esmentats. Aixb és realment el que succeeix quan es consideren totes les dades contingudes en la taula 1 (vegeu la figura 2). Si l'equació (1) fos valida per a tots els punts experimentals, aleshores un ajust de Be, en funció de Bth/m donaria una línia recta. Tanrnateix, els punts representats a la figura 2 s'assemblen més a una parabola que a una recta. No obstant aixb, és un fet significatiu que les desviacions dels punts experimentals respecte a la línia recta siguin petites, sobretot si tenim en compte la senzillesa del model utilitzat (Bisquert, 1990) per obtenir l'equació (l), i el rang de distancies considerat (notem que estem mesurant molt a prop de l'imant) . Encara que és una temptació cercar ara una expli- cació a les corbes de la figura 2, és molt més convenient considerar en primer lloc només aquelles dades preses no gaire a prop de l'imant. Per exemple, les dades obtin- gudes per a z > 2L = 7 cm són valides. A S ,  les rectes que ajusten aquestes dades (vegeu la figura 3) indiquen que els efectes deguts a una imantació no uniforme de Figura 3: Representació de B e X , ~  i Bex,s respecte a Bth/m per a aquelles dades de la taula 1 amb z > 7cm. Les corbes (rectes) de l'ajust són ara: (PUNTS BLANCS) N e x , ~  =0,0475+3, 98Bth (PUNTS NEGRES) Be,,s = -0,0437+ 0,39Bth Figura 4: Esquema del muntatge experimental pel metode de les oscil.lacions transversals mitjancant una ckl-lula fotoelkctrica) de les oscil.lacions transversals d'un imant al voltant d'un eix vertical quan se'l posa en un carnp magnktic extern (vegeu la figura 4). En el nostre muntatge experimental, aquest camp té l'imant són negligibles. E ~ S  pendents obtinguts en els valor conegut (Purcell, 1989 i 1990) i ve proporcionat corresponents ajustos pel metode de mínims quadrats per unes bobines de Helmholtz (Phywe 06960.00). Com porten a: m~ = (3,98f 0,05) A m2 i m, = (3,984~ 0,05) mostra la figura 4, l'imant es penja d'un fil i se situa Am2. sobre l'eix definit pels centres de les bobines. El camp La coincidencia dels resultats sembla confirmar la ,asetic B~~ en el punt de 17eix que esta situat a una fiabilitat del procediment. El nostre resultat final pel distancia R/2 dels centres de les bobines és metode estatic és: Una altra verificació de la validesa del mktode es basa en el significat de l'ordenada en l'origen de les rectes que apareixen a la figura 3.És clar que aquesta ordenada ha de correspondre al valor Bo de la component del camp magnetic extern (no degut a l'imant) en la direcció del regle. Perb aquest component se suma al camp creat per l'imant quan mesurem B e X , ~  i es resta en mesurar Per tant, les dues ordenades han de tenir iguals valors absoluts i signes oposats. Aixb és, en efecte, el que resulta de l'ajust anterior, ja que: B O , ~  = (4,7 f 0, 5)1OW5T i Bo,s = (4,3 f O, 5)10-~T. Si l'únic camp magnktic present fos el de la Terra i el regle es col.loqués apuntant cap a nord, els valors anteriors correspondrien al component horitzontal del camp magnktic terrestre. Metode de les osciHacions transversals Aquest metode és molt conegut (Hallyday i Resnick, 1978) i consisteix a mesurar la freqükncia (per exemple on R és el radi de les bobines, N el nombre d'espires i I la intensitat del corrent elkctric que circula per cada una. Si l'imant de la figura 4 se separa un angle petit 8 de la posició d'equilibri, osciklara a l'entorn de l'esmentada posició d'acord amb l'equació de moviment on I, és el moment d'inhrcia de l'imant. Si substitu'im la massa de l'imant, M=78,4 g, i les seves dirnensions, obtenim La freqükncia d'oscil.lació ve donada per 40 Revista de Fkica / 2n semestre de 1993 Figura 5: Resultats experimentals per a wtT (metode de les oscildacions transversals) per a diferents valors de I' (equa- ció 7) De les equacions (3)' (5) i (6), amb R =20 cm i N =154, obtenim wtT en funció del corrent I i el moment m de l'imant wf, = 21,43mI = ml' (7) Els resultats obtinguts es mostren a la figura 5 i el valor trobat per a m és Figura 6: Resultats experimentals per a wi2 (metode de les oscildacions longitudinals) per a diferents valors de I2 (equació 11) on MT és la suma de les masses del vagó i de l'imant. L'equació (9) es pot