Sistem partikel yang dipengaruhi oleh medan dengan energi potensial yang berubah secara lambat dapat diselesaikan dengan persamaan Schrodinger menggunakan pendekatan semiklasik. Persamaan Schrodinger dalam sistem partikel ini dipengaruhi oleh potensial Scraff II trigonometri. Solusi penyelesaian persamaan Schrodinger dengan potensial Scraff II trigonometri menggunakan pendekatan semiklasik yaitu menggunakan pendekatan WKB. Pendekatan WKB digunakan untuk memperoleh persamaan spektrum energi yang dipengaruhi oleh potensial Scraf II Trigonometri.Sistem partikel yang dipengaruhi oleh medan dengan energi potensial yang berubah secara lambat dapat diselesaikan dengan persamaan Schrodinger menggunakan pendekatan semiklasik. Persamaan Schrodinger dalam sistem partikel ini dipengaruhi oleh potensial Scraff II trigonometri. Solusi penyelesaian persamaan Schrodinger dengan potensial Scraff II trigonometri menggunakan pendekatan semiklasik yaitu menggunakan pendekatan WKB. Pendekatan WKB digunakan untuk memperoleh persamaan spektrum energi dipengaruhi oleh potensial Scraf II Trigonometri

Ahmad Aftah Syukron

Beta Nur Pratiwi

Isnaini Lilis Elviyanti

English

Jurnal Online Universitas Islam Negeri Sultan Maulana Hasanuddin

  Vol 1, No. 1, 2023    Isnaini Lilis Elviyanti 32   PENDEKATAN SEMIKLASIK UNTUK PERSAMAAN SCHRODINGER DENGAN POTENSIAL SCRAF II TRIGONOMETRI  Isnaini Lilis Elviyanti1*, Beta Nur Pratiwi2, dan Ahmad Aftah Syukron3  1,3Universitas Ma’arif Nahdlatul Ulama Kebumen, Kebumen, Indonesia 2UIN Sultan Maulana Hasanuddin Banten, Serang, Indonesia *e-mail korespondensi: isnaelviyanti@gmail.com  ABSTRAK  Sistem partikel yang dipengaruhi oleh medan dengan energi potensial yang berubah secara lambat dapat diselesaikan dengan persamaan Schrodinger menggunakan pendekatan semiklasik. Persamaan Schrodinger dalam sistem partikel ini dipengaruhi oleh potensial Scraff II trigonometri. Solusi penyelesaian persamaan Schrodinger dengan potensial Scraff II trigonometri menggunakan pendekatan semiklasik yaitu menggunakan pendekatan WKB. Pendekatan WKB digunakan untuk memperoleh persamaan spektrum energi yang dipengaruhi oleh potensial Scraf II Trigonometri.  Kata kunci:  Persamaan Schrodinger; potensial Scraf II trigonometri; pendekatan WKB  1. PENDAHULUAN   Persamaan Schrodinger merupakan persamaan yang digunakan untuk menjelaskan sifat atau keadaan suatu partikel melalui spektrum energi dan fungsi gelombang. Persamaan Schrodinger menjelaskan partikel dalam kondisi non-relativistik[1]. Untuk suatu sistem partikel yang dipengaruhi potensial seperti Scraf Hyperbolic[2],  Eckart[3], Manning Rosen[4], hyperbolic Scraff I[4], Scraff trigonometric [5], [6] Coloumb[7]dan lain sebagainya dapat diselesaikan dengan metode dalam mekanika kuantum. Dalam