On electromagnetics of an isotropic chiral medium moving at constant velocity

A medium which is an isotropic chiral medium from the perspective of a co-moving observer is a Faraday chiral medium (FCM) from the perspective of a non-co-moving observer. The Tellegen constitutive relations for this FCM are established. By an extension of the Beltrami field concept, these constitutive relations are exploited to show that planewave propagation is characterized by four generally independent wavenumbers. This FCM can support negative phase velocity at certain translational velocities and with certain wavevectors, even though the corresponding isotropic chiral medium does not. The constitutive relations and Beltrami--like fields are also used to develop a convenient spectral representation of the dyadic Green functions for the FCM

Large Scale Structures a Gradient Lines: the case of the Trkal Flow

A specific asymptotic expansion at large Reynolds numbers (R)for the long wavelength perturbation of a non stationary anisotropic helical solution of the force less Navier-Stokes equations (Trkal solutions) is effectively constructed of the Beltrami type terms through multi scaling analysis. The asymptotic procedure is proved to be valid for one specific value of the scaling parameter,namely for the square root of the Reynolds number (R).As a result large scale structures arise as gradient lines of the energy determined by the initial conditions for two anisotropic Beltrami flows of the same helicity.The same intitial conditions determine the boundaries of the vortex-velocity tubes, containing both streamlines and vortex linesComment: 27 pages, 2 figure

Remarques sur le travail de J. Neukirchen concernant la diffusion des rayons γ durs

Le lecteur y trouvera la théorie aussi rigoureuse que possible de l'arrangement expérimental de M. Neukirchen (J. Neukirchen, Ueber Streuung der 03B3-Shahlen des RaC, Z. Physik, 6 (1921), 101-117.) qui permet de déterminer le coefficient de diffusion σa, correspondant à l'effet d'absorption des rayons γ durs. Avant d'exposer certains procédés de résolution applicables à divers problèmes de la méthode de M. Neukirchen, il n'est pas inutile de signaler que la formule de M. Neukirchen Jd = Jo (1 + ad) e^(-μd) est inacceptable. (Jo =- intensité des rayons γ durs en un point quelconque M, situé à la distance R de O [= centre de la sphère de faible diamètre qui renferme la substance radioactive], Jd = intensité après la traversée d'un corps diffusant homogène qui remplit uniformément tout l'espace compris entre les deux sphères concentriques de rayons r et R = r + d, ayant pour centre le point 0; μ = coefficient global d'absorption, σ = coefficient de diffusion des rayons γ durs.) — Cf. fig. 1. Pour ces raisons, il faut tenir compte des lois élémentaires du rayonnement; il en résulte que la valeur Jd est donnée par la relation suivante [FORMULE] On obtient facilement pour Jd/Jo le développement [FORMULE] In étant l'intégrale [FORMULE]. D'autre part, on a : [FORMULE] en posant [FORMULE] Il résulte donc que le coefficient σa peut être représenté par la série suivante [FORMULE] avec Jd/Jo = 1 — η. On peut simplifier aisément les formules précédentes dans le voisinage de la valeur x = 1. (Cf. § 6). M. Neukirchen a proposé, dans le cas du rayonnement γ dur d'une source renfermant Ra C qui donne naissance pratiquement à deux composantes du rayonnement, la relation [FORMULE] μ' et μ" > μ' désignant respectivement les coefficients de deux composantes du rayonnement γ dur Ra C mesurées en 1917 par M. Kohlrausch (K. W. F. Kohlrausch, Wien. Ber., Mitteil Ra-Inst. (1916), Nr. 97, 98, 99, 102.). Cette relation de M. Neukirchen ne s'accorde pas avec des mesures précises. La solution du problème considéré nécessite la connaissance de trois mesures de l'intensité Jd donnée par la formule [FORMULE] pour trois valeurs distinctes de l'épaisseur di du diffuseur. Le système des équations [FORMULE] (avec [FORMULE]) définit donc les valeurs A, B, C en fonctions des ηi, di, In, d'où l'on déduit les formules [FORMULE]