escriure com Un metode tebric més refinat que tingués en compte la grandkia finita de l'imant i el gruix de l'espira (vegeu l'equació (24) de la referencia Bisquert, 1990) portaria Malgrat la simplicitat del muntatge experimental utilit- Els resultats experimentals per a w i 2  es mostren en la zat, l'imant oscilla de forma regular sempre que el cor- figura 6 (s'obté tarnbé una dependencia similar a wil i, rent sigui prou elevat (1 > 2A). A menors intensitats, per tant, hem omes la figura corresponent). Dels pen- les oscil~lacions no tenen lloc al voltant d'un eix fix. No dents de les rectes respectives per a wil i wi2 es té que obstant aixb, es poden observar oscil.lacions regulars per a qualsevol corrent electric si s'utilitza un instrument de r n ~ l  = (3'8 f O, 2)A m2 (12) moment d'inkrcia conegut que mantingui sempre l'imant en un pla d'oscil.lació fix (Levin, 1984). Metode de les osciHacions longitudinals En. aquesta secció modificarem l'experiment descrit a la referencia (Bisquert, 1990) de manera que el resultat final sigui ara el moment magnetic de l'imant. L'imant es posa sobre el vagó d'un carril d'aire (Phywe 1120217) de tal manera que només pugui oscil.lar longitudinalment segons l'eix de la bobina. Si es considera que l'imant és puntual (en negligim la grandkia) i que la bobina és infinitament prima (en negligim el gruix), la freqükncia tebrica (vegeu l'equació (5) de la referencia Bisquert, 1990) és 2 W L ~  = 3 p o m ~ ~ / 2 ~ T ~ 3  (9) Els resultats que es mostren a les expressions (12) i (13) concorden raonablement bé amb els obtinguts mit- jancant els dos metodes anteriors (vegeu les equacions (2) i (8)). En particular, els dos procediments més re- finats porten a resultats molt similars (equacions (2) i (13)). '. Discussió Hem estudiat tres metodes independents per a la deter- minació experimental del moment magnetic d'un imant. El primer es basa en el camp magnetic creat pel mateix imant, mentre que els altres fan ús d'un camp extern. amb el resultat La qüestió següent és explicar les corbes (paraboles) que apareixen a la figura 2 o, pel cap baix, el fet que els termes quadrhtics en Bth tinguin coeficients negatius. Per fer-ho, reescriurem l'equació (17) com on F ( z )  es defineix a partir de les equacions (17) i (18)' i Figura 7: L'imant de la figura 1 suposant una magnetització 1 l ) (19) (2) = - ( Z  + 2L)2 no uniforme. Es representa en línia contínua la mag- netització n(x) per unitat de volum i longitud i, en línia 6s el camp rnagnetic creat per un imant d9imantació uni- discontínua, una magnetització uniforme, la desviació de la forme. Una expressió similar a la (19) s'obté a partir qual s'ha exagerat per motius de claredat. Dins de l'imant de l'equació (1) per a z » a, b. Noteu que Bu,if 6s es mostren diversos dipols elementals de moments diferents aproximadament el camp magnktic tebric que apareix a l'eix horitzontal de la figura 2. Per tant, si reescrivim El concepte de moment dipolar magnktic es presenta d'aquesta forma en dues situacions físiques distintes. Els experiments són molt simples i porten a resultats simi- l a r ~  per a m. Analitzarem finalment les hipbtesis d'imananció uni- forme de l'imant. L. Basano, P. Ortonello i C. Pon- tigia, (Basano, 1988), han afirmat que en realitat la l'equació (18) en termes de Bunif, la funció resultant ha de donar compte de la dependencia parabblica obser- vada a la figura 2. Com que k és un parametre correctiu petit, podem acceptar que Bunif ve donat per l'equació (19) i desenvolupar F(z) en serie de potencies de L/z. Retenint només els termes d'ordre més petit, l'equació (18) queda en la forma imantació no pot ser estrictament uniforme ja que ha de disminuir en els extrems de l'imant a causa d'efectes B(z) Ñ Bunif (2) - --K 27~ l6 15 (:)5. (20) magnetosthtics. Un mode intuitiu d'estudiar aquest fenomen es basa a considerar el moment magnetic per Per introduir Bunif en el segon sumand de l'equació unitat de longitud, n(x), amb una correcció de segon (20)' utilitzarem l'aproximació dipolar. El resultat final ordre en x respecte al cas uniforme és on les constants s'escullen de manera que el moment dipolar total de l'imant sigui m (vegeu la figura 