mekanika kuantum persamaan Schrodinger dapat diselesaikan menggunakan metode Hipergeometri[8], Nikiforov-Uvarof [2],  Asymptotic Iteration Method[6], dan SUSY[4]. Sementara, apabila suatu partikel dalam keadaan dipengaruhi oleh medan dengan energi dan potensial yang berubah secara lambat sehingga panjang gelombang terdefinisi dengan baik pada sekitar sembarang titik, maka persamaan Schrodinger diselesaikan dengan pendekatan semiklasik[1]. Pendekatan semiklasik disebut dengan pendekatan WKB.   Pendekatan WKB (Wentzel, Kramer, dan Brillouin) merupakan pendekatan semiklasik yang sesuai untuk partikel yang tidak berada di daerah partikel bersifat klasik. Dengan istilah lain, pendekatan WKB sesuai untuk sistem partikel yang dipengaruhi oleh medan dengan energi potensial yang berubah secara lambat dalam rentang beberapa panjang gelombang dan untuk kondisi energi kinetik yang kurang dari energi potensial (E<V) [1].Fungsi pendekatan WKB yaitu untuk menentuan koefisien transmisi sistem partikel yang menerobos potensial tanggul, dimana potensial tanggul yang lebar seperti medan emisi elektron pada logam dan penetrasi medan Coloumb dari nukleus partikel yang bermuatan positif. Selain untuk sistem kuantum satu dimensi, pendekatan WKB dapat juga untuk sistem kuantum tiga dimensi yang dapat diuraikan dalam beberapa sistem kuantum satu dimensi. permisalan untuk sistem kuantum tiga dimensi yaitu berbentuk bola simetris yang diterapkan pada persamaan Schrodinger sehingga sistem tersebut dapat diuraikan menjadi persamaan diferensial bagian radial dan sudut. Bagian persamaan diferensial tersebut dianggap sebagai persamaan   Vol 1, No. 1, 2023    Isnaini Lilis Elviyanti 33  diferensial untuk sistem kuantum satu dimensi. Ada beberapa potensial yang tingkat energinya dapat ditentukan secara eksak dengan pendekatan WKB yang telah dikoreksi dengan koreksi Langer antara lain potensial Coloumb, Poschl-Teller, Gendensthein, Maning Rosen, dan Morse[1].  Dalam penelitian ini, persamaan Schrodinger yang dipengaruhi potensial Scraf II trigonometri diselesaikan menggunakan pendekatan WKB. Potensial Scraf II trigonometri dapat ditulis sebagai berikut [5] [6],    𝑉(𝑥) =ℏ2𝑚[𝑏2 + 𝑎(𝑎 − 1)𝑠𝑖𝑛2𝑥−2𝑏(𝑎 − 12)𝑐𝑜𝑠𝑥𝑠𝑖𝑛2𝑥] (1)  dimana a dan b adalah bilangan real positif. Potensial Scraf II trigonometri digunakan untuk menjelaskan gaya antara atom atau molekul[5] [6].  Penelitian ini bertujuan untuk mengetahui perilaku partikel yang tidak mungkin berada pada daerah ditemukannya partikel saat bersifat klasik yang dipengaruhi potensial Scraf II trigonometri. Batasan pada penelitian ini yaitu hanya pada persamaan Schrodinger bagian radial yang diselesaikan dengan pendekatan WKB untuk memperoleh persamaan spektrum energi.  