DISTRIBUTION DE CHARGE DES NOYAUX

La diffusion élastique d'électrons et les atomes µ-mésiques sont des méthodes importantes et complémentaires pour déterminer la distribution de charge des noyaux. Les nouveaux développements théoriques et spécialement ceux obtenus par la méthode de Hartree-Fock ont suscité des analyses sans modèle des résultats expérimentaux ; la distribution de charge ainsi obtenue est donnée avec des barres d'erreur. Cette nouvelle méthode a déjà obtenu des résultats très prometteurs qui ont permis de confirmer les structures les plus fines de ρ(r) prévues par la théorie.Elastic electron scattering and µ-mesic atoms are complementary methods to determine nuclear charge densities. Recent theoretical calculations like those using the Hartree-Fock method give an accurate description of the charge density, they have suggested independant model analysis of the experimental date giving ρ(r) with error bars. This new method has already given interesting results which confirms the finest structures given by the theory

Mesures de diffusion élastique d'électrons de 28 MeV par les noyaux lourds

We have made measurements of 28 MeV electron scattering by gold and bismuth nuclei. Angular distributions of scattered electrons have allowed us to determine the root mean square radius of the charge distribution of the two nuclei with a precision of two percent. For the parameter r0 connected to the radius R of an homogeneous sphere considered as charge distribution model, we found the values : r0 = 1.17 ± 0.02 for gold, r0 = 1.15 ± 0.03 for bismuth. These results are in agreement with high energy electron scattering results.Nous avons effectué une série de mesures sur la diffusion d'électrons de 28 MeV par les noyaux d'or et de bismuth. Les distributions angulaires des électrons diffusés nous ont permis de déterminer avec une précision de 2 % le rayon quadratique moyen des distributions de charge de ces deux noyaux. Nous obtenons pour le paramètre r0 lié au rayon R d'une sphère homogène adoptée comme modèle de distribution de charge les valeurs suivantes : r 0 = 1,17 ± 0,02 pour l'or et r0 = 1,15 ± 0,03 pour le bismuth (R = r0 A1/3.10-13 cm). Ces résultats sont compatibles avec ceux obtenus par la diffusion d'électrons d'énergie supérieure à 150 MeV

Description d'un spectrographe β à plan de symétrie et double focalisation réalisé au moyen de bobines sans fer

Description d'un spectrographe β à double focalisation et à bobines sans fer. Obtention de la topographie désirée pour le champ magnétique, par le calcul théorique du champ des courants circulaires, puis des bobines. Réalisation de celles-ci, description de l'ensemble de l'appareillage. Résultats obtenus : pouvoir séparateur 0,93 pour 100 pour un pouvoir collecteur de 1 pour 100