7) Si negligim els efectes deguts a l'extensió transversal de l'imant, el camp magnetic en un punt que esta situat a una distancia z es pot obtenir sumant les contribucions de dipols elementals de moment dm = n(x)dx (vegeu la figura 7) Ara veiem que l'exponent 513 és proper a 2 i que l'equació 20 pot explicar els termes quadrhtics que apareixen en l'ajust no lineal de la figura 2. A mes, és possible estimar quantitativarnent la desviació respecte a la imantació uniforme de l'imant. En efecte, l'equació (14) per a x = +L queda com i, per tant, un parametre adient per avaluar aquesta desviació és (vegeu la figura 7) 42 Revista de Física / 2n semestre de 1993 Observeu que per estimar A cal coneixer previament k .  Podem convertir l'exponent 513 de l'equació (21) en un 2 si hi introduim el valor mitja < B > del camp magnetic 27r 16 kL5 - - ( & )  15mST3B-''d Finalment, de l'equació (25) és clar que on c es pot obtenir a partir dels ajustos de la figura 2. Si introduim les dades numeriques a l'equació (26), resulta A=0,0003 %, que concorda amb la petita desviació respecte a la imantació uniforme a la figura 2. ~bviament, hauria estat possible seguir un procediment alternatiu a l'anterior i ajustar els resultats experimen- t a l ~  de la figura 2 directament a l'equació (21). L'ajust condueix aleshores als valors de m i k (o A) buscats. Tanmateix, les conclusions que s'obtenen seguint aquest procés no són gaire diferents a les discutides aquí. Agraim a Manuel Delicado i Belen Serrano, estudiants de Física de segon any a la UNED-CA d'Albacete, la seva diligencia durant la realització de part de les mesures recollides aquí. Bibliografia BISQUERT, J., HURTADO, E., MAFÉ, S. i PINA, J., Am. J. Phys., 58, 838 (1990). HALLYDAY, D. i RESNICK, R., Physics, Wiley. New York (1978). LEVIN, E., Am. J. Phys., 56, 688 (1988). BASANO, L., ORTONELLO, P. i PONTIGIA, C., Am. J. Phys 56, 517 (1988) PURCELL, E.M., Am. J. Phys., 57, 58, (1989 i 1990). LEVIN, E., Am. J. Phys., 52, 248 (1984). (Ve de la pagina 37) 8 )  Corn ha de contribuir la divulgació al coneixement de la ciencia feta al país? Molt sovint, la divulgació científica s'adreca a temes generals. Convindria, pero, que incidís també en fer coneixer l'estat actual de la ciencia del país, que actués en ocasions de manera semblant a la dels crítics literaris o dels comentaristes esportius, que informen i valoren les novetats en el seus ambits. 9) Ha d'opinar la divulgació científica? Una de les mancances usuals en la divulgació científica és la manca d'opinió i de discussió. Resultaria interessant demanar a diversos experts contribucions de signe diferent sobre un mateix tema, que ajudaria el lector a afinar el seu sentit crític, tot i que en algunes ocasiones el podria desorientar. Seria enriquidora, també, la presencia de més articles d'opinió sobre l'organització de la ciencia, la política científica, l'estat de la ciencia en el país, o sobre temes controvertits com l'energia nuclear, les energies alternatives, l'emmagatzemament de residus industrials, etc. 10) La divulgació, esta massa subjecta als alt-i-baixos de les modes? En la ciencia, com en totes les activitats humanes, les modes tenen un pes considerable. Alguns temes (cathtrofes, caos, cosmologia, efecte hivernacle.. .) ocupen moltes pagines d'informació, mentre que progressos d'importancia similar en d'altres camps no susciten cap atenció. Analogament, l'atenció del públic es concentra en unes poques figures científiques (Newton, Galileu, Einstein, Darwin). Caldria contribuir a una presentació prou diversificada de la ciencia, que aproximés més la imatge de la ciencia a la seva realitat quotidiana. Opinax, informar, apuntar temes d'actualitat: heus ací una faceta, no gens obvia, de l'activitat científica que pot ajudar a enfortir la relació entre la ciencia i la societat. David Jou 

Determinació experimental del moment dìpolar magnètic: un mètode estàtic i dos de dinàmics

http://revistes.iec.cat/revistes/index.php/revista_fisica/article/view/4946

Determinació experimental del moment dìpolar magnètic: un mètode estàtic i dos de dinàmics

Abstract

Similar works

Full text

Available Versions

Hemeroteca Cientifica Catalana