2. METODE PENELITIAN Persamaan Schrodinger secara umum dalam satu dimensi yaitu:  𝑑2𝜓𝑑𝑥2+2𝑚ℏ2[𝐸 − 𝑉(𝑥)]𝜓(𝑥) = 0 (2)  dimana E adalah energi kinetik dan V(x) adalah energi potensial. Apabila sistem partikel dipengaruhi potensial terkungkung maka ada tiga keadaan yaitu E>V(x) untuk partikel bergerak secara klasik, E < V(x) untuk partikel dilarang bergerak secara klasik, dan E =V(x) untuk titik batas keduanya (titik balik)[1]. Penentukan tingkat energi partikel yang bergerak di daerah yang dipengaruhi oleh energi potensial (V(x)), dimana (V(x)) berubah secara perlahan maka perubahan panjang gelombang secara relativ dalam jarak sangat kecil bila dibandingkan dengan satu satuan untuk kondisi E =V(x) dan E < V(x), maka pendekatan WKB dapat diaplikasikan pada 3 daerah yang dipisahkan oleh titik-titik balik klasik, tetapi tidak valid untuk titik yang sangat dekat dengan titik balik[1]. Pada saat sistem berada pada titik balik klasik maka persamaan Schrodinger yang ditunjukkan persamaan (2) berubah menjadi:  −ℏ22𝑚𝑑2𝜓𝑑𝑥2+ 𝑔[𝑥 − a]𝜓(𝑥) = 0 (3)  −ℏ22𝑚𝑑2𝜓𝑑𝑥2+ 𝑔′[𝑥 − b]𝜓(𝑥) = 0 (4)  dimana a dan b adalah titik balik klasik, Penyelesaian persamaan (3) dan (4) didekati dengan bentuk airy intergral Ai (ξ) yaitu:  𝜉𝑎 = (𝑥 − a) (2𝑚𝑔ℏ2)13 (5)   Vol 1, No. 1, 2023    Isnaini Lilis Elviyanti 34   𝜉𝑎 = (𝑥 − b) (2𝑚𝑔′ℏ2)13 (6)  lalu penyelesaian Persamaan (5) dan (6) diperluas kedalam daerah x<a dan x>b, maka penyelesaiannya mendekati bentuk asymtot yaitu  𝐴𝑖(𝜉) =1√𝜋(−𝜉a)14𝑠𝑖𝑛 [23(−𝜉a)32 +𝜋4] (7)  𝐴𝑖(𝜉) =1√𝜋(−𝜉b)14𝑠𝑖𝑛 [23(−𝜉b)32 +𝜋4] (8)  sedangkan untuk daerah x<a dekat dengan titik x=a serta daerah x<b dekat dengan titik x=b maka berlaku:  ∫𝑘(𝑥′)𝑑𝑥′ =1ℏ∫ √2𝜇𝑔[a − 𝑥′]𝑑𝑥′a𝑥=23(−𝜉a)32 (9)  ∫𝑘(𝑥′)𝑑𝑥′ =1ℏ∫ √2𝜇𝑔[𝑥′ − b]𝑑𝑥′a𝑥=23(−𝜉b)32 (10)  maka penyelesaian persamaan (9) dan (10) yang diperluas kedalam daerah x<a dan x<b adalah menggunakan kombinasi penyelesaian positif dan negatif berikut:  𝜓+(𝑥) = 𝐶1√𝜅(𝑥0)𝜅(𝑥)𝑒(∫𝜅(𝑥′)𝑑𝑥′) (11)  𝜓−(𝑥) = 𝐶2√𝜅(𝑥0)𝜅(𝑥)𝑒(−∫𝜅(𝑥′)𝑑𝑥′) (12)  dengan menggunakan persamaan (11) dan (12) yang diterapkan pada persamaan (9) dan (10), maka diperoleh:  𝑠𝑖𝑛 [−∫ 𝑘(𝑥′)𝑑𝑥′𝑥a+𝜋4] = 𝑠𝑖𝑛 [∫ 𝑘(𝑥′)𝑑𝑥′ab−∫ 𝑘(𝑥′)𝑑𝑥′𝑥b+𝜋4] (13)  𝑠𝑖𝑛 [−∫ 𝑘(𝑥′)𝑑𝑥′𝑥a+𝜋4] (14)  untuk daerah antara a dan b, maka persamaan (13) dan (14) harus diberi harga yang sama, dimana keduanya dikalikan dengan amplitude positif atau negatif, prasyarat agar keduanya sama yaitu   Vol 1, No. 1, 2023    Isnaini Lilis Elviyanti 35   𝑠𝑖𝑛 [∫ 𝑘(𝑥′)𝑑𝑥′ −ab∫ 𝑘(𝑥′)𝑑𝑥′𝑥b+𝜋4] = ±𝑠𝑖𝑛 [∫ 𝑘(𝑥′)𝑑𝑥′𝑥b+𝜋4] (15)  Penyelesaian persamaan (15) dapat menggunakan 𝑠𝑖𝑛𝑃 = ±𝑠𝑖𝑛 𝑄, maka diperoleh 𝑃 + 𝑄 = 𝑚𝜋 atau 𝑃 − 𝑄 = 𝑚𝜋, dimana m = 0,±1,±2, . ... Harga 𝑃 − 𝑄 = 𝑚𝜋 dari persamaan (15) dapat diperoleh:  ∫ 𝑘(𝑥′)𝑑𝑥′ab− 2∫ 𝑘(𝑥′)𝑑𝑥′𝑥b= 𝑚𝜋 (16)  harga persamaan (16) tidak memenuhi syarat karena perlu fungsi x berharga konstan. Sementara, harga 𝑃 + 𝑄 = 𝑚𝜋 untuk persamaan (15) maka diperoleh,  ∫ 𝑘(𝑥′)𝑑𝑥′ab= (𝑛 +12)𝜋 (17)  untuk 𝑛 = 0,1,2,3, …. Untuk k(x') merupakan akar persamaan energi dari persamaan (2), sehingga harga k(x') yaitu  𝑘(𝑥′) =1ℏ√2𝑚[𝐸 − 𝑉(𝑥)] (18)  persamaan (18) merupakan kondisi kuantiasi suatu sistem kuamtum yang dijabrakan secara semiklasikdan digunakan untuk memberikan harga pendekatan tingkat-tingkat energi suatu sistem. maka persamaan (18) dapat ditulis menjadi,  ∫1ℏ√2𝑚[𝐸 − 𝑉(𝑥)]𝑑𝑥′ab= (𝑛 +12)𝜋 (19)  Persamaan (19) merupakan pendekatan semiklasik (pendekatan WKB) untuk memngestimasi tingkat-tingkat energi suatu sistem. Penyelesaian pendekatan WKB dengan menggunakan titik-titik balik klasik sedikit kurang baik namum hasilnya cukup sederhana[1].  3. HASIL DAN PEMBAHASAN  Persamaan Schrodinger yang telah didekati dengn pendekatan WKB pada persamaan (18) disubtistusi dengan potensial Scraf II Trigonometri pada persamaan (1), sehingga menjadi,   ∫ √𝐸 −ℏ22𝑚[𝑏2 + 𝑎(𝑎 − 1)𝑠𝑖𝑛2𝑥−2𝑏(𝑎 − 12)𝑐𝑜𝑠𝑥𝑠𝑖𝑛2𝑥]𝑑𝑥ab=ℏ√2𝑚(𝑛 +12)𝜋 (20)  kemudian untuk menyederhanakan persamaan (20) dilakukan permisalan x=y, cosx=y, dan menyamakan penyebut sehingga diperoleh,    Vol 1, No. 1, 2023    Isnaini Lilis Elviyanti 36  −∫√          [    𝐸 − 𝐸𝑦2−ℏ22𝑚(𝑏2 + (𝑎 −12)2)+ℏ22𝑚(2𝑏 (𝑎 −12) 𝑦) ]    𝑑𝑦1 − 𝑦2=ℏ√2𝑚(𝑛 +12)𝜋ab  (21) Dimana 𝑑𝑦1−𝑦2=𝑑𝑦2(1−𝑦)+𝑑𝑦2(1+𝑦) , maka persamaan (21) menjadi,  [     −∫√          [    𝐸 − 𝐸𝑦2−ℏ22𝑚(𝑏2 + (𝑎 −12)2)+ℏ22𝑚(2𝑏 (𝑎 −12) 𝑦) ]    𝑑𝑦2(1 − 𝑦)ab]     +[     −∫√          [    𝐸 − 𝐸𝑦2−ℏ22𝑚(𝑏2 + (𝑎 −12)2)+ℏ22𝑚(2𝑏 (𝑎 −12) 𝑦) ]    𝑑𝑦2(1 + 𝑦)ab]     =ℏ√2𝑚(𝑛 +12) 𝜋 (22)  agar sesuai dengan pendekatan WKB maka persamaan (22) dimisalkan p=(1-y) dan z=(1+y), sehingga dihasilkan,  [      12∫√             −𝐸𝑝2+(2𝐸 −ℏ22𝑚(2𝑏 (𝑎 −12)))𝑝+ℏ22𝑚(2𝑏 (𝑎 −12) − (𝑏2 + (𝑎 −12)2))𝑑𝑝𝑝ab]      +[     12∫√            −𝐸𝑧2+(2𝐸 −ℏ22𝑚(2𝑏 (𝑎 −12))) 𝑧−ℏ22𝑚(2𝑏 (𝑎 −12) + (𝑎 −12)2)𝑑𝑧𝑧ab]     =ℏ√2𝑚(𝑛 +12)𝜋 (23)  Persamaan (23) sudah seperti bentuk pendekatan WKB, yang dapat disederhanakan sebagai berikut,  ∫√𝑅𝑑𝜌𝜌 (24)  dengan 𝑅 = 𝑑 + 𝑒𝑥 + 𝑓𝑥2, bentuk penyelesaian dari ruas kiri persamaan (24) yaitu dengan formula berikut   ∫√𝑅𝑑𝜌𝜌= √𝑅 +𝑒2∫𝑑𝜌√𝑅+ 𝑑∫𝑑𝜌𝜌√𝑅 (25)    Vol 1, No. 1, 2023    Isnaini Lilis Elviyanti 37  ∫𝑑𝜌√𝑅=1√−𝑓𝑠𝑖𝑛−1 [2𝑓𝜌 + 𝑒√𝑒2 − 4𝑑𝑓] (26)  ∫𝑑𝜌𝜌√𝑅=1√−𝑑𝑠𝑖𝑛−1 [𝑒𝜌 + 2𝑑|𝜌|√𝑒2 − 4𝑑𝑓] (27)  dengan persamaan (25), (26) dan (27) dapat digunakan untuk menyelesaikan persamaan (23), agar perhitungan lebih sederhana maka masing-masing faktor dihitung dengan mencari akar-akarnya, dan dihasilkan persamaan (28)  −[   ℏ22𝑚 (𝑏(𝑎 −12))√𝐸+ℏ22𝑚 (𝑏2 + (𝑎 − 12)2)√ℏ22𝑚 (2𝑏(𝑎 −12) + (𝑏2 + (𝑎 − 12)2))]   =ℏ√2𝑚(𝑛 +12) (28)  kemudian untuk memperoleh persamaan spektrum energi persamaan (28) diubah menjadi,  𝐸 =[                [     ℏ22𝑚 (𝑏(𝑎 −12))√ℏ22𝑚(2𝑏(𝑎 − 12)+ (𝑏2 + (𝑎 − 12)2))]     [       ℏ√2𝑚(𝑛 +12)√ℏ22𝑚(2𝑏(𝑎 − 12)+ (𝑏2 + (𝑎 − 12)2))−ℏ22𝑚 (𝑏2 + (𝑎 − 12)2) ]       ]                 (29)  Persamaan (29) merupakan persamaan spektrum energi pada persamaan Schrodinger untuk potensial Scraf II trigonometri menggunakan pendekatan WKB.  4. KESIMPULAN Pendekatan WKB telah diterapkan pada persamaan Schrodinger untuk potensial Scraf II trigonometri. pendekatan WKB telah sesuai dengan penurunan persamaan Schrodinger satu dimensi bagian radial. Hasil persamaan spekrum energi persamaan Schrodinger untuk potensial Scraf II trigonometri menggunakan pendekatan WKB dipengaruhi oleh bilangan real positif.       Vol 1, No. 1, 2023    Isnaini Lilis Elviyanti 38   DAFTAR PUSTAKA [1] Suparmi. Mekanika Kuantum II.2011. [2] Deta U A, Suparmi A, Cari C. Approximate solution of schrodinger equation in d-dimensions for scarf hyperbolic plus non-central Poschl-Teller potential using Nikiforov-Uvarov method. Journal of Physics: Conference Series 2014;539:012018. [3] Farizky M N, Suparmi A, Cari C, Yunianto M. Solution of three dimensional Schrodinger equation for Eckart and Manning-Rosen non-central potential using asymptotic iteration method. Journal of Physics: Conference Series 2016;776 012085. [4] Suparmi A, Cari C, Deta U A, Handika J. Energy analysis of four dimensional extended hyperbolic Scarf I plus three dimensional separable trigonometric non-central potentials using SUSY QM approach. Journal of Physics: Conference Series 2016;776:012077. [5] Widiyanto F, A Suparmi, C Cari, Anwar F, Yunianto M. Schrödinger equation solution for q-deformed Scarf II potential plus Pöschl-Teller potential and trigonometric Scarf potential. Journal of Physics: Conference Series 2017;909:012036. [6] Pratiwi B N, Suparmi A, Cari C, Husein A S, Yunianto M. Approximate analytical solution of the Dirac equation for pseudospin symmetry with modified Poschl-Teller potential and trigonometric Scarf II non-central potential using asymptotic iteration method. Journal of Physics: Conference Series 2016;739:012020. [7] Dianawati D A, Suparmi A, Cari, C. Solution of Schrodinger equation with q-deformed momentum in Coulomb potential using hypergeometric method. AIP Conference Proceedings 2018;020071(2014). [8] Nurhayati, Suparmi, Variani V I, Cari, Wahyudi. Analisis fungsi gelombang dan spektrum energi potensial gendensthein ii menggunakan metode hipergeometrik. Prosiding Pertemuan Ilmiah XXVI HFI Jateng & DIY 2012;229. 

PENDEKATAN SEMIKLASIK UNTUK PERSAMAAN SCHRODINGER DENGAN POTENSIAL SCRAF II TRIGONOMETRI

https://jurnal.uinbanten.ac.id/index.php/djop/article/download/8009/4270

PENDEKATAN SEMIKLASIK UNTUK PERSAMAAN SCHRODINGER DENGAN POTENSIAL SCRAF II TRIGONOMETRI

Abstract

Similar works

Full text

Available Versions

Jurnal Online Universitas Islam Negeri Sultan Maulana Hasanuddin